RU2328064C2 - Fiber intracavity-doubled laser (variants) - Google Patents
Fiber intracavity-doubled laser (variants) Download PDFInfo
- Publication number
- RU2328064C2 RU2328064C2 RU2006119198/28A RU2006119198A RU2328064C2 RU 2328064 C2 RU2328064 C2 RU 2328064C2 RU 2006119198/28 A RU2006119198/28 A RU 2006119198/28A RU 2006119198 A RU2006119198 A RU 2006119198A RU 2328064 C2 RU2328064 C2 RU 2328064C2
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- fiber
- radiation
- crystal
- laser
- laser according
- Prior art date
Links
Images
Landscapes
- Optical Modulation, Optical Deflection, Nonlinear Optics, Optical Demodulation, Optical Logic Elements (AREA)
Abstract
Description
Изобретение относится к лазерной технике, в частности к волоконным лазерам с удвоением частоты, генерирующим в видимой области спектра, которые могут найти применение как источники излучения для таких технологий, как сверхплотная оптическая память (а также запись), цветная лазерная печать, цветные лазерные дисплеи, биомедицинская диагностика (цитометрия, расшифровка ДНК), аналитические измерения (рамановская спектроскопия, спектрофлюорометрия, конфокальная микроскопия), судебно-медицинская экспертиза и другие.The invention relates to laser technology, in particular to frequency-doubling fiber lasers that generate in the visible spectrum that can be used as radiation sources for technologies such as super-dense optical memory (as well as recording), color laser printing, color laser displays, biomedical diagnostics (cytometry, DNA decoding), analytical measurements (Raman spectroscopy, spectrofluorometry, confocal microscopy), forensic examination and others.
Волоконные лазеры - это лазеры нового типа, в которых активной средой является оптическое волокно. Они имеют целый ряд преимуществ по сравнению с другими лазерами: высокое качество пучка, компактность, стабильность выходных параметров, надежность, отсутствие водяного охлаждения, простота эксплуатации, относительно низкая стоимость, что делает их привлекательными для потребителя. Поэтому в последние годы в мире активно разрабатываются различные схемы волоконных лазеров для различных применений, в основном это непрерывные и импульсные волоконные лазеры с диодной накачкой различной мощности на основе волокон, легированных ионами иттербия (Yb), неодима (Nd), эрбия (Er) (в т.ч. дополненные рамановскими преобразователями), генерирующие в области длин волн более 1 микрона, которые по своим характеристикам уже превосходят лазеры других типов.Fiber lasers are new types of lasers in which the active medium is optical fiber. They have a number of advantages compared to other lasers: high beam quality, compactness, stability of output parameters, reliability, lack of water cooling, ease of operation, relatively low cost, which makes them attractive to consumers. Therefore, in recent years, various schemes of fiber lasers for various applications have been actively developed in the world, mainly continuous and pulsed diode-pumped fiber lasers of various powers based on fibers doped with ytterbium (Yb), neodymium (Nd), erbium (Er) ( including those supplemented by Raman converters) that generate in the wavelength region of more than 1 micron, which in their characteristics already surpass other types of lasers.
Для генерации в видимой области спектра, в частности сине-зеленой, необходимо удваивать частоту излучения волоконного лазера, что является непростой задачей (особенно в непрерывном режиме) из-за специфических поляризационных и спектральных характеристик волоконных лазеров. Решение задачи эффективного удвоения частоты волоконных лазеров позволит создать непрерывные волоконные источники лазерного излучения в видимой области спектра: в частности, сине-зеленые лазеры с длиной волны 450-570 нм, генерируемой при удвоении частоты наиболее мощного иттербиевого и неодимового волоконного лазера, а также желто-красные лазеры 740-810 нм, 550-850 на основе эрбиевого и рамановского волоконных лазеров.To generate in the visible region of the spectrum, in particular, blue-green, it is necessary to double the frequency of the fiber laser radiation, which is not an easy task (especially in the continuous mode) due to the specific polarization and spectral characteristics of fiber lasers. Solving the problem of efficiently doubling the frequency of fiber lasers will make it possible to create continuous fiber laser sources in the visible region of the spectrum: in particular, blue-green lasers with a wavelength of 450-570 nm, generated by doubling the frequency of the most powerful ytterbium and neodymium fiber laser, as well as yellow red lasers 740-810 nm, 550-850 based on erbium and Raman fiber lasers.
Эффективные, надежные и компактные волоконные лазеры с удвоением частоты смогут заменить требующие больших энергетических ресурсов и сложные в эксплуатации аргоновые лазеры и постепенно приходящие им на смену более эффективные, чем аргоновые, но достаточно сложные и дорогие твердотельные лазеры с удвоением частоты для сине-зеленой области, лазеры на красителях и одномодовые диоды для желто-красного диапазона.Efficient, reliable and compact frequency-doubling fiber lasers will be able to replace argon lasers, which require large energy resources and are difficult to operate, and which are gradually replacing them more efficient than argon, but rather complex and expensive solid-state lasers with frequency doubling for the blue-green region, dye lasers and single-mode diodes for the yellow-red range.
Эффективное удвоение частоты волоконных лазеров продемонстрировано для импульсных волоконных лазеров в ограниченном диапазоне длин волн (вокруг 540 и 780 нм), соответствующих второй гармонике наиболее сильных линий иттербиевого и эрбие-вого волоконных лазеров, например, R.J.Thompson, M.Tu, D.С.Aveline, N.Lundblad, L.Maleki, High power single frequency 780-nm laser source generated from frequency doubling of a seeded fibre amplifier in a cascade of PPLN crystals. Optics Express, 11 (14), 1709 (2003) [1].The effective frequency doubling of fiber lasers has been demonstrated for pulsed fiber lasers in a limited wavelength range (around 540 and 780 nm), corresponding to the second harmonic of the strongest ytterbium and erbium fiber lasers, for example, RJThompson, M.Tu, D.C. Aveline, N. Lundblad, L. Maleki, High power single frequency 780-nm laser source generated from frequency doubling of a seeded fiber amplifier in a cascade of PPLN crystals. Optics Express, 11 (14), 1709 (2003) [1].
Вторая гармоника генерируется при прохождении излучения через внешний нелинейный кристалл - обычно это специальные периодически-ориентированные кристаллы типа PPLN, РРКТР и др., в которых эффект сноса периодически компенсируется, что позволяет увеличить длину кристалла. Для непрерывных систем в синей области эффективность генерации в однопроходной схеме очень мала даже для длинных кристаллов: из 2.7 Вт излучения иттербиевого лазера (978 нм) было получено не более 18 мВт второй гармоники (489 нм), что соответствует эффективности удвоения ~0,7% (D.В.S.Soh, С.Codemard, S.Wang, J.Nilsson, J.К.Sahu, F.Laurell, V.Philippov, Y.Jeong, C.Alegria, S.Baek, A 980-nm Yb-doped fibre MOPA source and its frequency doubling, IEEE Photonics Technology Letters, 16 (4), 1032-1034 (2004)) [2].The second harmonic is generated when radiation passes through an external nonlinear crystal - usually these are special periodically oriented crystals such as PPLN, RRKTR and others, in which the drift effect is periodically compensated, which allows increasing the length of the crystal. For continuous systems in the blue region, the generation efficiency in a single-pass scheme is very small even for long crystals: from 2.7 W of radiation from an ytterbium laser (978 nm) no more than 18 mW of the second harmonic (489 nm) was obtained, which corresponds to a doubling efficiency of ~ 0.7% (D. B.S.Soh, C. Codemard, S. Wang, J. Nilsson, J.K.Sahu, F. Laurell, V.Philippov, Y. Jeong, C.Alegria, S. Baek, A 980- nm Yb-doped fiber MOPA source and its frequency doubling, IEEE Photonics Technology Letters, 16 (4), 1032-1034 (2004)) [2].
При этом конструкция такого лазера очень сложная и дорогая: лазер представляет собой источник одночастотного линейно-поляризованного излучения в схеме МОРА (задающий лазер-усилитель мощности) и внешний однопроходный удвоитель частоты на основе периодически-ориентированного кристалла (РРКТР в конкретной схеме). В зеленой и красной области эффективность преобразования может быть и выше, однако при большой мощности периодические структуры быстро деградируют, при этом они очень дорогие.Moreover, the design of such a laser is very complicated and expensive: the laser is a source of single-frequency linearly polarized radiation in the MAPA scheme (master laser power amplifier) and an external single-pass frequency doubler based on a periodically oriented crystal (RRKTR in a specific circuit). In the green and red regions, the conversion efficiency may be higher, however, at high power, periodic structures quickly degrade, and they are very expensive.
Более эффективной представляется схема внутрирезонаторного удвоения частоты, поскольку она позволяет повысить интенсивность основного излучения, падающего на нелинейный кристалл, и, как следствие, эффективность преобразования, а также использовать не только длинные периодически-ориентированные кристаллы, но и обычные нелинейные кристаллы (КТР, LBO, LiNbO3, KN, BBO, BiBO и др.) стандартной длины, что позволяет упростить и удешевить систему.The scheme of intracavity frequency doubling seems more effective, since it allows one to increase the intensity of the main radiation incident on a nonlinear crystal, and, as a consequence, the conversion efficiency, and also use not only long periodically oriented crystals, but also ordinary nonlinear crystals (KTP, LBO, LiNbO 3 , KN, BBO, BiBO, etc.) of standard length, which allows to simplify and reduce the cost of the system.
Излучение волоконного лазера обычно хаотически (случайно) поляризовано и имеет большую ширину спектра, определяющуюся в основном спектральным профилем отражения зеркал (волоконных брэгговских решеток). Низкая спектральная плотность мощности и случайная поляризация усложняют решение задачи эффективного удвоения с использованием стандартного волоконного лазера в качестве источника основного излучения. Тем не менее, известны запатентованные варианты решений и реальные попытки практической реализации волоконного лазера с внутрирезонаторным удвоением частоты.Fiber laser radiation is usually randomly (randomly) polarized and has a large spectral width, which is mainly determined by the spectral reflection profile of mirrors (fiber Bragg gratings). The low spectral power density and random polarization complicate the solution of the problem of effective doubling using a standard fiber laser as the source of the main radiation. Nevertheless, patented solution options and real attempts to implement a fiber laser with intracavity frequency doubling are known.
В описании изобретения в патенте РФ N2269849, приоритет от 14.03.2001 (ЕР 01106261.9) [3] приведено решение для комбинационного (или рамановского, согласно зарубежной терминологии) волоконного лазера с удвоением частоты, в котором предлагается генерировать желтое излучение (589 нм) в нелинейном кристалле (генераторе второй гармоники), размещенном внутри резонатора рамановского волоконного лазера (1178 нм), образованного оптическим волокном и двумя зеркалами: роль первого зеркала выполняет брэгговская решетка, записанная непосредственно в оптическом волокне, а второго - объемное зеркало, вынесенное за пределы волокна. Кристалл размещается в воздушном промежутке между волокном и объемным зеркалом, для передачи и фокусировки излучения из волокна в кристалл между ним и волокном размещается согласующая линза, а для вывода второй гармоники из резонатора используется дихроичное плоское зеркало. При этом в схеме отсутствуют поляризующие и селектирующие элементы, обеспечивающие генерацию поляризованного излучения с малой спектральной шириной.In the description of the invention in RF patent N2269849, priority dated 14.03.2001 (EP 01106261.9) [3], a solution is presented for a Raman (or Raman, according to foreign terminology) frequency-doubling fiber laser, in which it is proposed to generate yellow radiation (589 nm) in nonlinear a crystal (second harmonic generator) located inside the cavity of a Raman fiber laser (1178 nm) formed by an optical fiber and two mirrors: the Bragg grating recorded directly in the optical fiber plays the role of the first mirror not, but the second - a volume mirror, taken outside the fiber. The crystal is placed in the air gap between the fiber and the bulk mirror, a matching lens is placed between the fiber and the fiber to transfer and focus radiation from the fiber into the crystal, and a dichroic plane mirror is used to output the second harmonic from the resonator. At the same time, there are no polarizing and selection elements in the circuit that ensure the generation of polarized radiation with a small spectral width.
В работе Y.Feng, S.Huang, A.Shirakawa, and К.Ueda, Multiple-color cw visible lasers by frequency sum-mixing in a cascading Raman fiber laser. Opt. Express 12, 1843-1847 (2004) [4] описана практическая реализация данного решения. Для удвоения использовался кристалл LBO с некритичным синхронизмом первого типа, помещенный в резонатор комбинационного (рамановского) волоконного лазера. Полученная эффективность преобразования излучения накачки иттербиевого лазера во вторую гармонику комбинационного лазера составила ~0.1%. При этом выходная мощность насыщалась и не превышала уровня 10 мВт. Одной из причин низкой эффективности удвоения является малый нелинейный коэффициент кристалла LBO - даже при отсутствии сноса в некритичном синхронизме он обладает на порядок более низкой эффективностью преобразования, чем, например, кристалл КТР. Кроме того, при первом типе синхронизма удваивается только одна линейная поляризация излучения волоконного комбинационного лазера, что для реальной системы с неполяризованным (случайно поляризованным) излучением приводит к уменьшению мощности второй гармоники в 4 раза. Коэффициент преобразования дополнительно уменьшается в несколько раз из-за большой спектральной ширины основного излучения (>1 нм) и неоптимальной фокусировки в кристалл при использовании плоского зеркала.Y. Feng, S. Huang, A. Shirakawa, and K. Ueda, Multiple-color cw visible lasers by frequency sum-mixing in a cascading Raman fiber laser. Opt. Express 12, 1843-1847 (2004) [4] describes the practical implementation of this solution. For doubling, an LBO crystal with noncritical phase matching of the first type was used, which was placed in the cavity of a Raman (Raman) fiber laser. The obtained conversion efficiency of the pump radiation of the ytterbium laser into the second harmonic of the Raman laser was ~ 0.1%. At the same time, the output power was saturated and did not exceed the level of 10 mW. One of the reasons for the low doubling efficiency is the small nonlinear coefficient of the LBO crystal - even in the absence of drift in uncritical synchronism, it has an order of magnitude lower conversion efficiency than, for example, a KTP crystal. In addition, with the first type of synchronism, only one linear polarization of the radiation of a fiber Raman laser is doubled, which for a real system with unpolarized (randomly polarized) radiation leads to a decrease in the power of the second harmonic by 4 times. The conversion coefficient is further reduced several times due to the large spectral width of the main radiation (> 1 nm) and suboptimal focusing into the crystal when using a flat mirror.
Известно решение, защищенное патентом US N5966391, 12.10.1999 [5], в котором предлагается схема линейно-поляризованного волоконного лазера с внутрирезонаторным удвоением частоты. В данном варианте лазер включает длинное легированное (Yb, Er, Nd и т.п.) оптическое волокно, помещенное в резонатор из дихроичных зеркал. Первое пропускает излучение накачки и отражает генерируемое излучение (в области ~1,06 мкм) и может быть выполнено в виде внутриволоконной брэгговской решетки. Второе дихроичное зеркало отражает основное излучение (1,06 мкм) и пропускает излучение второй гармоники (0,53 мкм) и выполняется в виде объемного зеркала. В промежуток между волокном и выходным объемным зеркалом помещаются согласующая линза и нелинейный кристалл, аналогично [3, 4]. Дополнительно в резонаторе размещаются контроллер и селектор поляризации, выполненные в виде волоконных или объемных элементов. В результате лазер должен генерировать линейно-поляризованное излучение, что при использовании для удвоения частоты кристаллов с синхронизмом первого типа позволяет увеличить мощность второй гармоники в 4 раза. Однако в данной схеме не приняты меры для повышения спектральной плотности мощности, а кроме того, схема с селекцией и контролем поляризации намного сложнее обычной - включает много дополнительных элементов и требует активной стабилизации состояния поляризации излучения.A solution is known, protected by patent US N5966391, 12.10.1999 [5], which proposes a linearly polarized fiber laser circuit with intracavity frequency doubling. In this embodiment, the laser includes a long doped (Yb, Er, Nd, etc.) optical fiber placed in a resonator from dichroic mirrors. The first transmits pump radiation and reflects the generated radiation (in the region of ~ 1.06 μm) and can be made in the form of an intrafiber Bragg grating. The second dichroic mirror reflects the main radiation (1.06 μm) and transmits the second harmonic radiation (0.53 μm) and is made in the form of a volume mirror. A matching lens and a nonlinear crystal are placed in the gap between the fiber and the output volume mirror, similarly to [3, 4]. Additionally, the controller and the polarization selector, made in the form of fiber or volume elements, are placed in the resonator. As a result, the laser should generate linearly polarized radiation, which, when used to double the frequency of crystals with synchronism of the first type, can increase the power of the second harmonic by 4 times. However, no measures have been taken in this scheme to increase the power spectral density, and in addition, a circuit with selection and control of polarization is much more complicated than the usual one - it includes many additional elements and requires active stabilization of the radiation polarization state.
Таким образом, недостатки известных решений по внутрирезонаторному удвоению частоты можно сформулировать следующим образом: в них не приняты меры для повышения спектральной плотности мощности за счет сужения спектра и оптимальной фокусировки в кристалл; использование кристаллов с синхронизмом первого типа (напр., LBO) или периодически-ориентированных кристаллов (типа PPLN, PPKTP) требует линейно-поляризованного основного излучения, при этом схема волоконного лазера с селекцией и контролем линейной поляризации на основной частоте очень сложная, а обычная схема с неполяризованным излучением проста и надежна, но эффективность удвоения в ней в 4 раза меньше, а при использовании кристаллов со вторым типом синхронизма (напр., КТР), для которых необходимо иметь две перпендикулярные линейные поляризации (или случайную поляризацию, как в обычном волоконном лазере), эффективность ограничена эффектом сноса, который не позволяет увеличить длину кристалла и оптимально сфокусировать излучение в кристалл.Thus, the disadvantages of the known solutions for intracavity frequency doubling can be formulated as follows: they did not take measures to increase the spectral power density due to narrowing the spectrum and optimal focusing into the crystal; the use of crystals with the synchronism of the first type (e.g., LBO) or periodically oriented crystals (such as PPLN, PPKTP) requires a linearly polarized main radiation, while the scheme of a fiber laser with selection and control of linear polarization at the fundamental frequency is very complex, and the usual scheme with unpolarized radiation it is simple and reliable, but the doubling efficiency in it is 4 times less, and when using crystals with the second type of synchronism (e.g., KTP), for which it is necessary to have two perpendicular linear polarization (or random polarization, as in a conventional fiber laser), the efficiency is limited by the drift effect, which does not allow to increase the length of the crystal and optimally focus the radiation into the crystal.
Задачей настоящего изобретения является создание волоконного лазера с внутрирезонаторным удвоением частоты на основе простой неполяризованной схемы, но при этом обладающей высокой эффективностью удвоения (не хуже, чем у сложной поляризованной схемы).The present invention is the creation of a fiber laser with intracavity frequency doubling based on a simple non-polarized circuit, but with high doubling efficiency (no worse than that of a complex polarized circuit).
Данная задача решена за счет применения специальной схемы фокусировки в кристалл со вторым типом синхронизма (напр., КТР) и дополнительной спектральной селекции, позволяющих увеличить спектральную плотность излучения, использовать обе поляризации излучения и уменьшить эффект сноса.This problem has been solved by using a special focusing scheme in a crystal with a second type of synchronism (e.g., KTP) and additional spectral selection, which make it possible to increase the spectral density of radiation, use both polarizations of radiation and reduce the drift effect.
Данное решение позволяет создать простой, надежный и дешевый волоконный источник излучения в сине-зеленом диапазоне с улучшенными по сравнению с аналогами техническими и эксплуатационными характеристиками, что расширяет область применений таких лазеров.This solution allows you to create a simple, reliable and cheap fiber radiation source in the blue-green range with improved technical and operational characteristics compared to analogues, which expands the scope of applications of such lasers.
Сущность изобретения состоит в том, что в известном волоконном лазере с внутрирезонаторным удвоением частоты, включающем источник накачки, активное оптическое волокно, помещенное в резонатор из дихроичных зеркал, первое из которых пропускает излучение накачки и отражает генерируемое основное излучение, второе дихроичное зеркало вынесено за оптическое волокно и отражает основное излучение, нелинейный кристалл, помещенный между оптическим волокном и вторым зеркалом, и первый и второй фокусирующие элементы, в частности первая и вторая линзы, используется кристалл с синхронизмом второго типа, ориентированный таким образом, чтобы обеспечить наименьший угол сноса для генерируемой второй гармоники, первый и второй фокусирующие элементы обеспечивают фокусировку проходящего пучка примерно в середину нелинейного кристалла, в промежуток между волокном и кристаллом введен спектральный селектор для сужения спектра и стабилизации выходной мощности, выполненный в виде брэгговской решетки непосредственно на конце волокна, фильтра или интерферометра, и третье выходное дихроичное зеркало, которое отражает основное излучение и пропускает вторую гармонику, а второе дихроичное зеркало отражает как основное излучение, так и вторую гармонику и с дополнительным третьим фокусирующим элементом образует телескопический отражатель, обеспечивающий оптимальную фокусировку и компенсацию эффекта сноса в кристалле.The essence of the invention lies in the fact that in the known fiber laser with intracavity frequency doubling, including a pump source, an active optical fiber placed in a resonator from dichroic mirrors, the first of which transmits pump radiation and reflects the generated main radiation, the second dichroic mirror is placed behind the optical fiber and reflects the main radiation, a nonlinear crystal placed between the optical fiber and the second mirror, and the first and second focusing elements, in particular the first and second Inza, a second-type synchronism crystal is used, oriented in such a way as to provide the smallest drift angle for the generated second harmonic, the first and second focusing elements focus the transmitted beam approximately in the middle of the nonlinear crystal, a spectral selector is introduced into the gap between the fiber and the crystal to narrow the spectrum and stabilization of the output power, made in the form of a Bragg grating directly at the end of the fiber, filter or interferometer, and the third output dichroic a mirror that reflects the main radiation and transmits the second harmonic, and the second dichroic mirror reflects both the main radiation and the second harmonic and forms an telescopic reflector with an additional third focusing element, which ensures optimal focusing and compensation of the drift effect in the crystal.
Данный вариант является оптимальным, предложены также варианты лазера, направленные на достижение различных составляющих технических эффектов.This option is optimal; laser options are also proposed aimed at achieving various components of technical effects.
Описание лазера поясняется фиг.1, где представлена предложенная и реализованная схема волоконного лазера с внутрирезонаторным удвоением частоты.The description of the laser is illustrated in figure 1, which presents the proposed and implemented fiber laser circuit with intracavity frequency doubling.
На чертеже LD - диодный лазер накачки, PC - мультиплексор накачки, M1 - первое дихроичное зеркало, М2 - второе дихроичное зеркало, М3 - третье дихроичное зеркало, DF - активное (легированное) оптическое волокно, S - узкополосный спектральный селектор, фокусирующие элементы: L1 - первая фокусирующая линза, L2 - вторая фокусирующая линза, L3 - третья дополнительная фокусирующая линза, NC - нелинейный кристалл с вторым типом синхронизма (напр., КТР), помещенный в термостат Т°.In the drawing, LD is a diode pump laser, PC is a pump multiplexer, M 1 is a first dichroic mirror, M 2 is a second dichroic mirror, M 3 is a third dichroic mirror, DF is an active (doped) optical fiber, S is a narrow-band spectral selector, focusing elements: L 1 is the first focusing lens, L 2 is the second focusing lens, L 3 is the third additional focusing lens, NC is a nonlinear crystal with a second type of synchronism (e.g., KTP) placed in a T ° thermostat.
Описание предложенного решенияDescription of the proposed solution
Для удвоения был взят кристалл КТР с высокой эффективностью преобразования и возможностью использования обеих поляризаций. Кристалл КТР (deff=3.88 пм/В) позволяет использовать неполяризованное (случайно поляризованное) излучение Yb волоконного лазера даже при ширине спектра генерации ~1 нм. Это по спектральным характеристикам в 4 раза лучше, чем у периодически-ориентированных кристаллов PPLN (deff=16 пм/В) и РРКТР (deff=5.3 пм/В), которые требуют линейной поляризации для своей работы. Хотя коэффициент преобразования у КТР несколько меньше, чем у РРКТР (deff 2=15 и 28 соответственно), при использовании неполяризованного излучения он в 2 раза выше, чем у последнего.For doubling, a KTP crystal with a high conversion efficiency and the possibility of using both polarizations was taken. The KTP crystal (d eff = 3.88 pm / V) allows the use of nonpolarized (randomly polarized) radiation from a Yb fiber laser even with a generation spectrum width of ~ 1 nm. This is 4 times better in spectral characteristics than for periodically oriented crystals PPLN (d eff = 16 pm / V) and RKTR (d eff = 5.3 pm / V), which require linear polarization for their operation. Although the conversion coefficient of KTP is slightly lower than that of RKKTR (d eff 2 = 15 and 28, respectively), when using unpolarized radiation it is 2 times higher than that of the latter.
Традиционно кристалл КТР в диапазоне длин волн вблизи 1 мкм используется со вторым типом синхронизма ое→е или ое→о. При этом даже небольшой снос необыкновенной е волны значительно уменьшает эффективность генерации второй гармоники, J.-J.Zondy, Comparative theory of walkoff-limited type-II versus type-I second-harmonic generation with Gaussian beams, Opt. Commun. 81, 427-440 (1991) [6]. Величина сноса для традиционной длины волны Nd лазера 1064 нм составляет 4 мрад, а для экспериментально реализованной нами длины волны 1085 нм составляет 10 мрад. Для оценки уменьшения эффективности преобразования традиционно используется параметр сноса B=ρ(kωL)l/2/2, где ρ - угол сноса, kω - волновой вектор основной волны в кристалле, L - длина кристалла. Параметр В равен 0.63 и 1.7 для кристалла длиной 10 мм для указанных выше величин сноса, соответственно. Согласно данным, приведенным в вышуказанной работе, уменьшение коэффициента преобразования составляет 2 и ~7 раз соответственно.Traditionally, a KTP crystal in the wavelength range close to 1 μm is used with the second type of synchronism → → е or ое → о. Moreover, even a small drift of the unusual e-wave significantly reduces the efficiency of second harmonic generation, J.-J. Zondy, Comparative theory of walkoff-limited type-II versus type-I second-harmonic generation with Gaussian beams, Opt. Commun. 81, 427-440 (1991) [6]. The drift value for the traditional wavelength of the Nd laser of 1064 nm is 4 mrad, and for the experimentally realized wavelength of 1085 nm is 10 mrad. To assess the decrease in conversion efficiency, the drift parameter B = ρ (k ω L) l / 2/2 is traditionally used, where ρ is the drift angle, k ω is the wave vector of the main wave in the crystal, and L is the length of the crystal. Parameter B is 0.63 and 1.7 for a crystal 10 mm long for the above drift values, respectively. According to the data given in the above work, the reduction in the conversion coefficient is 2 and ~ 7 times, respectively.
