Pauliho matice

${\displaystyle \sigma _{1}^{2}=\sigma _{2}^{2}=\sigma _{3}^{2}={\begin{pmatrix}1&0\\0&1\end{pmatrix}}=I}$ 

kde ${\displaystyle I}$  označuje jednotkovou matici.

• Determinanty a stopy Pauliho matic jsou:

${\displaystyle {\begin{matrix}\det(\sigma _{i})&=&-1&\\[1ex]\operatorname {Tr} (\sigma _{i})&=&0&\quad {\hbox{ pro }}\ i=1,2,3\end{matrix}}}$ 

Z předchozího lze odvodit, že vlastní hodnoty každé σ_i jsou ±1.

• Společně s jednotkovou maticí I, která bývá někdy zapisována jako σ₀, tvoří Pauliho matice ortogonální bázi vůči Hilbertově–Schmidtově normě na Hilbertově prostoru reálných 2 × 2 hermitovských matic, ${\displaystyle {\mathcal {H}}_{2}(\mathbb {C} )}$ , případně Hilbertově prostoru komplexních 2 × 2 matic, ${\displaystyle {\mathcal {M}}_{2,2}(\mathbb {C} )}$ .

Pauliho matice vyhovují následujícím komutačním a antikomutačním relacím:

${\displaystyle {\begin{matrix}[\sigma _{i},\sigma _{j}]&=&2i\,\varepsilon _{ijk}\,\sigma _{k}\\[1ex]\{\sigma _{i},\sigma _{j}\}&=&2\delta _{ij}\cdot I\end{matrix}}}$ 

kde ${\displaystyle \varepsilon _{ijk}}$  je Levi-Civitův symbol, ${\displaystyle \delta _{ij}}$  je Kroneckerovo delta a I je jednotková matice.

Předchozí dvě relace lze vyjádřit ve tvaru:

${\displaystyle \sigma _{i}\sigma _{j}=\delta _{ij}\cdot I+i\varepsilon _{ijk}\sigma _{k}\,}$ .

Např.

${\displaystyle {\begin{matrix}\sigma _{1}\sigma _{2}&=&i\sigma _{3},\\\sigma _{2}\sigma _{3}&=&i\sigma _{1},\\\sigma _{2}\sigma _{1}&=&-i\sigma _{3},\\\sigma _{1}\sigma _{1}&=&\sigma _{2}\sigma _{2}&=&\sigma _{3}\sigma _{3}&=&I.\\\end{matrix}}}$ 

Např.

${\displaystyle {\begin{matrix}\sigma _{1}\sigma _{1}^{T}&=&\sigma _{1}^{T}\sigma _{1}&=&I,\\\sigma _{2}\sigma _{2}^{T}&=&\sigma _{2}^{T}\sigma _{2}&=&-I,\\\sigma _{3}\sigma _{3}^{T}&=&\sigma _{3}^{T}\sigma _{3}&=&I,\\\end{matrix}}}$ 

kde index ${\displaystyle T}$  značí transponování matice.

• V kvantové mechanice představuje každá Pauliho matice pozorovatelnou popisující orientaci spinu částice se spinem ½ v třírozměrném prostoru. Matice ${\displaystyle \mathrm {i} \sigma _{j}}$  představují generátory rotací pro nerelativistické částice se spinem ½. Kvantový stav částice je představován dvoukomponentovým spinorem. Částice se spinem ½ mají tu vlastnost, že musí být otočeny o úhel ${\displaystyle 4\pi }$ , aby se vrátily do svého původního stavu.

• Pro částice se spinem ½ je operátor spinu určen jako ${\displaystyle \mathbf {J} ={\frac {\hbar }{2}}{\boldsymbol {\sigma }}}$ . Pauliho matice mohou být zobecněny k popisu částic s vyššími hodnotami spinu ve třírozměrném prostoru. Spinové matice pro spin ${\displaystyle 1}$  a ${\displaystyle {\frac {3}{2}}}$  mají tvar:

${\displaystyle j=1}$ :

${\displaystyle J_{x}={\frac {\hbar }{\sqrt {2}}}{\begin{pmatrix}0&1&0\\1&0&1\\0&1&0\end{pmatrix}}}$ 

${\displaystyle J_{y}={\frac {\hbar }{\sqrt {2}}}{\begin{pmatrix}0&-i&0\\i&0&-i\\0&i&0\end{pmatrix}}}$ 

${\displaystyle J_{z}=\hbar {\begin{pmatrix}1&0&0\\0&0&0\\0&0&-1\end{pmatrix}}}$ 

${\displaystyle j={\frac {3}{2}}}$ :

${\displaystyle J_{x}={\frac {\hbar }{2}}{\begin{pmatrix}0&{\sqrt {3}}&0&0\\{\sqrt {3}}&0&2&0\\0&2&0&{\sqrt {3}}\\0&0&{\sqrt {3}}&0\end{pmatrix}}}$ 

${\displaystyle J_{y}={\frac {\hbar }{2}}{\begin{pmatrix}0&-i{\sqrt {3}}&0&0\\i{\sqrt {3}}&0&-2i&0\\0&2i&0&-i{\sqrt {3}}\\0&0&i{\sqrt {3}}&0\end{pmatrix}}}$ 

${\displaystyle J_{z}={\frac {\hbar }{2}}{\begin{pmatrix}3&0&0&0\\0&1&0&0\\0&0&-1&0\\0&0&0&-3\end{pmatrix}}}$ 

V tomto článku byl použit překlad textu z článku Pauli matrices na anglické Wikipedii.

• Moment hybnosti
• Poincarého grupa
• Pauliho rovnice