Calculos Electricos
Calculos Electricos
Calculos Electricos
Cálculos electricos.
Análisis de alternativas.
Soporte doble terna.
Donde:
𝑟𝑎 : Radio medio geométrico del conductor 𝑎.
𝑟𝑎 ′ : Radio medio geométrico del conductor 𝑟𝑎′ .
𝑑𝑎𝑎′ : Distancia entre los conductores 𝑎 𝑦 𝑎′.
Si los conductores de los dos circuitos son iguales, como ocurre generalmente,
𝑟𝑎 = 𝑟𝑎′ = 𝑟1 .
4
2 (𝑑 2 2
= √𝑑𝐴𝐵 𝐴𝐵 − 4𝑅 )
2
𝐼𝐺 𝐼𝐺 𝑍+ 𝐼
Si 𝐼𝑅 = 0 (circuito abierto) → 𝐶 = 𝑉 = 2 =( 2
𝑌
) 𝑉𝐺
𝑅 𝐺
( 𝑌 2 )𝑉𝐺 𝑌
𝑍+
𝑌
2 2 2
𝑍+𝑌 (𝑍 + 𝑌) 𝑌𝑍
𝐶=( )𝑥 𝑌 = 𝑌 ( + 1)
2 2 2 4
+ (𝑍 +
𝑌 𝑌 𝑌)
𝑉𝐺 𝐼
Si 𝑉𝑅 = 0 (corto circuito) → 𝐵 = ∧ 𝐷 = 𝐼𝐺
𝐼𝑅 𝑅
2 2 2
𝑉𝐺 𝑉𝐺 𝑍 + 𝑌 𝑉𝐺 𝑍+𝑌 𝑍𝑌
𝐵= = =( )( ) = ( )( )=𝑍
𝐼𝑅 2 2 𝐼𝑅 2 2
𝑍 +
( 𝑌 2 ) 𝐼𝐺 𝑌 𝑌 𝑌
𝑍+𝑌
𝐼𝐺 𝐼𝐺 𝑌𝑍
𝐷= = = +1
𝐼𝑅 2 2
( 𝑌 2 ) 𝐼𝐺
𝑍+𝑌
Por tanto para la línea de longitud media tenemos los parámetros de transmisión:
𝑌𝑍
+1 𝑧
𝐴 𝐵
[ ]=[ 2 ]
𝐶 𝐷 𝑌𝑍 𝑌𝑍
𝑌 ( + 1) +1
4 2
ANALISIS DE LINEA LARGAS.
Tomemos como modelo una longitud diferencial de un tramo de línea con
longitud dx, por lo que el diagrama lo representa:
𝑧
𝑐𝑜𝑠ℎ(√𝑌𝑍) √ 𝑠𝑒𝑛ℎ(√𝑌𝑍)
𝑦
𝐸 𝐸𝑅
[ 𝐺] = [ ]
𝐼𝐺 𝐼𝑅
𝑧
√ 𝑠𝑒𝑛ℎ(√𝑌𝑍) 𝑐𝑜𝑠ℎ(√𝑌𝑍)
𝑦
[ ]
Entonces para una longitud de línea dada y conductor seleccionado se tiene los
constantes.