Уменьшение коэффициента преобразования можно до некоторой степени скомпенсировать при наклонном падении излучения накачки на кристалл. При этом используется эффект двулучепреломления и векторный синхронизм.A decrease in the conversion coefficient can be compensated to some extent with an oblique incidence of the pump radiation on the crystal. In this case, the birefringence effect and vector synchronism are used.
Используемый нами кристалл был вырезан для критичного коллинеарного синхронизма с отклонением 3.7° от кристаллографической оси (XZ при 60°С). Оптимальный угол среза может изменяться в диапазоне от 0 до 20° в зависимости от длины волны (от 1079 до 1110 нм соответственно). При угле среза 3.7° для λ=1085 нм различие углов синхронизма при отклонении от нормального падения в одну и другую стороны составило +3° и -17° соответственно. Углы разбегания лучей накачки ортогональных поляризаций составили 8.7 и -2.4 мрад соответственно. В результате уменьшения разбегания волн накачки эффективность преобразования в 2 раза выше для большего отклонения от нормального падения на кристалл и составила ~10-3 1/Вт. Согласно Z.Ou, S.Pereira, E.Polzik, and H.Kimble, 85% efficiency for cw frequency doubling from 1.08 to 0.54 μn, Opt. Lett. 17, 640-642 (1992) [7], оптимальный коэффициент преобразования при отсутствии сноса составляет ~2×10-3 1/Вт для 10 мм кристалла. Таким образом, нам удалось заметно увеличить коэффициент преобразования.The crystal we used was cut out for critical collinear synchronism with a deviation of 3.7 ° from the crystallographic axis (XZ at 60 ° С). The optimal cutting angle can vary in the range from 0 to 20 ° depending on the wavelength (from 1079 to 1110 nm, respectively). At a cut angle of 3.7 ° for λ = 1085 nm, the difference in the synchronism angles for deviation from the normal incidence in one or the other direction was + 3 ° and -17 °, respectively. The recession angles of the orthogonal polarization pump rays were 8.7 and -2.4 mrad, respectively. As a result of a decrease in the scatter of the pump waves, the conversion efficiency is 2 times higher for a larger deviation from the normal incidence on the crystal and amounted to ~ 10 -3 1 / W. According to Z. Ou, S. Pereira, E. Polzik, and H. Kimble, 85% efficiency for cw frequency doubling from 1.08 to 0.54 μn, Opt. Lett. 17, 640-642 (1992) [7], the optimal conversion coefficient in the absence of drift is ~ 2 × 10 -3 1 / W for a 10 mm crystal. Thus, we were able to significantly increase the conversion coefficient.
Кроме уменьшения эффективности преобразования, снос приводит к формированию двух параллельных пучков накачки ортогональной поляризации после прохождения кристалла. Данное обстоятельство затрудняет использование кристалла внутри резонатора. Стандартным решением данной проблемы является использование плоского зеркала, возвращающего оба пучка по тому же пути (см., например, [3]). Это приводит к смещению точки фокусировки за пределы кристалла, что значительно уменьшает коэффициент преобразования во вторую гармонику.In addition to reducing the conversion efficiency, drift leads to the formation of two parallel pump beams of orthogonal polarization after passing through the crystal. This circumstance makes it difficult to use the crystal inside the cavity. A standard solution to this problem is to use a flat mirror that returns both beams along the same path (see, for example, [3]). This leads to a shift of the focus point beyond the crystal, which significantly reduces the coefficient of conversion to the second harmonic.
Был создан оригинальный телескопический отражатель «линза-зеркало», позволяющий сохранить оптимальную фокусировку в кристалл для обеих поляризаций и вернуть оба пучка по их пути строго назад.An original “lens-mirror” telescopic reflector was created, which allows one to maintain optimal focusing in the crystal for both polarizations and return both beams along their path strictly back.
Схема хода лучей представлена на фиг.2, где NC - нелинейный кристалл второго типа (например, КТР), f - фокусное расстояние линзы L, R - радиус кривизны зеркала М, d - расстояние до перетяжки возвращаемого пучка. Сплошная и прерывистая линия обозначают распространение необыкновенного и обыкновенного лучей соответственно.The beam path is shown in Fig. 2, where NC is a nonlinear crystal of the second type (for example, KTP), f is the focal length of the lens L, R is the radius of curvature of the mirror M, d is the distance to the waist of the returned beam. The solid and dashed lines indicate the propagation of the extraordinary and ordinary rays, respectively.
Кроме того, проведен расчет работы отражателя с гауссовыми пучками с помощью матричного ABCD-метода. Результаты показали, что дополнительным полезным свойством предложенного отражателя является то, что он возвращает гауссов пучок назад без изменения размера и положения перетяжки. При этом расстояние d до перетяжки возвращаемого пучка определяется параметрами отражателя и не зависит от размеров пучка: d=(f+R)f/R. Это позволяет реализовать двухпроходную схему преобразования с оптимальным согласованием пучков основного излучения и второй гармоники и тем самым увеличить эффективность преобразования в 2 раза.In addition, the work of the reflector with Gaussian beams was calculated using the matrix ABCD method. The results showed that an additional useful property of the proposed reflector is that it returns the Gaussian beam back without changing the size and position of the waist. In this case, the distance d to the waist of the returned beam is determined by the parameters of the reflector and does not depend on the size of the beam: d = (f + R) f / R. This allows you to implement a two-pass conversion scheme with optimal matching of the beams of the main radiation and the second harmonic and thereby increase the conversion efficiency by 2 times.
