Proyecto Final-Matematica Aplicada
Proyecto Final-Matematica Aplicada
Proyecto Final-Matematica Aplicada
Matemática Aplicada
Integrantes:
-Flores Huacca Frank Alex
Arequipa, Perú
2024-1
1. INDICE
1. INDICE ....................................................................................................... 2
2. INTRODUCCIÓN… ..................................................................................... 3
4. OBJETIVOS…………………………………………………………………………………………4
5. ANALISIS DE LA DATA…………………………………………………………………………5
6. CONCLUSIONES…………………………………………………………………………………..7
MOTIVACION Y JUSTIFICACION
OBJETIVOS:
El objetivo de este informe es dar a conocer como es que funcionan las funciones de transferencia,
dar una idea clara de como podemos enfocarnos en su desarrollo y la resolución de estas para esto
tenemos que aprender también como es que funcionan unos métodos numéricos, para ser mas precisos
seria conocer como resolver con el método de la transformada de Laplace para ello nos enfocaremos
en resolver las dudas punto por punto
INTRODUCCION
Funciones de transferencia
Es una expresión matemática que caracteriza las relaciones de “Entrada – Salida” de
sistemas sistemas lineales lineales invariantes invariantes en el tiempo. Se define como la relación
relación de la trasformada trasformada
de Laplace de la salida (función respuesta), a la transformada de Laplace de la entrada
(función excitadota), bajo la suposición de condiciones iniciales cero.
1. Transformada de Laplace:
El dominio de la función L(f) es el conjunto de números complejos z para los que la integral
anterior es convergente. Dicho conjunto se denomina dominio de la transformada de Laplace y lo
denotaremos por D(L(f)). Evidentemente, se dice que f es transformable Laplace si D(L(f)) 6= ∅.
B) Sean 0 ≤ a < b y X[a, b] la función característica del intervalo [a, b], esto es
Esta función aparece frecuentemente en Teoría de Sistemas y se suele llamar también función
escalón. Para cualquier z ∈C \ {0} se tiene que
Teoría de circuitos
La transformada de Laplace proporciona un método muy eficiente para resolver ecuaciones
y sistemas de ecuaciones diferenciales ordinarias con coeficientes constantes. Dichas
ecuaciones aparecen con mucha frecuencia en Teoría de Circuitos y, en general, en Teoría de
Sistemas. En lo que sigue intentaremos usar la notación propia de la Teoría de Circuitos.
Supongamos que tenemos un circuito RLC tal y como se muestra en la siguiente figura.
Partiendo de las leyes de Kirchhoff se obtiene el modelo matemático para este circuito el cual
está dado por medio de la ecuación diferencial ordinaria
En nuestro modelo, L, R y C son constantes. Se suele conocer además el estado inicial del
sistema, es decir, se suele dar una condición inicial que nos permite obtener unicidad de
solución. Si en t = 0 se cierra el circuito, entonces i (0) = 0.
En Teoría General de Sistemas (ya sean éstos eléctricos, mecánicos, etc.) suele ser de gran
interés averiguar la respuesta del sistema (en el caso eléctrico la respuesta es la incógnita i(t))
ante lo que se llama un impulso, y que en matemáticas es lo que llamamos una delta de Dirac
y representamos por δ. El interés no es otro, sino que si se conoce la respuesta del sistema
ante el impulso (denotemos por h = h (t) dicha respuesta), entonces se conoce la respuesta i =
i(t) ante cualquier otra entrada e = e (t). En efecto, i(t) se expresa como la convolución de h y
e, esto es,
i(t)=(h ∗ e) (t)
Para poder justificarlos adecuadamente (incluso el hecho de que L(δ)=1) tendríamos que
trabajar dentro del ámbito de la Teoría de Distribuciones de la cual hablaremos más adelante
en este curso. Supongamos que h = h (t) es solución del problema.