𝑍 1
𝑍0 = √ = → 𝑖𝑚𝑝𝑒𝑑𝑎𝑛𝑐𝑖𝑎 𝑐𝑎𝑟𝑎𝑐𝑡𝑒𝑟𝑖𝑠𝑡𝑖𝑐𝑎
𝑌 𝑌0
Por tanto las ecuaciones de línea larga en función de estas constantes son:
𝐸𝐺 𝑐𝑜𝑠ℎ 𝛾 𝑍0 𝑠𝑒𝑛ℎ 𝛾 𝐸𝑅
[ ]=[ ][ ]
𝐼𝐺 𝑌0 𝑠𝑒𝑛ℎ 𝛾 𝑐𝑜𝑠ℎ 𝛾 𝐼𝑅
𝐴 𝐵 𝑐𝑜𝑠ℎ 𝛾 𝑍0 𝑠𝑒𝑛ℎ 𝛾
[ ]=[ ]
𝐶 𝐷 𝑌0 𝑠𝑒𝑛ℎ 𝛾 𝑐𝑜𝑠ℎ 𝛾
INTERPRETACIÓN DE LA CONSTANTE DE PROPAGACION
Conocemos que:
𝑒 𝛾 + 𝑒 −𝛾 𝑒 𝛾 + 𝑒 −𝛾
𝐸 𝑐𝑜𝑠ℎ 𝛾 𝑍0 𝑠𝑒𝑛ℎ 𝛾 𝐸𝑅 𝑍0 ( ) 𝐸
[ 𝐺] = [ ][ ] = [ 2 2 ] [ 𝑅]
𝐼𝐺 𝑌0 𝑠𝑒𝑛ℎ 𝛾 𝑐𝑜𝑠ℎ 𝛾 𝐼𝑅 𝑒 𝛾 + 𝑒 −𝛾 𝑒 𝛾 + 𝑒 −𝛾 𝐼𝑅
𝑌0 ( )
2 2
La consecuencia, la tensión de envió 𝐸𝐺 será:
𝑒 𝛾 + 𝑒 −𝛾 𝑒 𝛾 + 𝑒 −𝛾 𝐸𝑅 + 𝑍0 𝐼𝑅 𝛾 𝐸𝑅 + 𝑍0 𝐼𝑅 −𝛾
𝐸𝐺 = ( ) 𝐸𝑅 + 𝑍0 ( ) 𝐼𝑅 = ( )𝑒 + ( )𝑒
2 2 2 2
El termino:
𝐸𝑅 + 𝑍0 𝐼𝑅 𝛾
( )𝑒
2
Representa la cantidad de incremento de 𝐸𝐺 al ir de la recepción a la Generación
o más pequeño si es al revés. Es decir es una onda de Voltaje que se propaga
de la Generación a la Recepción, Esta componente se denomina ONDA
DIRECTA y es análoga a una Onda de Agua que a partir de la fuente se hace
cada vez más pequeña.
El termino:
𝐸𝑅 + 𝑍0 𝐼𝑅 −𝛾
( )𝑒
2
Representa una cantidad cada vez más pequeña al ir de la recepción a la
generación por la que esta Onda se origina en el Receptor y por ello se denomina
ONDA REFLEJADA y es análoga cuando una Onda de Agua la orilla y
disminuye gradualmente.
Por otro parte, como 𝛾 = 𝛼 + 𝑗𝛽 para una distancia dada, entonces 𝛼 determina
la magnitud de la Onda 𝐸𝐺 , 𝛼 es la medida de cuanto 𝐸𝐺 es aumentada o
disminuida en su magnitud, esto es, atenuada. Por ello es que 𝛼 es la constante
de atenuación.
Si se conocen las constantes de transmisión [ABCD] y la Tensión y Corriente en
un par de terminales, entonces es posible conocer la Tensión y Corriente en el
otro par.
Que reagrupado:
𝑉̃𝐺 = (𝐴1 𝐴2 + 𝐵1 𝐶2 )𝑉̃𝑅 + (𝐴1 𝐵2 + 𝐵1 𝐷2 )𝐼̃𝑅
𝐼̃𝐺 = (𝐶1 𝐴2 + 𝐷1 𝐶2 )𝑉̃𝑅 + (𝐶1 𝐵2 + 𝐷1 𝐷2 )𝐼̃𝑅
En consecuencia, los parámetros [ABCD] del cuadripolo equivalente son:
𝐴 𝐵 𝐴 𝐴 + 𝐵1 𝐶2 𝐴1 𝐵2 + 𝐵1 𝐷2
[ ]=[ 1 2 ]
𝐶 𝐷 𝐶1 𝐴2 + 𝐷1 𝐶2 𝐶1 𝐵2 + 𝐷1 𝐷2
𝐴1 𝐵1 𝐴 𝐵2
[ ]𝑥[ 2 ]
𝐶1 𝐷1 𝐶2 𝐷2
LAS LINEAS DE TRANSMISION COMO CUADRIPOLOS.
Determinaremos la Potencia Real y Reactiva de Transmisión en la Recepción de
la línea, es decir la potencia entregada a la carga. Representemos a la Línea de
transmisión como un cuadripolo pasivo con constantes de transmisión [ABCD].
Reemplazando:
𝑁̃𝑅 ∗
̃ ̃ ̅
𝑉𝐺 = 𝐴𝑉𝑅 + 𝐵 ( )
𝑉̃𝑅
Teniendo en cuenta los módulos y los ángulos:
𝑉̃𝑅 = 𝑉𝑅 ∟0 (𝑟𝑒𝑓𝑒𝑟𝑒𝑛𝑐𝑖𝑎) 𝑉̃2 = 𝑉2 ∟𝜑
Observar que 𝜑 corresponde al ángulo de fase de la carga por lo que el factor
de potencia de ella es 𝑐𝑜𝑠𝜑.
