HUT58927A - Optical fibre and optical amplifier with said optical fibre - Google Patents
Optical fibre and optical amplifier with said optical fibre Download PDFInfo
- Publication number
- HUT58927A HUT58927A HU907080A HU708090A HUT58927A HU T58927 A HUT58927 A HU T58927A HU 907080 A HU907080 A HU 907080A HU 708090 A HU708090 A HU 708090A HU T58927 A HUT58927 A HU T58927A
- Authority
- HU
- Hungary
- Prior art keywords
- optical fiber
- optical
- erbium
- wavelength
- fiber
- Prior art date
Links
- 239000013307 optical fiber Substances 0.000 title claims abstract description 66
- 230000003287 optical effect Effects 0.000 title claims abstract description 50
- 229910052691 Erbium Inorganic materials 0.000 claims abstract description 36
- UYAHIZSMUZPPFV-UHFFFAOYSA-N erbium Chemical compound [Er] UYAHIZSMUZPPFV-UHFFFAOYSA-N 0.000 claims abstract description 32
- 238000005086 pumping Methods 0.000 claims abstract description 30
- 239000000835 fiber Substances 0.000 claims abstract description 29
- 230000031700 light absorption Effects 0.000 claims abstract description 11
- 230000005540 biological transmission Effects 0.000 claims abstract description 10
- 229910052769 Ytterbium Inorganic materials 0.000 claims abstract description 6
- NAWDYIZEMPQZHO-UHFFFAOYSA-N ytterbium Chemical compound [Yb] NAWDYIZEMPQZHO-UHFFFAOYSA-N 0.000 claims abstract description 6
- 239000000463 material Substances 0.000 claims description 17
- 239000004065 semiconductor Substances 0.000 claims description 11
- 239000011162 core material Substances 0.000 claims description 6
- 229910052727 yttrium Inorganic materials 0.000 claims description 6
- VWQVUPCCIRVNHF-UHFFFAOYSA-N yttrium atom Chemical compound [Y] VWQVUPCCIRVNHF-UHFFFAOYSA-N 0.000 claims description 6
- 229910052732 germanium Inorganic materials 0.000 claims description 5
- GNPVGFCGXDBREM-UHFFFAOYSA-N germanium atom Chemical group [Ge] GNPVGFCGXDBREM-UHFFFAOYSA-N 0.000 claims description 5
- 229910052779 Neodymium Inorganic materials 0.000 claims description 4
- 229910052782 aluminium Inorganic materials 0.000 claims description 4
- XAGFODPZIPBFFR-UHFFFAOYSA-N aluminium Chemical group [Al] XAGFODPZIPBFFR-UHFFFAOYSA-N 0.000 claims description 4
- 230000001427 coherent effect Effects 0.000 claims description 4
- QEFYFXOXNSNQGX-UHFFFAOYSA-N neodymium atom Chemical compound [Nd] QEFYFXOXNSNQGX-UHFFFAOYSA-N 0.000 claims description 4
- 150000001768 cations Chemical class 0.000 claims description 2
- 150000001875 compounds Chemical class 0.000 claims description 2
- 125000002091 cationic group Chemical group 0.000 claims 1
- 230000001939 inductive effect Effects 0.000 claims 1
- 238000010521 absorption reaction Methods 0.000 abstract description 14
- 239000002019 doping agent Substances 0.000 abstract 1
- 229920000136 polysorbate Polymers 0.000 abstract 1
- 238000001228 spectrum Methods 0.000 abstract 1
- VYPSYNLAJGMNEJ-UHFFFAOYSA-N Silicium dioxide Chemical compound O=[Si]=O VYPSYNLAJGMNEJ-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 18
- 239000000377 silicon dioxide Substances 0.000 description 9
- 230000003321 amplification Effects 0.000 description 7
- 238000003199 nucleic acid amplification method Methods 0.000 description 7
- 230000005284 excitation Effects 0.000 description 5
- 230000008859 change Effects 0.000 description 4
- -1 erbium ions Chemical class 0.000 description 4
- 239000002657 fibrous material Substances 0.000 description 4
- 150000002500 ions Chemical class 0.000 description 4
- 230000005855 radiation Effects 0.000 description 4
- 229910018072 Al 2 O 3 Inorganic materials 0.000 description 3
- 238000000862 absorption spectrum Methods 0.000 description 3
- 239000011521 glass Substances 0.000 description 3
- 239000004615 ingredient Substances 0.000 description 3
- 238000004891 communication Methods 0.000 description 2
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 2
- 230000005281 excited state Effects 0.000 description 2
- 230000005283 ground state Effects 0.000 description 2
- 239000011159 matrix material Substances 0.000 description 2
- 230000007246 mechanism Effects 0.000 description 2
- 238000000034 method Methods 0.000 description 2
- 239000000382 optic material Substances 0.000 description 2
- 230000002787 reinforcement Effects 0.000 description 2
- 239000000126 substance Substances 0.000 description 2
- 230000007704 transition Effects 0.000 description 2
- 241001602730 Monza Species 0.000 description 1
- RTAQQCXQSZGOHL-UHFFFAOYSA-N Titanium Chemical compound [Ti] RTAQQCXQSZGOHL-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 229910052785 arsenic Inorganic materials 0.000 description 1
- 239000000470 constituent Substances 0.000 description 1
- 238000010276 construction Methods 0.000 description 1
- 239000013078 crystal Substances 0.000 description 1
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 1
- 238000000295 emission spectrum Methods 0.000 description 1
- 238000002189 fluorescence spectrum Methods 0.000 description 1
- 238000009472 formulation Methods 0.000 description 1
- 235000011389 fruit/vegetable juice Nutrition 0.000 description 1
- 229910052733 gallium Inorganic materials 0.000 description 1
- 239000003365 glass fiber Substances 0.000 description 1
- LNEPOXFFQSENCJ-UHFFFAOYSA-N haloperidol Chemical compound C1CC(O)(C=2C=CC(Cl)=CC=2)CCN1CCCC(=O)C1=CC=C(F)C=C1 LNEPOXFFQSENCJ-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 229910052738 indium Inorganic materials 0.000 description 1
- 229910052751 metal Inorganic materials 0.000 description 1
- 239000002184 metal Substances 0.000 description 1
- 150000002739 metals Chemical class 0.000 description 1
- 239000000203 mixture Substances 0.000 description 1
- TWNQGVIAIRXVLR-UHFFFAOYSA-N oxo(oxoalumanyloxy)alumane Chemical compound O=[Al]O[Al]=O TWNQGVIAIRXVLR-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 230000008569 process Effects 0.000 description 1
- 230000000644 propagated effect Effects 0.000 description 1
- 230000003014 reinforcing effect Effects 0.000 description 1
- 229910052594 sapphire Inorganic materials 0.000 description 1
- 239000010980 sapphire Substances 0.000 description 1
- 229910052710 silicon Inorganic materials 0.000 description 1
- 239000010703 silicon Substances 0.000 description 1
- 239000010936 titanium Substances 0.000 description 1
- 229910052719 titanium Inorganic materials 0.000 description 1
- 230000001052 transient effect Effects 0.000 description 1
- 230000001960 triggered effect Effects 0.000 description 1
- 238000009827 uniform distribution Methods 0.000 description 1
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/09—Processes or apparatus for excitation, e.g. pumping
- H01S3/091—Processes or apparatus for excitation, e.g. pumping using optical pumping
- H01S3/094—Processes or apparatus for excitation, e.g. pumping using optical pumping by coherent light
- H01S3/094003—Processes or apparatus for excitation, e.g. pumping using optical pumping by coherent light the pumped medium being a fibre
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/05—Construction or shape of optical resonators; Accommodation of active medium therein; Shape of active medium
- H01S3/06—Construction or shape of active medium
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Electromagnetism (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Plasma & Fusion (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Lasers (AREA)
- Glass Compositions (AREA)
- Optical Fibers, Optical Fiber Cores, And Optical Fiber Bundles (AREA)
Description
A találmány tárgya optikai szál és optikai erősítő az optikai szállal. A különösen optikai távközlési vonalban alkalmazott optikai átviteli elem létrehozására szolgáló optikai szál anyaga kívánt hullámhosszúságú koherens fényt generáló erbiumos első doppoló összetevővel és optikai hullámvezetést biztosító törésmutatót változtató második doppoló összetevővel van kiképezve, amelyhez lézeres emissziót előidéző, adott hullámhosszúságú fényt generáló szivattyúzó fényforrás van csatlakoztatva. A javasolt optikai erősítő célszerűen száloptikás távközlési rendszerekben használható, benne lézeremisszióval működtetett, erbiummal doppolt anyagú aktív optikai szálhoz meghatározott hullámhosszon fényenergiát szivattyúzó lézerforrás kapcsolódik. Az optikai szál lényege, hogy az anyag őt befogadó optikai erősítőben alkalmazott szivattyúzó lézerforrás (4) emissziós hullámhosszán fényenergiával szemben jelentős abszorpciót mutató, abszorbeált szivattyúzó energiát az erbiumos első összetevőhöz továbbító és ennek révén optikai átviteli jel jelenlétében gerjesztett fényemissziót generáló verziót előidéző harmadik doppoló összetevővel van kialakítva. Az optikai erősítő lényege abban van, hogy az aktív optikai szál (5) anyaga a szivattyúzó lézer emissziós hullámhosszánál fényabszorpciót mutató és az aszorbeált fényenergiát az aktív optikai szálban (5) levő erbiumnak átadó, ezzel az utóbbiban populációinverziót és ennek eredményeként optikai átviteli jel jelenlétében stimulált fényemissziót okozó további doppoló összetevőt tartalmaz.
^1. ábra • · · · · ·
80.90
Képviselő:
DANUBIA SZABADALMI ÉS VÉDJEGY IRODA KFT.
Budapest • ·· · · *· · · ····
A
N&ZOS; Go2
H-ο Ί s 3/o
OPTIKAI SZÁL ÉS OPTIKAI ERŐSÍTŐ AZ OPTIKAI SZÁLLAL
Societá Cavi Pirelli S.p.A. Milánó, OLASZORSZÁG, IT
Feltalálók:
| Giorgio GRASSO | Monza (Milánó) |
| Aldo RIGHETTI | Milánó |
| Flavio FONTANA | Cormano (Milánó) OLASZORSZÁG, ΓΓ |
| A bejelentés napja: | 1990. 11. 09. |
| Elsőbbsége: | 1989. 11. 10. (22357 A/89) it/ |
OLASZORSZÁG
71282-6299/NE-Ko
A találmány tárgya optikai szál és optikai erősítő az optikai szállal. A különösen optikai távközlési vonalban alkalmazott optikai átviteli elem létrehozására szolgáló optikai szál anyaga kívánt hullámhosszúságú koherens fényt generáló erbiumos első doppoló összetevővel és optikai hullámvezetést biztosító törésmutatót változtató második doppoló összetevővel van kiképezve, amelyhez lézeres emissziót előidéző, adott hullámhosszúságú fényt generáló szivattyúzó fényforrás van csatlakoztatva. A javasolt optikai erősítő célszerűen száloptikás távközlési rendszerekben használható, benne lézeremisszióval működtetett, erbiummal doppolt anyagú aktív optikai szálhoz meghatározott hullámhosszon fényenergiát szivattyúzó lézerforrás kapcsolódik.
Ismeretes, hogy az optikai szálakat gerjesztett emisszió és így lézeres fényforrásként, valamint optikai erősítőként való felhasználás szempontjából fontos összetevőkkel doppolt maganyaggal készítik el. Az ilyen optikai szálakban a meghatározott hullámhosszú fényt előállító forrásból eredő fénnyel végzett táplálás hatására a doppoló atomok gerjesztett energiaállapotba és elektronjaik szivattyúzó sávba kerülnek, ami azonban instabil állapotot jelent. Innen az elektron sugárzás nélkül igen rövid időn közbenső metastabil állapotot jelentő energiaszintre esik vissza, amelynek indukált emissziónál (a lézersugárzás emissziójánál) van lényeges szerepe. Az elektronok a metastabil állapotban viszonylag hosszú ideig tartózkodhatnak. Ez a populációinverziónak nevezett állapot.