К преимуществам волоконного лазера (например, перед твердотельными) относится возможность плавного изменения частоты генерации в диапазоне десятков нанометров и получения перестраиваемого излучения во второй гармонике, например в области 480-570 нм для иттербиевого волоконного лазера. С точки зрения перестройки частоты использованная ориентация кристалла имеет преимущества перед вариантом некритичного температурного синхронизма, который имеет ограниченный диапазон длин волн: 539-541 нм для кристалла КТР при разумных температурах.The advantages of a fiber laser (for example, over solid-state ones) include the possibility of smoothly changing the generation frequency in the range of tens of nanometers and obtaining tunable radiation in the second harmonic, for example, in the region of 480-570 nm for an ytterbium fiber laser. From the point of view of frequency tuning, the used crystal orientation has advantages over the noncritical temperature synchronism variant, which has a limited wavelength range: 539-541 nm for a KTP crystal at reasonable temperatures.
Зеркала M1, M2 и М3 формируют резонатор, что позволяет получить лазерную генерацию для основного излучения с длиной волны в указанном спектральном диапазоне. Дихроичное зеркало M1 пропускает излучение накачки и отражает основное излучение - оно может быть сформировано непосредственно внутри волокна в виде волоконной брэгговской решетки, обладающей относительно узким спектром отражения (0,03-1 нм) и позволяющей перестраивать длину волны посредством сжатия-растяжения участка волокна, в котором записана решетка.Mirrors M 1 , M 2, and M 3 form a resonator, which makes it possible to obtain laser generation for the main radiation with a wavelength in the specified spectral range. The dichroic mirror M 1 transmits pump radiation and reflects the main radiation - it can be formed directly inside the fiber in the form of a fiber Bragg grating with a relatively narrow reflection spectrum (0.03-1 nm) and allowing the wavelength to be tuned by compressing and stretching the fiber section, in which the lattice is recorded.
Внутрь резонатора для сужения спектра может вставляться также дополнительный спектральный селектор S, представляющий собой узкополосный фильтр или интерферометр (волоконный или объемный), в случае волоконного исполнения он может быть выполнен на основе брэгговской(их) решетки(ок), в качестве варианта возможно его интегрирование с зеркалом M1 или М3.An additional spectral selector S, which is a narrow-band filter or an interferometer (fiber or volume), can be inserted inside the resonator to narrow the spectrum; in the case of a fiber version, it can be made on the basis of the Bragg grating (s), as an option, it can be integrated with mirror M 1 or M 3 .
Дихроичное зеркало М2 выполняется в виде объемного оптического элемента со спектральными характеристиками, обеспечивающими высокий коэффициент отражения как на основной частоте, так и второй гармонике. Вывод генерируемого излучения второй гармоники осуществляется через выходное поворотное дихроичное зеркало М3, имеющее высокий коэффициент отражения на основной частоте, но прозрачное для второй гармоники - в этом случае мощность второй гармоники, генерируемой за два прохода интенсивного внутрирезонаторного излучения через кристалл, суммируется.The dichroic mirror M 2 is in the form of a bulk optical element with spectral characteristics that provide a high reflection coefficient both at the fundamental frequency and the second harmonic. The output of the second harmonic radiation is output through the output rotary dichroic mirror M 3 , which has a high reflection coefficient at the fundamental frequency but is transparent to the second harmonic - in this case, the power of the second harmonic generated in two passes of intense intracavity radiation through the crystal is summed.
Возможно объединение зеркал М2 и М3 в одном элементе - выходном зеркале, прозрачном для второй гармоники, - тогда система станет проще, но ее эффективность уменьшится в 2 раза.It is possible to combine the mirrors M 2 and M 3 in one element — an output mirror transparent to the second harmonic — then the system will become simpler, but its efficiency will decrease by 2 times.
Ориентация кристалла (например, КТР) выполняется таким образом, чтобы обеспечить синхронизм второго типа и наименьший угол сноса (например, за счет наклонного падения излучения на кристалл, как описано выше) - это позволяет использовать всю интенсивность неполяризованного (случайно поляризованного) излучения, раскладываемого на две ортогональные линейные поляризации, и тем самым увеличить эффективность в 4 раза, и дополнительно увеличить коэффициент преобразования за счет увеличения длины кристалла, соответственно.The orientation of the crystal (for example, KTP) is carried out in such a way as to ensure synchronism of the second type and the smallest drift angle (for example, due to the oblique incidence of radiation on the crystal, as described above) - this allows you to use the entire intensity of the unpolarized (randomly polarized) radiation, which two orthogonal linear polarizations, and thereby increase the efficiency by 4 times, and further increase the conversion coefficient by increasing the length of the crystal, respectively.
Для уменьшения влияния остаточного сноса и оптимизации фокусировки в кристалл применяется специальная схема телескопа «линза-зеркало» (в деталях изображенная на фиг.1) для возвращения обеих поляризаций назад в оптоволокно, а также для лучшего совмещения волн, генерируемых при распространении по кристаллу вперед и назад. Также возможен вариант КТР с некритическим синхронизмом для ограниченного диапазона длин волн вблизи 540 нм и применение других кристаллов.To reduce the effect of residual drift and optimize focusing in the crystal, a special lens-mirror telescope scheme (shown in detail in Fig. 1) is used to return both polarizations back to the optical fiber, as well as to better combine the waves generated during forward propagation through the crystal and back. It is also possible KTP with non-critical phase matching for a limited range of wavelengths near 540 nm and the use of other crystals.
При этом активное волокно может быть стандартным одномодовым волокном с размером стеклянной оболочки 100-400 мкм и и диаметром сердцевины 3-10 мкм (а также многомодовым, градиентным, микроструктурированным, составным - типа GTW и др.), легированным Yb, а также другими редкоземельными элементами (соответственно изменяется рабочий спектральный диапазон зеркал, селектора и кристалла). Кроме того, сердцевина может иметь увеличенный модовый диаметр (10-100 мкм), что позволяет уменьшить потери на ввод излучения в волокно системой линз L1 и L2 и использовать как асферические, градиентные и микролинзы, так и обычные короткофокусные линзы. Кроме того, большой диаметр пучка в активном волокне позволяет уменьшить интенсивность основного излучения локально в оптическом волокне и соответственно уменьшить насыщение усиливающей среды и нелинейные эффекты (приводящие к уширению спектра) при заданном уровне мощности, что позволяет увеличить эффективность преобразования во вторую гармонику.In this case, the active fiber can be a standard single-mode fiber with a glass sheath size of 100-400 microns and a core diameter of 3-10 microns (as well as multimode, gradient, microstructured, composite - such as GTW and others), doped with Yb, as well as other rare earths elements (respectively, the working spectral range of the mirrors, selector, and crystal changes). In addition, the core may have an increased mode diameter (10-100 μm), which allows to reduce the loss of radiation input into the fiber by the L 1 and L 2 lens system and use both aspherical, gradient and microlenses, as well as conventional short-focus lenses. In addition, the large beam diameter in the active fiber makes it possible to reduce the intensity of the main radiation locally in the optical fiber and, accordingly, reduce the saturation of the amplifying medium and nonlinear effects (leading to broadening of the spectrum) at a given power level, which makes it possible to increase the conversion efficiency to the second harmonic.