𝐵𝑁𝑅 𝛽−𝜑
𝑉̃𝐺 = 𝐴𝑉𝑅 ∟𝛼 + ∟
𝑉𝑅
Esta última ecuación es la Tensión respecto al Neutro, por lo que la Tensión
trifásica se deduce multiplicando por √3 la ecuación anterior:
𝐵3𝑁𝑅
√3𝑉̃𝐺 = 𝐴√3𝑉𝑅 ∟𝛼 + ∟𝛽−𝜑
√3𝑉𝑅
En consecuencia:
𝐵𝑁𝑅 𝛽−𝜑
̃𝐺 = 𝐴𝑈𝑅 ∟𝛼 +
𝑈 ∟
𝑈𝑅
En esta última ecuación U es la Tensión (kV) entre fases y N es la potencia
trifásica (MVA).
POTENCIA DE GENERACION.
En razón que:
̅ 𝑉̃𝐺 − 𝑉̃𝑅
𝐷
𝑉̃𝑅 = 𝐷
̅ 𝑉̃𝐺 − 𝐵̅ 𝐼̃𝐺 → 𝐼̃𝐺 =
𝐵̅
Por tanto la potencia en la generación es:
∗ ̅ 𝑉̃𝐺 − 𝑉̃𝑅 ∗
𝐷
̃𝐺 = 𝑉̃𝐺 𝐼̃𝑅
𝑁 = 𝑉̃𝐺 ( )
𝐵̅
Y reemplazando los fusores correspondientes obtenemos:
𝐷𝑉𝐺2 𝛽−𝛿 𝑉𝐺 𝑉𝑅 Δ+𝛽
̃𝐺 =
𝑁 ∟ − ∟
𝐵 𝐵
Esta fórmula de Potencia correspondiente a una fase, por lo que si multiplicamos
por 3 obtenemos:
Sin tener en cuenta aun, los aspectos económicos, se requiere realizar los
cálculos eléctricos para todas las alternativas y determinar cuál de ellas tiene
mejor “performance” para la carga dada.
Al mismo tiempo de ser necesario se deberán hacer los ajustes que se requieran
con la finalidad que desde el punto de vista eléctrico, las cuatro (04) alternativas
sean técnicamente viables.
La demanda estará dada por un diagrama de carga cuyo gráfico y valores se
adjuntan.
De otra parte, si la línea será alimentada desde una central de 120MW, cuál será
la potencia máxima necesaria para alimentar la carga incluyendo la línea.
CALCULOS: PRIMERA ALTERNATIVA.
La resistencia eléctrica es: 𝑅 = 0.0869Ω/𝑘𝑚, para los 90km de longitud de
0.0869Ω
conductor 𝑅 = 𝑥(90𝑘𝑚) = 7.821Ω.
𝑘𝑚
𝐵 = 3.2777879𝜇𝑆𝑖𝑚𝑒𝑛𝑠/𝑘𝑚/𝐹𝑎𝑠𝑒(90𝑘𝑚)(10−5 ) = 0,000295001𝑆𝑖𝑒𝑚𝑒𝑛𝑠/𝐹𝑎𝑠𝑒
Ω
La resistencia eléctrica del sub conductor es 𝑅 = 09.2568 𝑘𝑚
Para los 90km de la longitud de conductor, y para dos conductores por fase,
tendremos:
Ω 1
𝑅 = 09.2568 (90𝑘𝑚) ( ) = 11.556Ω
𝑘𝑚 2
𝐷𝑀𝐺 = 3√𝑑𝑎𝑏 𝑑𝑎𝑐 𝑑𝑏𝑐 = 3√(860)(860)(1720) = 1083.53𝑐𝑚
El radio medio geométrico para un sub conductor, está dado por el fabricante:
𝑅𝑀𝐺𝑝𝑟𝑜𝑝𝑖𝑜 = 𝑟1 = 0.65𝑐𝑚
Las otras dos fases tienen la misma altura media sobre el terreno.