Ha az optikai szivattyúzásnak (pumpálásnak) ezt az említett mechanizmusát fenntartjuk, ezzel igen sok atomot lehet • · · ·
- 3 gerjesztett állapotba hozni, majd az elektronok metastabil gerjesztett és az adott közegre jellemző alapállapota közötti különbségnek megfelelő hullámhosszú fénynek a közegen való átbocsátásával kikényszeríthető a gerjesztett atomok visszatérése az alapállapotukkal általában azonos alacsonyabb energiaszintre. Az így létrejövő indukált emisszió eredményeként generált fény (lézersugárzás) hullámhossza az átbocsátott fényével azonos. A fentiekből következően az ily módon magasabb energiaszintről való visszatéréssel közbenső állapotokra gerjeszthető anyagú, vagyis a populációinverzió állapotába vihető optikai szál felhasználásával a szálba juttatott optikai jel erősítése biztosítható.
A fentiekben leírt jelenség több különböző hullámhosszon is kiváltható, így az optikai szálra fluoreszcenciás spektrum határozható meg.
Az ismertetett mechanizmus szerint megvalósuló erősítéssel járó indukált emisszió akkor válik lehetővé, ha a szálba elegendő nagyságú energiát szivattyúzunk, aminek révén a populációinverzió állapotában nagyobb számú atom jelen lehet és ezek között a doppoló anyag atomjainak száma nagyobb, mint az alapanyagé, amelynek atomjai általában az energetikai alapállapotban vannak. Az inverz populáció kialakításához szükséges energiát egyebek között fény formájában lehet közölni az optikai szál közegével, vagyis a szálhoz olyan fényforrást kell csatlakoztatni, amely a doppoló anyagnak a lézeremisszióhoz szükséges közbenső szintet meghaladó szintre való gerjesztésére alkalmas hullámhosszú fényt sugároz.
Az optikai szálakra jellemző fényabszorpciós színkép ve·· · ·
- 4 “ hető fel. Ez annyit jelent, hogy az optikai szál anyagában jelen levő doppoló összetevők különböző jellemzőjű energetikai átmeneteket tesznek lehetővé, aminél azok a hullámhosszak különösen fontosak, amelyekre az abszorpció mértéke nagy.
Mindennek megfelelően abból a célból, hogy a szivattyúzó energiából elegendően nagy mennyiséget juttassunk az optikai szálba, a fényenergiát az optikai szálba olyan hullámhosszon kell bejuttatni, amelynél az abszorpciós színkép csúcsához tartozó átmeneti energiaszint magasabb mint a kívánt lézeremissziós szint vagy legalább azzal egyenlő.
Ha például az optikai szál maganyagát erbiummal doppoljuk, mint azt például a 88-13769 számon közzétett GB szabadalmi bejelentés javasolja, mégpedig a fentiekben leírt típusú gerjesztett emisszió létrehozására optikai erősítő funkciók ellátása céljából, akkor azt mintegy 980 nm hullámhosszú fényenergia szivattyúzásával és így ilyen energiájú fény abszorpciójával lehet gerjesztett állapotba hozni. Ebből a célból az említett hullámhosszon sugárzó lézert célszerű alkalmazni.
Az így meghatározott hullámhossztartományban működő lézerek között a félvezető dióda lézerek a tipikusak, amelyek széles körben elterjedtek az optikai szálas távközlési rendszerekben. Ennek oka az, hogy ezek a lézerek kis méretűek, megbízhatóak, alacsony költségszinten gyárthatók. A mintegy 980 nm hullámhosszú fénnyel dolgozó berendezéseknél az alapvető probléma azonban a kis teljesítmény, amely általában 10 mW nagyságrendű, amit az említett emissziós hullámhossz biztosításához szükséges finom kristályszerkezet indokol. Ezért ezek a lézerek nem alkalmasak teljesítményerősítési funkciók ellátására, amelyekre a távközlési vonalak mentén nagy szükség van.
A nagyobb, általában 50 mW-nál nagyobb kimenő teljesítményt biztosító félvezető lézerekre az jellemző, hogy az általuk generált optikai sugárzás hullámhossza 900 - 950 nm, ami viszont kívül esik azon a tartományon, amelyben az erbiummal doppolt szálak kívánt mértékű energiaabszorpcióra képesek. Ennek megfelelően ezek a félvezető lézerek az erbiummal doppolt optikai szálaknál lényegében nem használhatók.
Optikai erősítőknél a szivattyúzó fényenergia forrásaként jól használhatók lennének az ismert egyéb nagyteljesítményű lézerek is, mint például a neodímium:YAG felépítésű háromszintes diódás szivattyúzó lézerek, de ezekre a 947 nm emissziós hullámhossz jellemző, ami szintén az erbiumos doppoló összetevő hatékony optikai szivattyúzásához szükséges tartományon kívül esik.
A fentiekből következően fennáll az igény olyan fényforrást tartalmazó elrendezés létrehozására, amelynél az erbiummal doppolt közeg optikai gerjesztése biztosítható.
A találmány feladata olyan doppolt optikai szál létrehozása, amelyben az abszorpciós szint elegendően nagy ahhoz, hogy fénysugárzás hatására a doppoló anyagok vagy összetevők a lézeres emisszióhoz szükséges metastabil állapot felvételére alkalmas energiaállapotba kerüljenek, vagyis olyan optikai szál létrehozása, amely nagy teljesítményű lézerrel együttműködve ipari és távközlési célokra a gyakorlatban jól használható, valamint képes távközlési vonalakban optikai jelek erősítésére.
A kitűzött feladat megoldására egyrészt különösen optikai távközlési vonalban alkalmazott optikai átviteli elem lét • · • · · · rehozására szolgáló optikai szálat, másrészt különösen száloptikás távközlési rendszerhez szükséges optikai erősítőt hoztunk létre.