El término no homogéneo g representa la acción de la alguna fuente externa que actúa sobre el
sistema. Nótese también que la ecuación del telégrafo se reduce a la ecuación de ondas cuando α =
c−2 y β = γ = 0, y a la ecuación del calor cuando α = γ = 0 y β = a−2. Suponiendo que las funciones
u (·, x), f (·) y g (·, x) tienen transformada de Laplace se tiene que
donde en la segunda igualdad hemos de suponer que u es suficientemente regular para que sea
válida dicha identidad. Por tanto, si escribimos U = L(u), F = L(f) y G = L(g), entonces la ecuación
del telégrafo se transforma en
donde hemos usado el hecho de que u (0, x) = ut (0, x) =0. Disponemos además de la condición
inicial U (z, 0) = F (z). De esta forma hemos transformado la ecuación del telégrafo en una ecuación
diferencial ordinaria no homogénea de orden 2. Nótese que es x la variable independiente de esta
nueva ecuación y que la variable z es un parámetro. Al igual que en el caso de ecuaciones
diferenciales ordinarias con coeficientes reales, se puede probar que la solución general de esta
ecuación es
entendiendo siempre la determinación principal de la raíz cuadrada. Como x > 0, para poder
calcular la transformada inversa de Laplace y de esta forma poder recuperar la solución de la EDP
original, la función U ha de ser holomorfa y acotada en algún semiplano Re z>a. Esto en realidad es
consecuencia de ser u acotada. Una
forma de conseguir que se cumpla esta
propiedad es poniendo a1 (z)=0. Si imponemos finalmente la condición inicial U (z, 0) = F (z)
obtenemos.
1.3) Ejemplo
donde U (z, x) = L(u (·, x)) (z). La solución general de esta ecuación diferencial ordinaria es
Llegamos a que
a)
b)
Donde:
D.)
Debemos encontrar para este sistema su representación en variables de estado. 1er paso. Una vez
más, la clave para seleccionar las variables de estado es centrar la atención sobre aquellos
parámetros que son necesarios derivar para obtener las ecuaciones diferenciales que representan la
dinámica del sistema. Para la masa 1, 2 y 3, obtendremos las siguientes expresiones, aplicando la
segunda ley de Newton para movimiento traslacional y el criterio de superposición:
Donde:
Vemos claramente que debemos seleccionar x1, x2 y x3 como nuestras variables de estado, pero
además vemos que cada una de estas tres ecuaciones genera dos variables de estado, por lo tanto,
requerimos al menos seis variables de estado para representar este sistema. Para evitar confusión,
utilizaremos la letra Z para representar nuestras variables de estado. Y para facilitarnos la vida
seleccionamos a la derivada de x1 como Z2, y a x1 como Z1. Es decir:
Esto cumple con el objetivo del método: expresar el vector X’ en función de X, es decir:
De manera análoga, aplicamos el mismo procedimiento para el resto de las masas, y así obtenemos
las otras variables de estado:
2do paso. Vemos que este método nos brinda ciertas relaciones de manera directa, es decir, ya
sabemos cuáles son nuestras variables de estado, suficientes para poder representar al sistema en
toda su complejidad, además ya tenemos tres miembros del vector X‘en función de las variables de
estado. Es decir, sólo para aclarar de que estamos hablando:
Necesitamos ahora el resto de los términos del vector X‘en función de las variables de estado ya
seleccionadas, es decir:
Para hallar estas segundas derivadas, utilizamos la segunda ley de Newton y el criterio de
superposición: Masa 1:
Sustituyendo las variables y sus derivadas por las variables de estado ya seleccionadas, cumplimos
con nuestro propósito:
Sustituyendo el valor de las variables por los datos aportados en el problema, obtenemos:
Masa 2
Es decir:
Masa 3:
Es decir:
Por último, si
seleccionamos x1 y x3 como nuestras salidas, nuestra representación del sistema en espacio de
estados, en términos generales, queda así:
Y en términos específicos: