Conferencia 3. (Campo Electromagnético y Parámetros Del Medio)
Conferencia 3. (Campo Electromagnético y Parámetros Del Medio)
Conferencia 3. (Campo Electromagnético y Parámetros Del Medio)
Electrodinámica y Radiopropagación
Bibliografía:
-V. V Nikolski . Electrodinámica y Propagación de ondas de Radio.
Cap. Ep 1 pp 17-23, 38-39.
Objetivos:
Campo eléctrico
La presencia del campo eléctrico puede ser determinada a partir de la fuerza que actúa
sobre cargas eléctricas en él inmersas, y que pueden estar o no en movimiento. Para
facilitar esta definición se considera por lo general que las cargas ocupan posiciones fijas
en el seno del campo, y para evitar que se afecte la distribución del campo que se desea
determinar, se introduce una carga de prueba de forma tal que:
(2.1)
(2.2)
(2.3)
Donde:
- susceptibilidad dieléctrica (sin dimensiones).
- constante eléctrica del vacío con unidades dadas en faradio por metro .
absoluta de la sustancia.
Como para el vacío entonces es la permitividad dieléctrica del vacío.
(2.4)
Por tanto y a manera de resumen que el campo eléctrico está caracterizado por los
siguientes vectores, de acuerdo con la ley de Coulomb, la fuerza de interacción entre dos
cargas eléctricas Q y se expresa como:
por lo que la intensidad del campo eléctrico que actúa sobre será:
campo.
Preguntas de control.
¿Qué vectores caracterizan al campo eléctrico?
¿Cuál es la causa del campo eléctrico?
Campo magnético
La presencia del campo magnético en una región dada, puede ser determinada a partir de
la fuerza que actúa sobre cargas eléctricas en movimiento, según la siguiente expresión:
(2.5)
(2.6)
Donde el vector está asociado con las propiedades magnéticas de las sustancias y
recibe el nombre de vector de imanación, siendo sus unidades las mismas que la de la
inducción magnética. Mientras que es el vector intensidad del campo magnético,
cuyas unidades son Amperios por metro .
es la permeabilidad del vacío cuyas unidades son henrio/metro
siendo la del vacío igual a: .
Para campos magnéticos de baja intensidad, el vector de imanación puede expresarse
según:
, por lo que , de donde se obtiene que:
. (2.7)
O lo que es o mismo:
(2.8)
Definiéndose luego la permeabilidad magnética absoluta y la permeabilidad magnética
relativa como sigue:
Finalmente, la fuerza total que actúa sobre una carga puntual en un campo
electromagnético en un instante de tiempo dado, puede ser expresada como:
(2.9)
Mientras que se define como carga puntual, aquella cuyas dimensiones físicas son
pequeñas en relación con la distancia existente desde ella hasta la región donde el campo
debe ser estudiado.
Hasta aquí se han mencionado los vectores que caracterizan al campo eléctrico y
magnético, pero para llegar a otros de los objetivos propuestos en esta conferencia que es
la clasificación de los medios vamos a recordar algunas magnitudes vistas en física II,
como densidad volumétrica de carga, la densidad de corriente de conducción y ley de
Ohm en forma diferencial.
A partir de la cantidad de carga total , contenida en el interior de un muy reducido
volumen , la siguiente relación se define como densidad volumétrica de carga:
(2.10)
Al definir de este modo la densidad volumétrica de carga, debe tenerse en cuenta, que por
pequeño que sea el volumen siempre el número de cargas en él contenidas será
grande, ya que el enfoque del estudio que estamos realizando, posee un carácter
netamente macroscópico. El estudio de los problemas asociados con el comportamiento
de cargas individuales, cae dentro del marco de la física de las partículas elementales.
La definición del vector densidad de corriente de conducción , presupone la existencia
de un flujo de cargas eléctricas (incluyendo la posibilidad de iones) a través de una
superficie, de modo que:
(2.11)
Donde:
(2.12)
Son medios homogéneos, aquellos cuyos parámetros poseen el mismo valor en todos sus
puntos. En el caso de los medios no homogéneos al menos uno de los parámetros
depende de las coordenadas.
El carácter lineal está dado por la no dependencia de los parámetros, de la intensidad del
campo aplicado. Los no lineales, sin embargo, poseen características como la siguiente:
campo aplicado.
El carácter isótropo de un medio está relacionado con la dirección del campo aplicado.
En estas condiciones, con independencia de la dirección del campo aplicado los
parámetros no sufren modificación alguna.
Los llamados cristales iónicos se caracterizan por la alta dependencia entre al menos uno
de los parámetros y la dirección del campo aplicado. Tal situación le imprime carácter de
tensor al parámetro correspondiente. El caso más frecuente en la radiotécnica es el de los
materiales ferromagnéticos o ferritas en las que la permeabilidad adopta la forma
tensorial, siendo la relación entre la inducción magnética y la intensidad del campo
magnético la siguiente: