Audio-Raideur-Masse Équivalentes Dune Poutre
Audio-Raideur-Masse Équivalentes Dune Poutre
Audio-Raideur-Masse Équivalentes Dune Poutre
équivalentes d’une
poutre droite
Poutres
une dimension (longueur) est très supérieure aux deux autres dimensions
𝑒 h
𝐿≫ h , 𝑒
Exemples: les poteaux, les files, les câbles, les cordes, tuyaux, …
Poutre droite Poutre courbée
Les poutres droites peuvent vibrer suivant les modes suivants:
Extension - compression
Flexion
Torsion
>
<
Ligne moyenne de la poutre Ligne moyenne de la poutre
Module de Young
Longueur , aire de la section droite , Masse volumique
moment géométrique
I- Cas de l’extension-compression
𝑘𝑒𝑞=?
⃗𝐹 ⃗𝐹
𝑚𝑝 ≪ 𝑀
≡
𝑀
𝑘𝑒𝑞
𝜔=
√ √
𝑘𝑒𝑞 𝐸𝑆
=
𝑀 𝑀𝐿
Sol Sol
Exemple 2
Calculer la fréquence propre fondamentale du panneau publicitaire dans le cas où la
masse de chaque poutres est négligeable devant la masse du panneau (
√ √ √
Publicité 𝑀
𝑘𝑒𝑞 𝑘𝑒𝑞 1+𝑘𝑒𝑞 2 𝐸1 𝑆1 +𝐸 2 𝑆2
𝜔= = =
𝑀 𝑀 𝑀𝐿
𝑀 𝑀
𝑥
𝑢( 𝑥 , 𝑡 )
déplacement longitudinal
( )
𝐿 2
1 𝜕𝑢 ( 𝑥 , 𝑡 )
Energie cinétique 𝐸𝑐 = ∫ 𝜌 𝑆 𝑑𝑥
20 𝜕𝑡
𝐸 = ∫ 𝐸 𝑆(
𝜕𝑥 )
𝐿 2
1 𝜕𝑢 ( 𝑥 ,𝑡 )
Energie potentielle de déformation 𝑑 𝑑𝑥
2 0
Contrainte
L’énergie de déformation par unité
de volume de la poutre 𝜎
Surface = Energie
de déformation
d’un volume
élémentaire
( )
❑ 𝐿 2
𝐸 𝑆 𝜕𝑢(𝑥,𝑡)
𝐸 𝑑= ∫ 𝑊 𝑑 𝑑𝑉=¿ ∫ 𝑑𝑥 ¿
𝑝 𝑜𝑢𝑡𝑟𝑒 0 2 𝜕𝑥 La force normale:
𝐸𝑆 𝜕 𝑢 (𝑥 , 𝑡 )
𝑁 ( 𝑥 ) =𝜎 𝑆= 𝐸 𝜖 𝑆=
𝐿 𝜕𝑥
Energie Mécanique d’une poutre droite non chargée
[ ( ) ( ) ] 𝑑𝑥
𝐿 2 2
1 𝜕𝑢 ( 𝑥 , 𝑡 ) 𝜕𝑢 ( 𝑥 , 𝑡 )
𝐸 𝑀 =𝐸 𝑐 +𝐸 𝑑 = ∫ 𝜌 𝑆 +𝐸 𝑆
20 𝜕𝑡 𝜕𝑥
Ces égalités sont la conséquence du faite qu’une vibration non amortie est une
oscillation de l’énergie mécanique entre l’énergie cinétique et l’énergie de déformation.
Si on s’intéresse à la vibration libre non amortie avec la fréquence fondamentale , on
sait que la poutre agit comme un système masse-ressort. Par conséquent, la poutre va
vibrer harmoniquement. Ainsi, la dépendance temporelle est sinusoïdale et le
déplacement longitudinal s’écrit
𝑢 ( 𝑥 , 𝑡 )=𝛹 ( 𝑥 ) 𝑐𝑜𝑠 (𝜔 𝑡 )
La déformée spatiale. Elle n’est pas connue dans la majorité des cas. Pour ce faire,
on utilise pour la trouver une fonction d’essai qui doit être cinématiquement
admissible (CA) c’est-à-dire qui doit vérifier les conditions aux limites
cinématiques de la poutre.
cos (𝜔 𝑡 )
𝑢( 𝑥 , 𝑡 )
𝑥
. 𝑘𝑒𝑞
𝑀 𝑒𝑞
𝑥
Encastrement
( )
𝐿 2 2 2 𝐿
1 𝜕𝑢 ( 𝑥 ,𝑡 ) ω sin (𝜔𝑡)
𝐸𝑐 = ∫ 𝜌 𝑆 ∫ 2
𝑑𝑥= 𝜌 𝑆 Ψ ( 𝑥 ) 𝑑𝑥
20 𝜕𝑡 2 0
2 𝐿
𝜔
𝑚𝑎𝑥 ( 𝐸¿¿𝑐)= ∫ 𝜌 𝑆Ψ ( 𝑥 ) 𝑑𝑥 ¿
2
2 0
𝑚𝑎𝑥 ¿
L’énergie de déformation s’écrit 𝑚𝑎𝑥 ¿
( )
𝐿 2 2 𝐿
1 𝜕𝑢 ( 𝑥 ,𝑡 ) cos (𝜔𝑡 )
𝐸 𝑑= ∫ 𝐸 𝑆 𝑑𝑥= ∫ ′2
𝐸 𝑆 Ψ ( 𝑥 ) 𝑑𝑥
20 𝜕𝑥 2 0
𝐿
1
𝑚𝑎𝑥 ( 𝐸𝑑 )= ∫ 𝐸𝑆Ψ ( 𝑥 ) 𝑑𝑥
′2
20
En utilisant l’expression
√
𝐿
∫ 𝐸 𝑆 Ψ ′ 2 ( 𝑥 ) 𝑑𝑥
0
𝜔= 𝐿
∫ 𝜌𝑆Ψ
2
( 𝑥 ) 𝑑𝑥
0
Fréquence fondamentale d’une poutre qui porte N masses concentrées
𝑥𝑛
𝑥2
𝑥1
M1 M2 … Mn … MN
( ) ( )
𝐿 2 𝑁 2
1 𝜕𝑢(𝑥 , 𝑡) 𝑀 𝑛 𝜕𝑢(𝑥 𝑛 ,𝑡)
𝐸𝑐 = ∫ 𝜌 𝑆 𝑑𝑥+ ∑
20 𝜕𝑡 𝑛=1 2 𝜕𝑡
[ ]
2 𝐿 𝑁
𝜔
𝐸𝑐 = sin (𝜔 𝑡) ∫ 𝜌 𝑆Ψ ( 𝑥 ) 𝑑𝑥+ ∑ 𝑀 𝑛 Ψ ( 𝑥 𝑛 )
2 2 2
2 0 𝑛=1
[∫ ]
2 𝐿 𝑁
𝜔
𝜌 𝑆Ψ ( 𝑥 ) 𝑑𝑥+ ∑ 𝑀 𝑛 Ψ ( 𝑥𝑛 ) ¿
2 2
max ( 𝐸¿¿𝑐 )=
2 0 𝑛=1
L’énergie potentielle provient seulement de l’énergie de déformation de la poutre
( )
𝐿 2 2 𝐿
1 𝜕𝑢 ( 𝑥 ,𝑡 ) cos (𝜔𝑡 )
𝐸 𝑑= ∫ 𝐸 𝑆 𝑑𝑥= ∫ ′2
𝐸 𝑆 Ψ ( 𝑥 ) 𝑑𝑥
20 𝜕𝑥 2 0
𝐿
1
𝑚𝑎𝑥 ( 𝐸𝑑 )= ∫ 𝐸𝑆Ψ ( 𝑥 ) 𝑑𝑥
′2
20
En utilisant la relation suivante
Raideur
𝑚𝑎𝑥 ( 𝐸𝑐 ) =𝑚𝑎𝑥 ( 𝐸 𝑑 ) équivalente
∫ 𝐸𝑆 Ψ ′ 2 ( 𝑥 ) 𝑑𝑥 𝑘 𝑒𝑞
𝜔 2= 0
=
𝐿 𝑁
𝑚𝑒𝑞
∫ 𝜌𝑆Ψ 2
( 𝑥 ) 𝑑𝑥 + ∑ 𝑀 𝑛 Ψ 2
( 𝑥𝑛 )
0 𝑛 =1
Masse
équivalente
Exemple 3
Calculer la fréquence propre fondamentale, d’extension-
compression, dans le cas où la masse de la poutre n’est pas
négligeable devant la masse de la personne.
La poutre est uniforme c’est-à-dire .
𝑀
𝑚𝑝
≡
𝑚
𝑀𝑒𝑞
𝑘𝑒𝑞
𝜔=
√ √
𝑘𝑒𝑞
=
𝑚𝑒𝑞 ?
?
Sol Sol
𝐿
∫ 𝐸𝑆 Ψ ′ 2 ( 𝑥 ) 𝑑𝑥 𝑘𝑒𝑞
𝜔 2= 0
𝐿
=
𝑚𝑒𝑞 (1)
∫ 𝜌 𝑆 Ψ 2 ( 𝑥 ) 𝑑𝑥 + 𝑀 Ψ 2 ( 𝐿 )
0