Работа устройстваDevice operation
Излучение одного или нескольких лазерных диодов накачки LD (генерирующих на длинах волн вокруг 976, 915 или 808 нм) заводится непосредственнно или через мультиплексор накачки PC в активное оптическое волокно DF (легированное Yb или Nd, Er) и создает усиление сигнала, распространяющегося по оптическому волокну в области длин волн полосы усиления волокна (для иттербиевого волокна обычно это 0,97-0,98 и 1,03-1,15 мкм, 0,9-1,1 мкм для неодимового и 1,48-1,62 мкм для эрбиевого).The radiation of one or more LD laser pump diodes (generating at wavelengths around 976, 915, or 808 nm) is injected directly or through the PC pump multiplexer into the active optical fiber DF (doped with Yb or Nd, Er) and creates an amplification of the signal propagating through the optical fiber in the wavelength region of the fiber gain band (for ytterbium fiber it is usually 0.97-0.98 and 1.03-1.15 microns, 0.9-1.1 microns for neodymium and 1.48-1.62 microns for Erbium).
Усиленный сигнал с длиной волны в указанном спектральном диапазоне распространяется в резонаторе, сформированном волокном и зеркалами M1, М2 и М3 через внутрирезонаторные элементы (селектор S, линзы L1-3 и нелинейный кристалл NC), так что при превышении усиления сигнала в активном волокне над полными потерями в резонаторе достигается режим лазерной генерации основного излучения. Селектор частично отражает и сужает спектр основного излучения, линзы L1 и L2 фокусируют проходящий пучок примерно в середину нелинейного кристалла NC, а затем возвращается обратно (и одновременно снова фокусируется в середину нелинейного кристалла NC) с помощью телескопичекого отражателя, образованного зеркалом М2 и линзой L3. При этом в кристалле за счет нелинейного преобразования света генерируется излучение второй гармоники (в прямом и обратном направлениях), которое выходит из резонатора через зеркало М3.An amplified signal with a wavelength in the specified spectral range propagates in the resonator formed by the fiber and mirrors M 1 , M 2 and M 3 through intracavity elements (S selector, L lenses 1-3 and non-linear NC crystal), so that when signal amplification is exceeded in active fiber over the total losses in the cavity, the regime of laser generation of the main radiation is achieved. The selector partially reflects and narrows the spectrum of the main radiation, the lenses L 1 and L 2 focus the transmitted beam approximately in the middle of the nonlinear NC crystal, and then returns (and at the same time focuses again in the middle of the nonlinear NC crystal) using a telescopic reflector formed by the mirror M 2 and lens L 3 . In this case, the second harmonic radiation (in the forward and reverse directions), which leaves the resonator through the mirror M 3 , is generated in the crystal due to the nonlinear conversion of light.
Данная схема была реализована для конкретного варианта (фиг.2) с кристаллом КТР, сориентированным согласно приведенному выше описанию. Эффективность преобразования во вторую гармонику составила ~5%, что на порядок выше, чем у рассмотренных аналогов. При этом выходная мощность (получено до ~0,5 Вт на линии 542 нм) линейно росла с увеличением мощности накачки (лазерных диодов), что позволяет далее увеличить мощность второй гармоники за счет увеличения мощности накачки.This scheme was implemented for a specific embodiment (figure 2) with a KTP crystal oriented according to the above description. The efficiency of conversion to the second harmonic was ~ 5%, which is an order of magnitude higher than that of the considered analogues. In this case, the output power (obtained up to ~ 0.5 W on the 542 nm line) linearly increased with an increase in the pump power (laser diodes), which allows a further increase in the second harmonic power due to an increase in the pump power.
Использованные источники информацииInformation Sources Used
1. R.J.Thompson, M.Tu, D.C.Aveline, N.Lundblad, L.Maleki, High power single frequency 780-nm laser source generated from frequency doubling of a seeded fibre amplifier in a cascade of PPLN crystals, Optics Express, 11 (14), 1709 (2003).1.RJThompson, M.Tu, DCAveline, N. Lundblad, L. Maleki, High power single frequency 780-nm laser source generated from frequency doubling of a seeded fiber amplifier in a cascade of PPLN crystals, Optics Express, 11 ( 14), 1709 (2003).
2. D.B.S.Soh, С.Codemard, S.Wang, J.Nilsson, J.K.Sahu, F.Laurell, V.Philippov, Y.Jeong, C.Alegria, S.Baek, A 980-nm Yb-doped fibre MOPA source and its frequency doubling, IEEE Photonics Technology Letters, 16 (4), 1032-1034 (2004).2. DBSSoh, C. Codemard, S. Wang, J. Nilsson, JKSahu, F. Laurell, V. Philippov, Y. Jeong, C. Aleria, S.Baek, A 980-nm Yb-doped fiber MOPA source and its frequency doubling, IEEE Photonics Technology Letters, 16 (4), 1032-1034 (2004).
3. Д.Боначчини, В.Хаккенберг, Узкополосные волоконные лазеры большой мощности с расширенным диапазоном длин волн. Патент РФ N2269849, приоритет от 14.03.2001 (ЕР 01106261.9).3. D. Bonacchini, V. Hackenberg, High-band narrow-band fiber lasers with an extended wavelength range. RF patent N2269849, priority dated 14.03.2001 (EP 01106261.9).
4. Y.Feng, S.Huang, A.Shirakawa, and K.Ueda, Multiple-color cw visible lasers by frequency sum-mixing in a cascading Roman fiber laser, Opt. Express 12, 1843-1847 (2004).4. Y. Feng, S. Huang, A. Shirakawa, and K. Ueda, Multiple-color cw visible lasers by frequency sum-mixing in a cascading Roman fiber laser, Opt. Express 12, 1843-1847 (2004).
5. M.S.Zediker, R.A.Rice, Long cavity laser system including frequency doubling long cavity fiber optic laser system, US Patent, N5966391, 12.10.1999.5. M.S. Zediker, R. A. Rice, Long cavity laser system including frequency doubling long cavity fiber optic laser system, US Patent, N5966391, 12/10/1999.
6. J.-J.Zondy, Comparative theory of walkoff-limited type-II versus type-I second-harmonic generation with Gaussian beams, Opt. Commun. 81, 427-440 (1991).6. J.-J. Zondy, Comparative theory of walkoff-limited type-II versus type-I second-harmonic generation with Gaussian beams, Opt. Commun. 81, 427-440 (1991).
7. Z.Ou, S.Pereira, E.Polzik, and H.Kimble, 85% efficiency for cw frequency doubling from 1.08 to 0.54 μm, Opt. Lett. 17, 640-642 (1992).7. Z. Ou, S. Pereira, E. Polzik, and H. Kimble, 85% efficiency for cw frequency doubling from 1.08 to 0.54 μm, Opt. Lett. 17, 640-642 (1992).
Claims (27)
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2006119198/28A RU2328064C2 (en) | 2006-06-02 | 2006-06-02 | Fiber intracavity-doubled laser (variants) |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2006119198/28A RU2328064C2 (en) | 2006-06-02 | 2006-06-02 | Fiber intracavity-doubled laser (variants) |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU2006119198A RU2006119198A (en) | 2007-12-27 |
| RU2328064C2 true RU2328064C2 (en) | 2008-06-27 |
Family
ID=39018257
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2006119198/28A RU2328064C2 (en) | 2006-06-02 | 2006-06-02 | Fiber intracavity-doubled laser (variants) |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (1) | RU2328064C2 (en) |
Cited By (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2548388C1 (en) * | 2013-12-30 | 2015-04-20 | Общество с ограниченной ответственностью "Техноскан-Лаб" (ООО "Техноскан-Лаб") | Fibre laser with nonlinear radiation frequency conversion in high-q resonator (versions) |
| RU2589270C2 (en) * | 2010-02-24 | 2016-07-10 | Алькон Ленскс, Инк. | High-power femtosecond laser with controlled repetition frequency |
| RU2589268C2 (en) * | 2010-02-24 | 2016-07-10 | Алькон Ленскс, Инк. | High-power femtosecond laser with repetition frequency controlled according to scanning speed |
| RU2708811C2 (en) * | 2015-03-31 | 2019-12-11 | АйПиДжи Фотоникс Корпорейшен | Higher-order raman pumping without priming |
| RU205001U1 (en) * | 2020-08-19 | 2021-06-22 | Федеральное государственное унитарное предприятие «Всероссийский научно-исследовательский институт автоматики им.Н.Л.Духова» (ФГУП «ВНИИА») | Device for high-intensity longitudinal fiber pumping of solid-state lasers based on Nd: YAG crystals |
| RU2822557C1 (en) * | 2023-12-06 | 2024-07-09 | Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт автоматики и электрометрии Сибирского отделения Российской академии наук (ИАиЭ СО РАН) | Fibre laser with intracavity generation of optical harmonics in resonant reflector (versions) |
-
2006
- 2006-06-02 RU RU2006119198/28A patent/RU2328064C2/en not_active IP Right Cessation
Cited By (8)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2589270C2 (en) * | 2010-02-24 | 2016-07-10 | Алькон Ленскс, Инк. | High-power femtosecond laser with controlled repetition frequency |
| RU2589268C2 (en) * | 2010-02-24 | 2016-07-10 | Алькон Ленскс, Инк. | High-power femtosecond laser with repetition frequency controlled according to scanning speed |
| RU2686871C2 (en) * | 2010-02-24 | 2019-05-06 | Алькон Ленскс, Инк. | High-power femtosecond laser with repetition rate controlled according to scanning speed |
| RU2548388C1 (en) * | 2013-12-30 | 2015-04-20 | Общество с ограниченной ответственностью "Техноскан-Лаб" (ООО "Техноскан-Лаб") | Fibre laser with nonlinear radiation frequency conversion in high-q resonator (versions) |
| WO2015102518A1 (en) * | 2013-12-30 | 2015-07-09 | Общество С Ограниченной Ответственностью "Техноскан-Лаб" (Ооо"Техноскан-Лаб") | Fiber laser having nonlinear radiation frequency conversion in a high-q resonator (variants) |
| RU2708811C2 (en) * | 2015-03-31 | 2019-12-11 | АйПиДжи Фотоникс Корпорейшен | Higher-order raman pumping without priming |
| RU205001U1 (en) * | 2020-08-19 | 2021-06-22 | Федеральное государственное унитарное предприятие «Всероссийский научно-исследовательский институт автоматики им.Н.Л.Духова» (ФГУП «ВНИИА») | Device for high-intensity longitudinal fiber pumping of solid-state lasers based on Nd: YAG crystals |
| RU2822557C1 (en) * | 2023-12-06 | 2024-07-09 | Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт автоматики и электрометрии Сибирского отделения Российской академии наук (ИАиЭ СО РАН) | Fibre laser with intracavity generation of optical harmonics in resonant reflector (versions) |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| RU2006119198A (en) | 2007-12-27 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US5854802A (en) | Single longitudinal mode frequency converted laser | |
| JP3997450B2 (en) | Wavelength converter | |
| US5651019A (en) | Solid-state blue laser source | |
| EP0943167B1 (en) | Frequency conversion laser | |
| US5638388A (en) | Diode pumped, multi axial mode intracavity doubled laser | |
| US5257274A (en) | High power laser employing fiber optic delivery means | |
| US20070047600A1 (en) | Low-Noise Monolithic Microchip Lasers Capable of Producing Wavelengths Ranging From IR to UV Based on Efficient and Cost-Effective Frequency Conversion | |
| US5991317A (en) | Retinal photocoagulator including diode pumped, multi-axial mode intracavity doubled laser | |
| JP2009533847A (en) | Continuous wave laser | |
| US9429813B2 (en) | Deep ultraviolet laser generation device and light source device | |
| WO1998025327A9 (en) | Frequency conversion laser | |
| US6287298B1 (en) | Diode pumped, multi axial mode intracavity doubled laser | |
| CN107046222B (en) | Inner cavity optical parametric oscillator for realizing similar dual-wavelength output | |
| US20110064096A1 (en) | Mid-IR laser employing Tm fiber laser and optical parametric oscillator | |
| US20090245294A1 (en) | Fibre Laser with Intra-cavity Frequency Doubling | |
| RU2328064C2 (en) | Fiber intracavity-doubled laser (variants) | |
| US8194310B1 (en) | All fiber pulse generator for pumping a non-linear converter | |
| JP3683360B2 (en) | Polarization control element and solid-state laser | |
| US20070041409A1 (en) | Injection locked high power laser systems | |
| US20070041420A1 (en) | Solid-state laser device | |
| CN116348814A (en) | Ultraviolet laser system, apparatus and method | |
| JP2008511182A (en) | Injection-locked high power laser system | |
| US7269189B2 (en) | Coherent light source based on sum-frequency mixing | |
| JP2003258341A (en) | Linear polarized fiber laser and second harmonic output resonator structure | |
| Duan et al. | Efficient Tm: YLF laser with a volume Bragg grating recycle pumped by laser diode |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| MM4A | The patent is invalid due to non-payment of fees |
Effective date: 20080603 |