A javasolt optikai szálnál, amelynek anyaga kívánt hullámhosszúságú koherens fényt generáló erbiumos első doppoló összetevővel és törésmutatót optikai hullámvezetés igényeinek megfelelően változtató második doppoló összetevővel van kiképezve és amelyhez lézeres emissziót előidéző, adott hullámhosszúságú fényt generáló szivattyúzó fényforrás van csatlakoztatva, a találmány értelmében az anyag őt befogadó optikai erősítőben alkalmazott szivattyúzó lézerforrás emissziós hullámhosszán fényenergiával szemben jelentős abszorpciót mutató, abszorbeált szivattyúzó energiát az erbiumos első összetevőhöz továbbító és ennek révén optikai átviteli jel jelenlétében gerjesztett fényemissziót generáló populációinverziót előidéző harmadik doppoló összetevővel, célszerűen háromértékű kationként jelen levő itterbiummal van kialakítva.
Különösen előnyös a találmány szerinti optikai szálnak az az itterbiumos kiviteli alakja, amelynél az itterbium és az erbium olyan mennyiségben van jelen, hogy oxidjaik mennyiségére az [Yb2O3] < -------- < 100 [Er2O3] összefüggés teljesül, továbbá az itterbium részaránya az anyag mennyiségéhez viszonyítva legfeljebb 5 tömeg%, célszerűen azonban 1 tömeg%-nál nem nagyobb.
A találmány szerinti optikai szálnál különösen előnyös, ha a törésmutató változtatására alkalmas második doppoló • ·♦♦» 4 · · ·· · ·· ·· ·«· · · · • · · · · · összetevő germánium vagy alumínium.
A kitűzött feladat megoldására létrehozott optikai erősítőben lézeremisszióval működtetett, erbiummal doppolt anyagú aktív optikai szálhoz meghatározott hullámhosszon fényenergiát szivattyúzó lézerforrás kapcsolódik, és a találmány értelmében az aktív optikai szál anyaga a szivattyúzó lézer emissziós hullámhosszánál fényabszorpciót mutató és az aszorbeált fényenergiát az aktív optikai szálban levő erbiumnak átadó, ezzel az utóbbiban populációinverziót és ennek eredményeként optikai átviteli jel jelenlétében stimulált fényemissziót okozó további doppoló összetevőt tartalmaz, amely célszerűen háromértékű kation formájában jelen levő itterbium, míg a fényenergiát szivattyúzó fényforrás előnyösen 900 nm és 950 nm közötti hullámhosszon sugárzó háromszintű, diódával szivattyúzott neodímium: :YAG típusú vagy félvezető diódalézer.
A találmány szerinti optikai erősítőnél ugyancsak előnyös, ha az aktív optikai szál anyagában a további doppoló összetevőtjelentő itterbium és az erbium olyan mennyiségben van jelen, hogy oxidjaik mennyiségére az [Yb2O3] < -------- < 100 [Er2O3] összefüggés teljesül, továbbá az itterbium részaránya az anyag mennyiségéhez viszonyítva legfeljebb 5 tömeg%, általában legfeljebb 1 tömeg%.
A találmány tárgyát a továbiakban példakénti kiviteli alakok alapján, a csatolt rajzra hivatkozással ismertetjük részletesen. A rajzon az
1. ábra: doppolt szállal létrehozott találmány szerinti erősí- • ··♦· «· ···· ·· ·· ··· ♦·· • · · · · · ·· ·· ·· ·· ··« <· ·· ·♦ ····
- 8 tő tömbvázlata, a
2« ábra: az 1. ábra szerinti optikai erősítő létrehozásához alkalmazott optikai szál energiaszintjeinek vázlatos elrendezése, a
3. ábra: szilícium-dioxid alapú üvegből készült, erbiummal (Er3+) doppolt optikai szál fényabszorpciós görbéje, a
4. ábra: szilícium-dioxid alapú üvegből készült, erbiummal (Er3+) és itterbiummal (Yb3+) doppolt, találmány szerinti optikai szál egyik kiviteli alakjának fényabszorpciós görbéje, az
5. ábra: szilícium-dioxid alapú üvegből készült, erbiummal (Er3+) és itterbiummal (Yb3+) doppolt, találmány szerinti optikai szál egy másik kiviteli alakjának fényabszorpciós görbéje, míg a
6. ábra: a 4. ábrán bemutatott optikai szálra jellemző ger- jesztett emissziót ábrázoló görbe.
Távközlési célokra előkészített szálakban terjedő jelek teljesítményszintjenek erősítésére jól ismert az optikai szállal létrehozott erősítők alkalmazása. Ezek az erősítők lényegében az 1. ábra szerint épülnek fel, ahol 1 optikai távközlési vonal elején 2 lézeres jelforrás van elrendezve. A 2 lézeres jelforrás λ3 hullámhosszú jelet állít elő és ez az 1 optikai távközlési vonal egy adott hosszúságú szakasza után 3 dikroikus csatolóelembe kerül. A 3 dikroikus csatolóelem 4 szivattyúzó lézerforrással kapcsolódik és itt a fényjel λρ hullámhosszú szivattyúzó fénnyel kombinálódik. A két hullámhosszú fény kombinációjaként kapott fény 5 optikai szálon keresztül halad tovább 6 aktív erősítő vonalszakaszba, amely szintén optikai • »♦♦· ♦· ···· ·· ·· · · · · · · ·····♦ ·· ·· · · ·· ··· *· ·· ·♦ ·· · ·
- 9 szálként van kiképezve. Ez utóbbiban a jel a kívánt mértékben felerősödik és 7 vonali optikai szálon át halad tovább a kijelölt cél felé.
A 6 aktív erősítő vonalszakasz létrehozásához általában ismert felépítésű optikai szálanyagokból indulunk. Ezt az erősítő szakaszt például szilícium-dioxid alapú üvegből készítjük, amelyhez a törésmutató változásának kívánt profilját beállító alumínium-oxidot (A12O3) adagolunk. Ennek az ismert intézkedésnek a célja a hullámvezetés feltételeit biztosító törésmutatóváltozás előidézése. Ehhez az anyaghoz további doppoló összetevőként erbiumot adunk, például Er2O3 alakjában, aminek célja az erősítés lehetőségének létrehozása. Ilyen megoldást mutat például a GB-A1 88-13769 számon közzétett brit szabadalmi leírás, amelynél az erbiummal biztosított populációinverzió az átmenő jel kívánt mértékű erősítésének feltételeit teremti meg. Egy másik megoldás szerint a lézeres emisszióra szolgáló összetevő ugyancsak erbium, amelyhez a törésmutató kívánt változását biztosító doppoló összetevőként germániumot adagolunk.
