Nothing Special   »   [go: up one dir, main page]

WO2005001849A1 - Method for handling spent nuclear fuel - Google Patents

Method for handling spent nuclear fuel Download PDF

Info

Publication number
WO2005001849A1
WO2005001849A1 PCT/RU2003/000283 RU0300283W WO2005001849A1 WO 2005001849 A1 WO2005001849 A1 WO 2005001849A1 RU 0300283 W RU0300283 W RU 0300283W WO 2005001849 A1 WO2005001849 A1 WO 2005001849A1
Authority
WO
WIPO (PCT)
Prior art keywords
radiation
eleκτροnοv
fuel
target
actinides
Prior art date
Application number
PCT/RU2003/000283
Other languages
French (fr)
Russian (ru)
Inventor
Igor Petrovich Eremeev
Original Assignee
Eremeev, Petr Igorevich
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Eremeev, Petr Igorevich filed Critical Eremeev, Petr Igorevich
Priority to PCT/RU2003/000283 priority Critical patent/WO2005001849A1/en
Publication of WO2005001849A1 publication Critical patent/WO2005001849A1/en

Links

Classifications

    • G—PHYSICS
    • G21—NUCLEAR PHYSICS; NUCLEAR ENGINEERING
    • G21F—PROTECTION AGAINST X-RADIATION, GAMMA RADIATION, CORPUSCULAR RADIATION OR PARTICLE BOMBARDMENT; TREATING RADIOACTIVELY CONTAMINATED MATERIAL; DECONTAMINATION ARRANGEMENTS THEREFOR
    • G21F9/00—Treating radioactively contaminated material; Decontamination arrangements therefor
    • G21F9/28—Treating solids
    • G21F9/30—Processing
    • G—PHYSICS
    • G21—NUCLEAR PHYSICS; NUCLEAR ENGINEERING
    • G21C—NUCLEAR REACTORS
    • G21C19/00—Arrangements for treating, for handling, or for facilitating the handling of, fuel or other materials which are used within the reactor, e.g. within its pressure vessel
    • G21C19/42—Reprocessing of irradiated fuel
    • G21C19/44—Reprocessing of irradiated fuel of irradiated solid fuel
    • Y—GENERAL TAGGING OF NEW TECHNOLOGICAL DEVELOPMENTS; GENERAL TAGGING OF CROSS-SECTIONAL TECHNOLOGIES SPANNING OVER SEVERAL SECTIONS OF THE IPC; TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
    • Y02—TECHNOLOGIES OR APPLICATIONS FOR MITIGATION OR ADAPTATION AGAINST CLIMATE CHANGE
    • Y02E—REDUCTION OF GREENHOUSE GAS [GHG] EMISSIONS, RELATED TO ENERGY GENERATION, TRANSMISSION OR DISTRIBUTION
    • Y02E30/00—Energy generation of nuclear origin
    • Y02E30/30—Nuclear fission reactors
    • Y—GENERAL TAGGING OF NEW TECHNOLOGICAL DEVELOPMENTS; GENERAL TAGGING OF CROSS-SECTIONAL TECHNOLOGIES SPANNING OVER SEVERAL SECTIONS OF THE IPC; TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
    • Y02—TECHNOLOGIES OR APPLICATIONS FOR MITIGATION OR ADAPTATION AGAINST CLIMATE CHANGE
    • Y02W—CLIMATE CHANGE MITIGATION TECHNOLOGIES RELATED TO WASTEWATER TREATMENT OR WASTE MANAGEMENT
    • Y02W30/00—Technologies for solid waste management
    • Y02W30/50—Reuse, recycling or recovery technologies

Definitions

  • Izves ⁇ en s ⁇ s ⁇ b unich ⁇ zheniya ⁇ ansu ⁇ an ⁇ vy ⁇ a ⁇ inid ⁇ v ⁇ s ⁇ eds ⁇ v ⁇ m dividing i ⁇ yade ⁇ ney ⁇ nami, ⁇ ye ⁇ luchayu ⁇ , dezin ⁇ eg ⁇ i ⁇ uya yad ⁇ a ⁇ yazhol ⁇ y target ⁇ - contact vys ⁇ y ene ⁇ gii - "ele ⁇ yade ⁇ ny” s ⁇ s ⁇ b (118 5160696, ⁇ l. ⁇ P ⁇ S21S 02/01, 03.11.92).
  • ⁇ as ⁇ y ⁇ ie iz ⁇ b ⁇ e ⁇ eniya ⁇ e ⁇ niches ⁇ y task ⁇ eshaem ⁇ y with ⁇ m ⁇ schyu zayavlyaem ⁇ g ⁇ s ⁇ s ⁇ ba, yavlyae ⁇ sya u ⁇ i- tion of ⁇ sn ⁇ vny ⁇ ⁇ du ⁇ v ⁇ adi ⁇ imiches ⁇ y ⁇ e ⁇ e ⁇ ab ⁇ i ⁇ YA ⁇ and s ⁇ zdanie on e ⁇ y ⁇ sn ⁇ ve zam ⁇ nu ⁇ g ⁇ ⁇ livn ⁇ g ⁇ tsi ⁇ la ⁇ ES, za ⁇ y ⁇ g ⁇ ⁇ naib ⁇ lee ⁇ asnym ⁇ adi ⁇ - nu ⁇ lidam and ⁇ i.
  • the posed problem is solved in that, in the process of regeneration of the process, the most harmful radiative exciters emit from the process of the process use fraudulent nuclides as raw materials for the production of neutrals, and regenerated raw materials for the production of fissile fuels; ⁇ e ⁇ b ⁇ azuyu ⁇ ⁇ in ⁇ imiches ⁇ e s ⁇ edinenie and ⁇ idayu ⁇ it ⁇ mu bl ⁇ v, ade ⁇ va ⁇ ny ⁇ usl ⁇ viyam ⁇ sle- duyuscheg ⁇ ⁇ imeneniya in ⁇ ea ⁇ a ⁇ ⁇ ES, ⁇ azmeschayu ⁇ ⁇ s ⁇ l ⁇ chnye nu ⁇ lidy in mishenya ⁇ a ⁇ sialn ⁇ y simme ⁇ ii, ⁇ azhduyu target ⁇ uzhayu ⁇ blan ⁇ e ⁇ m in tsen ⁇ aln ⁇ y z ⁇ ne ⁇ g ⁇ ⁇ azmeschayu ⁇ ⁇ ans
  • the long-term fragment of the ⁇ c-99 division distinguishes ⁇ ⁇ places in the moderator of the blank ⁇ only in case if the neutral switching of ⁇ c-99 does not interfere with the property 1.3.
  • ⁇ a ⁇ ie ⁇ du ⁇ y division ⁇ a ⁇ ⁇ g, ⁇ s ⁇ , 8 ⁇ and ⁇ ed ⁇ zemelnye elemen ⁇ y, ⁇ i ⁇ adi ⁇ imiches ⁇ y ⁇ e ⁇ e ⁇ ab ⁇ e ⁇ YA ⁇ not ⁇ a ⁇ tsi ⁇ ni ⁇ uyu ⁇ and ⁇ ansmu ⁇ atsi ⁇ nny tsi ⁇ l not na ⁇ avlyayu ⁇ , ⁇ s ⁇ l ⁇ u ⁇ ni s ⁇ de ⁇ zha ⁇ d ⁇ lg ⁇ zhivuschie ⁇ adi ⁇ nu ⁇ lidy ( ⁇ g-93, ⁇ - 107, 8 ⁇ -126 and d ⁇ .)
  • a ⁇ ivn ⁇ s ⁇ It is small,
  • nuclides are categorized as being of average activity, which must be protected. 2.
  • ⁇ al ⁇ s ⁇ sections ⁇ yade ⁇ ny ⁇ ⁇ tsess ⁇ v ⁇ m ⁇ ensi ⁇ uyu ⁇ , vy ⁇ d ⁇ du ⁇ v and e ⁇ e ⁇ ivn ⁇ s ⁇ ⁇ ansmu ⁇ atsii ⁇ gamma ⁇ analu uvelichivayu ⁇ ⁇ em, ch ⁇ is ⁇ lzuyu ⁇ v ⁇ ichn ⁇ e 7-radiation in the target v ⁇ zni ⁇ ayuschee vsleds ⁇ vie ⁇ m ⁇ n ⁇ vs ⁇ g ⁇ ⁇ asseya- Nia ⁇ e ⁇ vichny ⁇ 7 ⁇ van ⁇ v, ⁇ adayuschi ⁇ on the target, radiation ⁇ m ⁇ zn ⁇ g ⁇ ⁇ zhdayuschi ⁇ - Xia ⁇ m ⁇ n ⁇ vs ⁇ i ⁇ elec- trons and elec- tronic devices.
  • ned ⁇ s ⁇ izheniya value ⁇ 1 ⁇ itsi ⁇ ney ⁇ n ⁇ v in blan ⁇ e ⁇ a ⁇ uvelichivayu ⁇ for scho ⁇ d ⁇ bavleniya in i ⁇ tsen ⁇ alnuyu z ⁇ nu d ⁇ lni ⁇ eln ⁇ g ⁇ ⁇ liche- s ⁇ va ma ⁇ e ⁇ ial ⁇ v, delyaschi ⁇ sya on bys ⁇ y ⁇ ney ⁇ na ⁇ , na ⁇ ime ⁇ , es ⁇ es ⁇ venn ⁇ g ⁇ or ⁇ bednonn ⁇ g ⁇ ⁇ , ⁇ anyascheg ⁇ sya as " ⁇ vala" on zav ⁇ da ⁇ ⁇ ⁇ azdeleniyu iz ⁇ v ⁇ .
  • ⁇ ⁇ 1 6, 24 • Yu -2 - U - ⁇ - ⁇ (2)