Por tanto,
La capacitancia será:
𝑂. 02412 𝑂. 02412
𝐶𝑛 = = = 0.007809252 𝐹/𝑘𝑚/𝐹𝑎𝑠𝑒𝜇
𝐷𝑀𝐺 1083.53
𝑙𝑜𝑔10 ( 𝑅𝑀𝐺 ) 𝑓 𝑙𝑜𝑔10 ( ) (0.9231)
5.711392
La susceptancia kilométrica estará dado por:
𝐵 = 2𝜋𝑓𝐶𝑛 = 2𝜋(60)(0.007809252 ) = 2.944025685 𝜇𝑆𝑖𝑚𝑒𝑛𝑠/𝑘𝑚/𝐹𝑎𝑠𝑒
La susceptancia total de la línea:
𝐵 = 2.944025685𝜇𝑆𝑖𝑚𝑒𝑛𝑠/𝑘𝑚/𝐹𝑎𝑠𝑒(90𝑘𝑚)(10−5 )
= 0.000264962𝑆𝑖𝑒𝑚𝑒𝑛𝑠/𝐹𝑎𝑠𝑒
Ω
La resistencia eléctrica del sub conductor es 𝑅 = 0.2594 𝑘𝑚
Para los 90km de la longitud de conductor, y para dos conductores por fase,
tendremos:
Ω 1
𝑅 = 0.2594 (90𝑘𝑚) ( ) = 11.673Ω
𝑘𝑚 2
Calculo de la distancia media geométrica de las dos termas:
Las distancias entre fases y sub conductores esta mostrado en el cuadro
siguiente
4
𝐷𝑀𝐺𝐴𝐵 = 4√𝑑𝑎𝑏 𝑑𝑎𝑏′ 𝑑𝑎´𝑏 𝑑𝑎´𝑏´ = √(730)(1105.35)(1105.35)(730) = 898.2794𝑐𝑚
4
𝐷𝑀𝐺𝐴𝐶 = 4√𝑑𝑎𝑐 𝑑𝑎𝑐′ 𝑑𝑎´𝑐 𝑑𝑎´𝑐´ = √(1460)(830)(830)(1460) = 1100.8178𝑐𝑚
4
𝐷𝑀𝐺𝐵𝐶 = 4√𝑑𝑏𝑐 𝑑𝑏𝑐′ 𝑑𝑏´𝑐 𝑑𝑏´𝑐´ = √(730)(1105.35)(1105.35)(730) = 898.2794𝑐𝑚
Por tanto, el RMG de la fase, para el circuito doble terna, está dado por:
Calculo de la altura media geométrica HMG de las fases, para el cálculo del
factor de tierra, y que tiene efecto en la capacitancia.
Por tanto, el factor de corrección por efecto de tierra en la capacitancia será:
2𝐻𝑀𝐺 2(1300)
𝑓𝑡 = = = 0.9648
√4𝐻𝑀𝐺 2 + 𝐷𝑀𝐺 2 √4(1300)2 + (961.27)2
Para el cálculo de la capacitancia, utilizaremos el radio (r)efectivo del sub
conductor y no el RMG dado por el fabricante:
1.547
𝑟= = 0.7735𝑐𝑚
2
Por tanto, el RMG de la fase, para el circuito doble terna, está dado por:
La capacitancia será:
𝑂. 02412 𝑂. 02412
𝐶𝑛 = = = 0.016503872 𝐹/𝑘𝑚/𝐹𝑎𝑠𝑒𝜇
𝐷𝑀𝐺 661.27
𝑙𝑜𝑔10 (𝑅𝑀𝐺 ) 𝑓 𝑙𝑜𝑔10 ( ) (0.9648)
32.05
La susceptancia kilométrica estará dado por:
𝐵 = 2𝜋𝑓𝐶𝑛 = 2𝜋(60)(0.016503872 ) = 6.221827629 𝜇𝑆𝑖𝑚𝑒𝑛𝑠/𝑘𝑚/𝐹𝑎𝑠𝑒
La susceptancia total de la línea:
𝐵 = 6.221827629𝜇𝑆𝑖𝑚𝑒𝑛𝑠/𝑘𝑚/𝐹𝑎𝑠𝑒(90𝑘𝑚)(10−6 )
= 0.000559964𝑆𝑖𝑒𝑚𝑒𝑛𝑠/𝐹𝑎𝑠𝑒
Resultados de los cálculos:
En todo los casos, la perditancia es G=0, lo que significa que hemos despreciado
el efecto corona y las perdidas debido a figuras de corriente en la superficie de
los aisladores.
Para la determinación de los parámetros de transmisión, utilizaremos las
formulas exactas, sin distinción de línea corta, media ni larga, con lo cual el
cálculo se hace general.