A fentiekben leírt típusú szál energiaszintjeit a 2. ábra mutatja. Ezen a különböző E energiával jellemzett energiaállapotok láthatók, amelyeket a szilícium-dioxid alapú mátrixból készült üvegszál anyagában oldott erbiumionok képesek biztosítani. Ennél a megoldásnál, ha az anyagban λρ hullámhosszú szivattyúzó fény terjed, és ez a hullámhossz kisebb, mint az átviteli jel hullámhossza, az erbium Er3+ formában jelen levő ionjai közül több 8 gerjesztési sávba kerül, ami a továbbiakban a szivattyúzásra jellemző energiasávot jelöli. Ebből a szilícium— dioxid alapú mátrixban jelen levő doppoló összetevők a lé— ♦» ·· ···· ·· • · · · · · zeremisszióra jellemző 9 emissziós szintre térnek vissza, mégpedig spontán módon.
A 9 emissziós szinten az említett erbiumionok viszonylag hosszú ideig tartózkodhatnak, ez lehetővé teszi a populációinverzió állapotának felvételét, amikoris a 9 emissziós szinthez tartozó magasabb energiaszinten több atom van, mint 10 alapszinten, amelyet a gerjesztetlen atomok energiaállapota határoz meg. Ha a 9 emissziós szinten nagyobb számú ion tartózkodik, a 10 alapszintre való visszatéréshez tartozó hullámhosszú fény átengedésekor a 9 emissziós szintről az ionok visszatérnek a 10 alapszintre, ez fényenergia kibocsátásával jár és a kaszkád módon lezajló folyamat eredményeként a 6 aktív erősítő vonalszakasz végén a kiindulásihoz képest jóval nagyobb energiájú átviteli jelet kapunk.
A fentiekben leírt összetételű anyaggal létrehozott optikai szál fényabszorpciós spektrumában, amely a hullámhossz függvényében az A csillapítást mutatja, mintegy 980 nm hullámhossznál (3. ábra) jellegzetes, igen magas csúcs található. Az ehhez a csúcshoz tartozó abszorpciónál az adott hullámhosszú fény jelenlétében az erbiumionok a szivattyúzó sávba térnek vissza és így a 980 nm körüli hullámhosszú fénysugárzás hatására az optikai szálba viszonylag nagy szivattyúzó energia táplálható, ami az erősítés céljaira szolgál.
Ezt a hullámhosszt laboratóriumi feltételek között igen könnyen lehet előállítani például titán-zafír alapú lézerekkel vagy félvezető diódás lézerekkel. Ezzel szemben az ipari és más gyakorlati felhasználásoknál, az optikai szálas távközlési rendszerekben az előzőekben említettek lézerekkel előállítható11 aknái nagyobb teljesítményekre van szükség, mégpedig olyanokra, amelyeket például a kereskedelmi forgalomban könnyen beszerezhető neodímium:YAG típusú diódás háromszintes szivattyúzó lézerek vagy a félvezető diódás lézerek nagyobb teljesítményű típusai biztosítanak. Az előbbiekre a 947 nm körüli, az utóbbiakra a 900 - 950 nm tartományba eső hullámhossz a jellemző. Ezek a lézerek legalább 50 mW teljesítményt biztosítanak, bekerülési költségük és megbízhatóságuk elegendően nagy ahhoz, hogy elvileg távközlési vonalak alkotórészei lehessenek.
Mint az előzőekben már említettük, ezeknél a lézeres fényforrásoknál az emissziós sáv 900 és 950 nm között van. A 3. ábrából jól kitűnik, hogy ebben a hullámhossztartományban az erbiumtartalmú optikai szál abszorpciója igen alacsony, ami lényegében kizárja azt, hogy a lézerhatást biztosító kívánt populációinverz iós állapot kialakulhasson.
Megállapításunk szerint azonban, ha erbium mellett itterbiumot (Yb3+) alkalmazunk második doppoló összetevőként, ahol nyilvánvalóan az erbium mellett a törésmutató kívánt függvény menti változtatására alkalmas doppoló összetevő (alumínium vagy germánium) szintén jelen van, a 4. ábra szerinti abszorpciós görbét kapjuk, amelyben a nagy abszorpcióval jellemzett hullámhossztartomány igen széles. Ez felöleli a neodímium:YAG lézerek háromszintes emissziós sávját, de ugyanúgy a félvezető diódás lézerek előbb említett emissziós sávját. Ezen kívül meglepő hatásként azt tapasztaltuk, hogy ennél a hullámhossztartománynál az itterbium jelenléte miatt a fényabszorpcióval együtt az erbiummal doppolt szálakra jellemző hullámhosszú lézersugárzás nyerhető, vagyis az ilyen optikai szál optikai erősítő ak12 tív elemeként alkalmazható.
Az említett típusú, tehát erbiummal és itterbiummal doppolt optikai szálaknál az energia abszorpciója valószínűleg úgy zajlik, hogy az itterbium ionjai a felvett energiát az erbium ionjaihoz továbbítják, így az utóbbiak elérik a lézeremisszióhoz szükséges szintet és biztosítják az ehhez a szinthez viszonyított hullámhosszon az optikai erősítést.
Az előbbiekben elmondottak alátámasztásaként elmondható, hogy az 1,5 - 1,6 Mm hullámhossztartományba eső abszorpcióval jellemzett és csak itterbiummal doppolt optikai szálaknál a lézerhatás nem figyelhető meg. Nyilvánvaló tehát, hogy a fényemisszió nem csak az itterbium jelenlétének következménye, hiszen az emissziós hullámhossz az erbiumra tipikus értékként jelenik meg.
Kísérleti célokra olyan aktív szálat készítettünk, amely szilícium-dioxid alapú anyagból készült, benne a doppoló összetevők részaránya a következő volt:
Er2O3 0,06 tömeg%
Yb2O3 6,0 tömeg%
A12O3 8,5 tömeg%.
