Strom (Physik)

Mit dem Wort „Strom“ ist oft die Stromstärke ${\displaystyle I}$  gemeint. Sie ist definiert als der Größenwert der Menge ${\displaystyle Q}$ , der sich pro Zeitintervall ${\displaystyle t}$  durch eine (Ober-)Fläche bewegt:

${\displaystyle I={\frac {\partial Q}{\partial t}}\Leftrightarrow Q=\int _{t}I\cdot \mathrm {d} t}$ 

Die Stromstärke ist eine gerichtete Größe, die immer auf ein einzelnes Volumen und seinen Rand, d. h. seine Oberfläche, bezogen ist. Die Oberfläche des Volumens wird dabei als orientierte Fläche aufgefasst. Die Stromstärke ist das Maß für den Strom aus diesem Volumen hinaus, daher zeigt das Vorzeichen ihres Größenwerts die Stromrichtung an.

Die Stromdichte ${\displaystyle {\vec {j}}}$  ist eine vektorielle Größe. Ihr Betrag ${\displaystyle j}$ , auch Intensität genannt, ist die Menge, die pro Zeitintervall und (Ober-)Flächenstück ${\displaystyle \partial A}$  das Volumen verlässt, und ihre Richtung ist diejenige der mittleren Driftgeschwindigkeit der Bewegung:

${\displaystyle {\vec {j}}={\frac {\partial I}{\partial {\vec {A}}}}={\frac {\partial ^{2}Q}{\partial t\cdot \partial {\vec {A}}}}}$ 

Umgekehrt ergibt sich die Stromstärke mathematisch als das Flächenintegral über die Stromdichte, anschaulich also durch das Aufsummieren aller Stromdichten senkrecht zur Oberfläche:

${\displaystyle I(\partial {\mathcal {V}})=\int _{\partial {\mathcal {V}}}{\vec {j}}\cdot \mathrm {d} {\vec {A}}}$ ,

wobei ${\displaystyle \partial {\mathcal {V}}}$  den gesamten Rand des Volumens ${\displaystyle {\mathcal {V}}}$  bezeichnet, also die Oberfläches des Volumens.

Es gilt die Bilanzgleichung:

${\displaystyle {\frac {\partial \rho }{\partial t}}=f-{\vec {\nabla }}\cdot {\vec {j}}}$ 

mit

• der Dichte ${\displaystyle \rho }$  der mengenartigen Größe ${\displaystyle Q}$  in einem Volumen ${\displaystyle {\mathcal {V}}}$ 
• der Dichte ${\displaystyle f}$  der Erzeugungsrate ${\displaystyle F}$  der mengenartigen Größe im Volumen ${\displaystyle {\mathcal {V}}}$ 
• dem Divergenzoperator ${\displaystyle {\vec {\nabla }}\cdot }$ .

Aufgrund des Gauß’schen Integralsatzes gilt dann

${\displaystyle {\frac {\partial Q({\mathcal {V}})}{\partial t}}=F({\mathcal {V}})-I(\partial {\mathcal {V}})}$ .

Dabei sind die mengenartige Größe ${\displaystyle Q}$  und ihre Erzeugungsrate ${\displaystyle F}$  das Volumenintegral über die jeweilige Dichte

${\displaystyle Q({\mathcal {V}})=\int _{\mathcal {V}}\mathrm {\rho } \,dV}$ ,

${\displaystyle F({\mathcal {V}})=\int _{\mathcal {V}}f\,dV}$ .

Ströme werden beispielsweise in der Mechanik, der Wärmelehre, der Akustik, der Optik, der Elektrizitätslehre, der Neutronenphysik und der Teilchenphysik betrachtet. Für die Bewegung von Materie sind die Begriffe Massenstrom und Volumenstrom gebräuchlich. Für inkompressible Fluide wie Wasser kann das Volumen als mengenartige Größe betrachtet werden.

Wenn die mengenartigen Größen thermische Energie oder elektrische Ladung von bewegter Materie mitgeführt werden, spricht man von Konvektionsstrom.

Der Karlsruher Physikkurs baut solche Analogien stark aus und vertritt etwa auch die Vorstellung eines Entropie- und eines Impulsstroms, um die Newtonsche Vorstellung von Kraft und Gegenkraft zu vermeiden.^[1]

• Hans Moor: Physikalische Grundlagen Bau und Energie, vdf, Zürich 1993, Bd. 1, S. 12f. ISBN 9783728118240
• Norbert Pucker: Physikalische Grundlagen der Energietechnik, Springer, Wien 1986, S. 20f. ISBN 978-3-211-81948-7

1. ↑ Heiner Schwarze et al. (Hg.): Alles fließt, Heft 1 in: Praxis der Naturwissenschaften in der Schule, 61:2012.