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Informe Fisicoquímica
Informe Fisicoquímica
Informe Fisicoquímica
UNIVERSIDAD NACIONAL DE
INGENIERÍA
FACULTAD DE INGENIERÍA DE PETRÓLEO, GAS
NATURAL Y PETROQUÍMICA
FISICOQUÍMICA
LABORATORIO 1: Leyes de los Gases Ideales
INTEGRANTES:
Acosta Casique, Luis Fernando Junior 20191588B
García Garaundo, Anabel 20190551H
Rojas Vilca, Stephany Malu 20172711G
Trejo Castaño, Andrea Gabriela 20200525D
DOCENTES:
-ENCARNACIÓN BERMUDEZ, NANCY OLIVETH
-LUJÁN BARQUERO, JESUS JORGE
Resumen: En este trabajo de investigación vamos a comprobar algunas de las leyes empíricas de los gases ideales, como
la ley de Boyle-Mariotte y la ley de Charles, para ello usaremos como simulador el Vernier remoto tomando datos al
azar pero con 3 constantes diferentes para cada caso y con la ayuda las gráficas obtenidas , verificar los resultados
aplicando los conocimientos teóricos que tenemos respecto a los gases ideales y sus leyes, finalmente vamos a analizar
a los gases reales, algunas de sus ecuaciones, sus modelos, complejidad y sus aplicaciones en la ingeniería.
H. Ley de Gay-Lussac
𝑃 (1)
=𝑘
𝑇
D. Ley de Charles
𝑉 (2)
=𝑘
𝑇
D. Ley de Boyle
𝑃∗𝑉 =𝑘 (3) Fig. 2. Gráfica de Presión vs Volumen con respecto
A=10
E. Ecuación de estado de los Gases Ideales En esta Fig.2. podemos observamos que para estados
𝑃𝑉 = 𝑛𝑅𝑇 (4) diferentes de presión y volumen considerando una
masa gaseosa constante al igual que la temperatura,
la relación nos vuelve a confirmar la ley (3)
Relacionado con la ley (3)
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Facultad de Ingeniería de Petróleo, Gas Natural y Petroquímica
PV=k (3) De la ley
Gracias a los datos y graficas obtenidas con el ECUACIONES DE LOS GASES REALES
Vernier se pudo comprobar las leyes ya mencionadas
(Ley de Boyle –Ley de Charles). Los gases pertenecen a la realidad y por lo tanto
debemos considerarlos como reales. Para una cierta
cantidad de moles de gas, la relación entre sus tres
propiedades (presión, volumen y temperatura) es
6. REFEENCIA
relativamente compleja. Para tratar de describir la
relación entre estas tres variables y así poder predecir
(1978). En I. N. LEVINE, PHYSICAL
una a partir de las otras dos, se han descrito diferentes
CHEMISTRY. ecuaciones de estado de los gases reales, tales como
(1987). En G. W. CASTELLAN, las siguientes:
FISICOQUÍMICA (pág. 8). Addison Wesley
Longman. (𝑃𝑣̅) (𝑃𝑣̅)𝑟𝑒𝑎𝑙
𝑍 = (𝑃𝑣̅) 𝑟𝑒𝑎𝑙 =
(1996). En M. VALERO, FISICA 𝑖𝑑𝑒𝑎𝑙 𝑅𝑇
FUNDAMENTAL 1. NORMA. Ecuación 1. Factor de compresibilidad
(2003). En J. D. WILSON, FÍSICA. PEARSON.
(2004). En J. D. WILSON, FISICA . PEARSON. Como se observa la ecuación 1 es función de la
presión, la temperatura y la naturaleza de cada gas.
7. APÉNDICE
𝑎
𝑅𝑇 = (𝑃 + (𝑣
2 ) 𝑚 − 𝑏)
Un gas real es la oposición a un gas ideal, exhibe 𝑣𝑚
propiedades que no pueden ser explicadas utilizando Ecuación 2. Ecuación de Van Der Waals
las leyes ya conocidas de gases ideales.
La ecuación de Van Der Waals es una ecuación de
estado para gases y líquidos, la cual está basada en la
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La ecuación de Redlich-kwong es otra ecuación con La ecuación de Clausius fue propuesta poco después
dos parámetros y es más precisa que la ecuación de de la ecuación de Van Der Waals.
Van Der Waals e incluso de otras ecuaciones con tres Como se observa en la ecuación 6, tiene 3
parámetros parámetros, donde b y c describen el tamaño de las
moléculas del fluido.
27 𝑅2 𝑇𝑐3 𝑅𝑇 3𝑅𝑇𝑐
Como se observa en la ecuación 3, “a” y “b” son dos 𝑎= 𝑏 = 𝑣𝑐 − 4𝑃𝑐 𝑐 = - 𝑣𝑐
64𝑃𝑐 𝑐 8𝑃𝑐
parámetros empíricos diferentes a los de la ecuación
de Van Der Waals, se determinan de la siguiente 𝑃𝑣 𝐵 𝐶 𝐷
manera: 𝑧= =1+ + 2+ 3+⋯
𝑅𝑇 𝑣 𝑣 𝑣
𝑅2 𝑇𝑐2.5 𝑅𝑇𝑐
Ecuación 7. Ecuación de Virial
𝑎 = 0,4275 𝑃𝑐
𝑏 = 0,0867 𝑃𝑐
La ecuación de Virial es la única que tiene base
𝑅𝑇 𝑎 teórica firme y se basa en el comportamiento
𝑃= − 2 intermolecular previsto por la mecánica estadística.
𝑣𝑚 − 𝑏 𝑇𝑣𝑚
Como observamos en la ecuación 7, “B”, “C”, “D”
Ecuación 4. Ecuación de Berthelot
… se llaman coeficientes viriales y dependen de la
temperatura y del compuesto
La Ecuación de Berthelot es ligeramente más
compleja que la ecuación de Van Der Waals incluye 𝑅𝑇 𝑎
el término a atracción intermolecular que depende 𝑃= −
tanto de la temperatura como del volumen. (𝑣𝑚 − 𝑏) 𝑣𝑚 (𝑣𝑚 + 𝑏) + 𝑏(𝑣𝑚 − 𝑏)
Como se observa en la ecuación 4, los parámetros “a” Ecuación 8. Ecuación de Peng-Robinson
y “b” pueden obtenerse aplicando las condiciones de
puntos críticos. La ecuación de Peng-Robinson, al igual que la
ecuación de Van Der Waals, posee dos parámetros,
27 𝑅2 𝑇 3 𝑅𝑇 pero posee una forma más complicada.
𝑎= 64𝑃𝑐
𝑏 = 8𝑃𝑐 Como se observa en la ecuación 8, los parámetros “a”
𝑐
y “b”, se obtienen usando las condiciones de
Para esta ecuación el factor de compresibilidad inflexión en el punto crítico.
critico tiene un valor de 0,28 el cual se aproxima
bastante con el promedio experimental.
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𝑅2 𝑇𝑐2 𝑣𝑐
𝑎 = 0,45724 𝑏 = 0,077796
𝑅𝑇𝑐 𝑎 = 6𝑃𝑐 𝑇𝑐 𝑣𝑐2 𝑏 = 4
𝑐 = 4𝑃𝑐 𝑇𝐶2 𝑣𝑐3
𝑃𝑐 𝑃𝑐
𝑅𝑇 𝐶 𝐴
𝑎 𝑐 𝑃= (1 − 3 ) (𝑣 + 𝐵) − 2
𝑅𝑇 = (𝑃 + − 2 3 ) (𝑣𝑚 − 𝑏) 𝑣 2 𝑣𝑇 𝑣
𝑇𝑣𝑚 (𝑣𝑚 − 𝑏) 𝑇 𝑣𝑚 Ecuación 10. Ecuación de Beattie-Bridgman
Ecuación 9. Ecuación de Wohl
La ecuación de Beattie-Bridgman está basado en 5
La ecuación de Wohl está formulada en términos de constantes determinadas experimentalmente.
valores cíclicos, haciéndola útil cuando no están Como se observa en la ecuación 10, te tiene que:
disponibles las constantes de los gases. 𝑎 𝑏
Como se observa en la ecuación 9, los parámetros 𝐴 = 𝐴0 (1 − 𝑣 ) 𝐵 = 𝐵0 (1 − 𝑣 )
tienen el siguiente valor: Esta ecuación es precisa para densidades hasta
alrededor de 0,8 en su punto crítico.
1
𝑃 = 𝑅𝑇𝑑 + 𝑑 2 [𝑅𝑇(𝐵 + 𝑏𝑑) − (𝐴 + 𝑎𝑑 − 𝑎𝛼𝑑4 ) − (𝐶 − 𝑐 𝑑(1 − 𝛾𝑑2 )𝑒𝑥𝑝(−𝛾𝑑2 ))]
𝑇2
Ecuación 11. Ecuación de Benedict-Webb-Rubin
La ecuación de Benedict-Webb-Rubin presenta ocho de Van der Waals, considerada como la más precisa a
constantes como se observa en la ecuación 11 y por temperaturas superiores a la temperatura critica.
lo tanto representa mucho mejor el comportamiento Virial
de los gases que las ecuaciones anteriores. Lo destacable de esta ecuación es la mayor flexibilidad
Se utiliza cuando la densidad es inferior 1,2 veces la a la hora de ajustar dato experimental además
densidad critica, a pesar de su complejidad tiene un predomina las fuerzas de repulsión generada por las
gran uso para determinar las propiedades de moléculas del gas que hace q el volumen ocupado por
hidrocarburos ligeros y otros compuestos gaseosos el gas sea mayor que el de un gas ideal y básicamente
encontrados en la industria del petróleo como en la este fue el fundamento de su ecuación (7)
del gas natural. introduciendo los coeficientes viriales.
Dieterici
COMENTARIOS SOBRE LAS ECUACIONES Esta ecuación (5) básicamente trata de obtener factores
críticos de compresibilidad más exactos, esta ecuación
Van der Waals no ha proporcionado grandes contribuciones al
En la realidad , las moléculas que conforman un gas comportamiento de los gases reales además existe una
interactúan entre sí y se genera fuerzas entre ellas a incompatibilidad entre esta ecuación y la
las que las denominamos fuerzas intermoleculares termodinámica.
entonces con esta premisa Van der Waals considero Berthelot
que este gas matemáticamente dejo ser ideal debido a Al formular esta ecuación (4) como en la gran mayoría
una desviación de su comportamiento buscando de ecuaciones se buscó mejorar la ecuación de Van der
corregir el efecto de las fuerzas atractivas Waals, aunque se logró lo propuesto es más compleja
intermoleculares en la presión del gas y con ello que la ecuación (Van der Waals), ya que incluye
formulo su ecuación(), a pesar que es una mejora a la términos de atracción molecular y depende tanto del
ecuación de los gases ideales su exactitud para volumen como de la temperatura y es más exacta a
presiones muy altas es deficiente. presiones bajas y temperatura regularmente altas.
Redlich-Kwong
Lo importante de esta ecuación (3) es que mejora lo
formulado por Van der Waals además difiere en la
determinación de los parámetros a y b con respecto al