Az említett optikai szál a 4. ábrán bemutatotthoz hasonló abszorpciós görbével jellemezhető, benne a fényabszorpció lényegében a 890 nm és 1000 nm közötti hullámhossztartományban biztosított.
A szál emissziós színképe a 6. ábrán látható. Ez azt mutatja, hogy mintegy 80 mW teljesítményű, 930 nm hullámhosszú fényt emittáló szivattyúzó forrás alkalmazásakor az emisszió lefutása lényegében hasonló a csak erbiumot tartalmazó sziliéi13 um és alumínium alapú szálakéhoz.
Az említett felépítésű optikai szál felhasználásával az
1. ábra szerinti optikai erősítőt építettünk, amelynél a 6 aktív erősítő vonalszakasz hossza 5 m. Ehhez szivattyúzó lézerként háromszintű Nd:YAG lézert csatlakoztattunk, amely 947 nm hullámhosszon sugárzott, teljesítménye 100 mW volt. A kereskedelmi forgalomban beszerezhető lézert használtunk.
Az optikai szálon (In, Ga, As) DFB elrendezésű félvezető lézer által keltett fényimpulzusokat engedtünk át. Ezekre az 1531 nm hullámhossz és a mintegy 1 mW teljesítmény volt jellemző. A 6 aktív erősítő vonalszakasz bemenetéig ebből a jelteljesítményből alig valami maradt, hiszen lényegében 1 mW teljesítményű jel érkezett oda.
A fenti feltételek között az erősítő elrendezés mintegy 30 dB nyereséget tett lehetővé.
Az említett elrendezést összehasonlítás céljából olyan szilícium-dioxid alapú aktív optikai szállal is összehasonlítottuk, amelyben doppoló összetevőként A12O3 és Er2O3 volt jelen, ez utóbbi mintegy 600 ppm részarányban. Most is az előbbiekben bemutatott szivattyúzó teljesítményforrást választottuk, amelyre a 947 nm hullámhossz volt jellemző. Ebben az esetben a nyereség alig 8 dB volt. Ha viszont mintegy 980 nm hullámhosszú szivattyúzó lézerforrást alkalmaztunk, amit például félvezető dióda alapú, csökkent (legfeljebb 10 mW) teljesítményű lézerrel valósítottunk meg, amely alkalmatlan a távközlési jelek kívánt mértékű erősítésének biztosítására, vagy pedig ugyanerre a célra a rendkívül költséges titán-zafír alapú nagyobb teljesítményű lézereket használtunk, jelentős nyereség ·· · · • ···· ·« ··*· • · · · · ··<··* • « · · · · · ·*· ·· 4« »9
- 14 volt elérhető. Az utóbbi lézerek széleskörű ipari alkalmazását költséges voltuk zárja ki.
Az 5. ábrán germániummal doppolt szilícium-dioxid alapú szál abszorpciós diagramja látható, amelynek anyagában a következő összetevők voltak találhatók:
Er2O3 0,175 tömeg%
Yb2O3 1,72 tömeg%.
Könnyen belátható, hogy azoknál az optikai szálaknál, amelyeknél a törésmutató kívánt lefutású változását germániummal biztosítjuk, a fenti abszorpciós jelenségek figyelhetők meg, ezért ezek jól használhatók a háromszintű Nd:YAG lézereket hasznosító optikai erősítőkkel való együttműködésre vagy olyan elrendezésekben, ahol a szivattyúzást 900 - 950 nm hullámhossztartományban sugárzó félvezető diódával valósítjuk meg.
A találmány szerint kialakított optikai szálban az itterbium mennyisége célszerűen nem kisebb, mint az erbiumé, amit elsősorban az itterbiumtól az erbiumhoz való energiaátvitel hatékonysága alapoz meg. A tapasztalat szerint az említett fémek oxidjait tekintve az optikai szál maganyagában a következő részaránytartomány tűnik különösen előnyösnek:
[Yb2O3] < -------- < 100 [Er2O3]
A javasolt optikai szálban az itterbium maximális részaránya 5 tömeg% alatt van, célszerűen 1 tömeg%-ot nem lép túl. Ha az itterbiumot nagyobb koncentrációban használjuk, ezzel az optikai szál erősítő funkcióját rontjuk le, mivel az itterbium a szálon belüli fényterjedési feltételeket változtatja és ezen túlmenően az erősítési hatékonyság csökkenne. Az itterbium je• «·«· ·· «V • * ·· • · * » ··· ·· ·♦
lenléte miatt nagyobb részaránya esetén nemkívánatos típusú energiaátmenetekre kellene számítani, a szivattyúzó teljesítményforrásokból származó nyereség leromlana.
A doppoló összetevőket a szál anyagába különböző ismert módokon lehet bevinni. Ilyen például az oldatok kialakítása, amelyek felhasználásával a kívánt egyenletes eloszlás létrehozható, de adott esetben más, az adott feltételektől függő technikák ugyancsak alkalmazhatók.
A találmány szerinti optikai szál anyagába a felhasználás céljaitól függően további doppoló összetevők szintén bevihetők.
A fenti ismertetés lényegében a találmány legfontosabb megvalósítási módjaira szorítkozik, de egyáltalában nem jelenti az oltalmi kör ezekre való korlátozásának szándékát.
Claims (10)
- SZABADALMI IGÉNYPONTOK1. Optikai szál, különösen optikai távközlési vonalban alkalmazott optikai átviteli elem létrehozására, amelynek anyaga kívánt hullámhosszúságú koherens fényt generáló erbiumos első doppoló összetevővel és optikai hullámvezetést biztosító törésmutatót változtató második doppoló összetevővel van kiképezve, amelyhez lézeres emissziót előidéző, adott hullámhosszúságú, fényt generáló szivattyúzó fényforrás van csatlakoztatva, azzal jellemezve, hogy az anyag őt befogadó optikai erősítőben alkalmazott szivattyúzó lézerforrás (4) emissziós hullámhosszán fényenergiával szemben jelentős abszorpciót mutató, abszorbeált szivattyúzó energiát az erbiumos első doppoló összetevőhöz továbbító és ennek révén optikai átviteli jel jelenlétében gerjesztett fényemissziót generáló populációinverziót előidéző harmadik doppoló összetevővel van kialakítva.
- 2. Az 1. igénypont szerinti optikai szál, azzal jellemezve, hogy a harmadik doppoló összetevő háromértékű kationként jelen levő itterbium vagy annak vegyülete.
- 3. A 2. igénypont szerinti optikai szál, azzal jellemezve, hogy anyagában az itterbium és az erbium olyan mennyiségben van jelen, hogy oxidjaik mennyiségére az [Yb2O3]1 < -------- < 100 [Er2O3] összefüggés teljesül, továbbá az itterbium részaránya a maganyag mennyiségéhez viszonyítva legfeljebb 5 tömeg%.
- 4. A 3. igénypont szerinti optikai szál, azzal jellemez- < «··· ·· ···· ·· ·· · · · · · · • · ·· · · • · · · ·· · · ··· ·9 «· «· ···· mezve, hogy az itterbium részaránya az anyag mennyiségéhez viszonyítva legfeljebb 1 tömeg%.
- 5. Az 1.-4. igénypontok bármelyike szerinti optikai szál, azzal jellemezve, hogy a törésmutató változtatására alkalmas második doppoló összetevő germánium.
- 6. Az 1.-4. igénypontok bármelyike szerinti optikai szál, azzal jellemezve, hogy a törésmutató változtatására alkalmas második doppoló összetevő alumínium.
- 7. Optikai erősítő, különösen száloptikás távközlési rendszerhez, amelyben lézeremisszióval működtetett, erbiummal doppolt anyagú aktív optikai szálhoz (5) meghatározott hullámhosszon fényenergiát emittáló szivattyúzó lézerforrás (4) kapcsolódik, azzal jellemezve, hogy az aktív optikai szál (5) anyaga a szivattyúzó lézer emissziós hullámhosszánál fényabszorpciót mutató és az aszorbeált fényenergiát az aktív optikai szálban (5) levő erbiumnak átadó, ezzel az utóbbiban populációinverziót és ennek eredményeként optikai átviteli jel jelenlétében stimulált fényemissziót okozó további doppoló összetevőt tartalmaz.
- 8. A 7. igénypont szerinti optikai erősítő, azzal jellemezve, hogy az aktív optikai szál (5) anyagának további doppoló összetevője háromértékű kation formájában jelen levő itterbium, míg a fényenergiát szivattyúzó fényforrás 900 nm és 950 nm közötti hullámhosszon sugárzó háromszintű, diódával szivattyúzott neodímium:YAG típusú vagy félvezető diódalézer.
- 9. A 8. igénypont szerinti optikai erősítő, azzal jellemezve, hogyaz aktív optikai szál (5) anyagában az itterbium és az erbium olyan mennyiségben van jelen, hogy oxidjaik mennyisé- • ···· 99 99999999 9 9 99 9 99 9 »99 Ο9 9 ·· · · · » ··· ·· ·· ··9999 gére az [Yb2O3]1 < -------- < 100 [Er2O3] összefüggés teljesül, továbbá az itterbium részaránya az optikai szál maganyagának mennyiségéhez viszonyítva legfeljebb 5 tömeg%.
- 10. A 9. igénypont szerinti optikai erősítő, azzal jellemezve, hogy az aktív optikai szál (5) maganyagában az itterbium koncentrációja legfeljebb 1 tömeg%.
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| IT02235789A IT1237766B (it) | 1989-11-10 | 1989-11-10 | Amplificatore ottico a fibra attiva, a larga banda di pompaggio, e relativa fibra ottica. |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| HU907080D0 HU907080D0 (en) | 1991-05-28 |
| HUT58927A true HUT58927A (en) | 1992-03-30 |
Family
ID=11195168
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| HU907080A HUT58927A (en) | 1989-11-10 | 1990-11-09 | Optical fibre and optical amplifier with said optical fibre |
Country Status (18)
| Country | Link |
|---|---|
| EP (1) | EP0427320A3 (hu) |
| JP (1) | JPH03210537A (hu) |
| KR (1) | KR910010207A (hu) |
| CN (1) | CN1051794A (hu) |
| AR (1) | AR243305A1 (hu) |
| AU (1) | AU641441B2 (hu) |
| BR (1) | BR9005835A (hu) |
| CA (1) | CA2029702A1 (hu) |
| CS (1) | CS550590A3 (hu) |
| FI (1) | FI905563A0 (hu) |
| HU (1) | HUT58927A (hu) |
| IE (1) | IE904046A1 (hu) |
| IT (1) | IT1237766B (hu) |
| MX (1) | MX172322B (hu) |
| NO (1) | NO904876L (hu) |
| PE (1) | PE4991A1 (hu) |
| PL (1) | PL287711A1 (hu) |
| PT (1) | PT95845A (hu) |
Families Citing this family (9)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2734209B2 (ja) * | 1991-01-28 | 1998-03-30 | 日本電気株式会社 | 光ファイバ増幅器 |
| US5216728A (en) * | 1991-06-14 | 1993-06-01 | Corning Incorporated | Optical fiber amplifier with filter |
| JP2669976B2 (ja) * | 1991-09-24 | 1997-10-29 | 国際電信電話株式会社 | 光増幅器用エルビウムド−プファイバ |
| GB9615013D0 (en) * | 1996-07-17 | 1996-09-04 | Univ Southampton | Optical glass optical waveguide amplifier and optical waveguide laser |
| US7117134B2 (en) | 2001-10-18 | 2006-10-03 | Lockheed Martin Corporation | Method to optimize generation of ultrasound using mathematical modeling for laser ultrasound inspection |
| KR100584717B1 (ko) * | 2004-02-26 | 2006-05-30 | 한국전자통신연구원 | 광섬유 및 이를 이용한 하이브리드 광섬유 증폭기 |
| US7940453B2 (en) | 2006-08-07 | 2011-05-10 | Pyrophotonics Lasers Inc. | Fiber amplifiers and fiber lasers with reduced out-of-band gain |
| CN107915400A (zh) * | 2017-10-31 | 2018-04-17 | 华南理工大学 | 一种管‑熔体法制备梯度折射率yas玻璃芯光纤的方法 |
| WO2023132733A1 (ko) * | 2022-01-10 | 2023-07-13 | 엘지전자 주식회사 | 청소기 스테이션 |
Family Cites Families (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS60175477A (ja) * | 1984-02-21 | 1985-09-09 | Hoya Corp | レ−ザ光の増幅装置 |
| GB8813769D0 (en) * | 1988-06-10 | 1988-07-13 | Pirelli General Plc | Optical fibre |
| JPH02154233A (ja) * | 1988-12-07 | 1990-06-13 | Furukawa Electric Co Ltd:The | 光信号増幅方式 |
-
1989
- 1989-11-10 IT IT02235789A patent/IT1237766B/it active IP Right Grant
-
1990
- 1990-10-25 AU AU65504/90A patent/AU641441B2/en not_active Expired - Fee Related
- 1990-10-30 EP EP19900202878 patent/EP0427320A3/en not_active Withdrawn
- 1990-10-31 PE PE1990176939A patent/PE4991A1/es unknown
- 1990-11-06 MX MX023201A patent/MX172322B/es unknown
- 1990-11-08 CS CS905505A patent/CS550590A3/cs unknown
- 1990-11-08 AR AR90318340A patent/AR243305A1/es active
- 1990-11-09 FI FI905563A patent/FI905563A0/fi not_active IP Right Cessation
- 1990-11-09 PL PL28771190A patent/PL287711A1/xx unknown
- 1990-11-09 HU HU907080A patent/HUT58927A/hu unknown
- 1990-11-09 CA CA002029702A patent/CA2029702A1/en not_active Abandoned
- 1990-11-09 NO NO90904876A patent/NO904876L/no unknown
- 1990-11-09 IE IE404690A patent/IE904046A1/en unknown
- 1990-11-09 PT PT95845A patent/PT95845A/pt not_active Application Discontinuation
- 1990-11-09 BR BR909005835A patent/BR9005835A/pt not_active Application Discontinuation
- 1990-11-10 KR KR1019900018160A patent/KR910010207A/ko not_active IP Right Cessation
- 1990-11-10 CN CN90109044A patent/CN1051794A/zh active Pending
- 1990-11-13 JP JP2306952A patent/JPH03210537A/ja active Pending
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| EP0427320A3 (en) | 1991-09-11 |
| NO904876D0 (no) | 1990-11-09 |
| JPH03210537A (ja) | 1991-09-13 |
| CA2029702A1 (en) | 1991-05-11 |
| AU641441B2 (en) | 1993-09-23 |
| PL287711A1 (en) | 1991-07-29 |
| FI905563A0 (fi) | 1990-11-09 |
| EP0427320A2 (en) | 1991-05-15 |
| CN1051794A (zh) | 1991-05-29 |
| IE904046A1 (en) | 1991-05-22 |
| IT1237766B (it) | 1993-06-17 |
| NO904876L (no) | 1991-05-13 |
| PT95845A (pt) | 1992-06-30 |
| HU907080D0 (en) | 1991-05-28 |
| AU6550490A (en) | 1991-05-16 |
| AR243305A1 (es) | 1993-07-30 |
| MX172322B (es) | 1993-12-13 |
| CS550590A3 (en) | 1992-05-13 |
| IT8922357A0 (it) | 1989-11-10 |
| KR910010207A (ko) | 1991-06-29 |
| PE4991A1 (es) | 1991-03-09 |
| BR9005835A (pt) | 1991-09-24 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| Hanna et al. | Continuous-wave oscillation of a monomode ytterbium doped fibre laser | |
| KR20100043207A (ko) | 포스포실리케이트 유리를 구비한 발광 디바이스 | |
| US6411432B1 (en) | Laser oscillator and laser amplifier | |
| HUT58927A (en) | Optical fibre and optical amplifier with said optical fibre | |
| KR19980079262A (ko) | 레이져, 광 증폭기 및 증폭방법 | |
| RU2015125C1 (ru) | Оптическое волокно | |
| US5337401A (en) | Optical functioning glass and method of manufacturing same, optical fiber, waveguide device, and laser device | |
| Dragic et al. | Efficient amplification using the/sup 4/F/sub 3/2//spl rarr//sup 4/I/sub 9/2/transition in Nd-doped silica fiber | |
| HU214138B (en) | Optical power amplifier with contaminated active optical fiber | |
| Ouyang et al. | Yb band parasitic lasing suppression in Er/Yb-co-doped pulsed fiber amplifier based on all-solid photonic bandgap fiber | |
| JP3277494B2 (ja) | 増幅用光ファイバ及びこれを用いた１．３μｍ帯用光ファイバ増幅器 | |
| US6693924B2 (en) | Optical fiber laser structure and system based on ASE pumping of cladding element | |
| JP4914037B2 (ja) | 光ファイバ、光コヒーレンストモグラフィ装置、及び光ファイバレーザ | |
| JP2857218B2 (ja) | ファイバレーザ媒質およびこれを用いた光増幅器 | |
| Suyama et al. | 14.4-dB Gain of Erbium-Doped Fiber Amplifier Pumped by 1.49-µm Laser Diode | |
| US6650400B2 (en) | Optical fibre amplifiers | |
| JP3005074B2 (ja) | ファイバ増幅器、ファイバレーザ、導波路素子増幅器、及び導波路素子レーザ | |
| Suzuki et al. | High-Gain Erbium-Doped Fiber Amplifier Pumped by 820 nm GaAlAs Laser Diodes | |
| JP2888623B2 (ja) | 光増幅装置及び光発振装置 | |
| JP2005322696A (ja) | 希土類元素添加光導波路、光源および光増幅器 | |
| JP2756510B2 (ja) | 広帯域ファイバレーザ媒質及びこれを用いた光増幅器 | |
| JP2001127363A (ja) | Ａｓｅ光源 | |
| JPH11317560A (ja) | 光増幅器およびレーザ発振器 | |
| JPH06232490A (ja) | １．３μｍ帯増幅用光ファイバ及び光ファイバ増幅器 | |
| JP3175847B2 (ja) | 双方向励起光増幅器 |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| DFD9 | Temporary protection cancelled due to non-payment of fee |