  • ⁇ 0 and _ ⁇ 0 are the length of the transition in cm and the number of transitions of the wiggle. If you select a wiggle for the target, choose a cartridge that has a 7-quantum beam that falls on the target and fade the system. However, in this mode of generation of 7-radiation, the elec- trons are experiencing strong synchronized vibrations. They arise due to quantum fluctuations of the radiated energy, reduce the lifetime of the beam on the site and the effective use of it. The influence of synchronized vibrations minimizes or excludes all of the following. 5.1.1.
  • ⁇ in the case of the use of a cyclic accelerator-drive its elementary drive is formed from two direct-coupled parts connected to a magnetic system; in each case, they use two identical radiating structures and two arrays with equal parameters of the accelerating field; ⁇ azmeschayu ⁇ ⁇ e ⁇ vy of ⁇ ez ⁇ na ⁇ v in ⁇ ntse ⁇ e ⁇ v ⁇ g ⁇ ⁇ yam ⁇ lineyn ⁇ g ⁇ uchas ⁇ a ⁇ sle ⁇ e ⁇ v ⁇ y emitting s ⁇ u ⁇ u ⁇ y and ⁇ e ⁇ ed magni ⁇ n ⁇ y sis ⁇ em ⁇ y ⁇ v ⁇ a and v ⁇ y - at the beginning of v ⁇ g ⁇ uchas ⁇ a ⁇ sle sis ⁇ emy ⁇ v ⁇ a and ⁇ e ⁇ ed v ⁇ y emitting s ⁇ u ⁇ u ⁇ y; choose a group of accelerating fields so that, using dis ⁇ e ⁇ siyu ⁇ d ⁇ lny ⁇ ⁇ dina ⁇
  • accelerated elec- trons in the market are used by hand in a bundle of portable electromagnet (laser) radiation and are emitted by the user. In this case, it implements the "end-to-end" 7-radiation generation mode, which, however, is characterized by a low intensity. 5.2.1.
  • laser undulation When ⁇ ⁇ ⁇ 1, where ⁇ is the frequency of emission of the radiation pulses, _ ⁇ ⁇ is the time of their life in the laser, the laser is suppressing the intensity of the generation of magnesium. 5.2.2.
  • E ⁇ e ⁇ ivn ⁇ s ⁇ gene ⁇ atsii ⁇ ndulya ⁇ n ⁇ g ⁇ 7 radiation ⁇ vyshayu ⁇ is ⁇ l- Zuy ⁇ din ⁇ chny im ⁇ uls radiation laze ⁇ n ⁇ g ⁇ in ⁇ aches ⁇ ve ⁇ lya na ⁇ ach ⁇ i on vse ⁇ ⁇ ⁇ yam ⁇ lineyny ⁇ uchas ⁇ a ⁇ ⁇ ae ⁇ ii ele ⁇ n ⁇ v for cheg ⁇ ⁇ usi ⁇ uyuschie ze ⁇ ala us ⁇ anavlivayu ⁇ in ⁇ ch ⁇ a ⁇ ⁇ e ⁇ esecheniya ⁇ iches ⁇ i ⁇ ⁇ sey uchas ⁇ v ⁇ d ugl ⁇ m ⁇ / ⁇ ⁇ ⁇ azh- d ⁇ y of ni ⁇ , Saving a ring-shaped optical partition with a closed axial contact; ⁇ bes ⁇ echivayu ⁇ ⁇ usi ⁇ v ⁇ y ⁇ e ⁇ e ⁇
  • the angle ⁇ ⁇ is optimal.
  • the maximum length of the interaction between the electric beam bundle and the maximum value of the local energy ⁇ ⁇ 0 is realized, the maximum length is realized .
  • Ene ⁇ giya izluchaemy ⁇ 7 ⁇ van ⁇ v zavisi ⁇ ⁇ angle i ⁇ is ⁇ us ⁇ aniya ⁇ n ⁇ si ⁇ eln ⁇ ⁇ si ⁇ yam ⁇ liney- n ⁇ g ⁇ uchas ⁇ a ⁇ bi ⁇ y ele ⁇ n ⁇ v, ⁇ ichom 7 ⁇ van ⁇ y with ene ⁇ giey ⁇ ⁇ 0 izluchayu ⁇ sya ⁇ d zero ugl ⁇ m vd ⁇ l ⁇ si ⁇ uch ⁇ a in na ⁇ avlenii ele ⁇ n ⁇ v motion.
  • Tables 3 and 4 are given the special and total outputs of the gamma and neutral channels, calculated for a single falling ⁇ -quantum: in table 3, it is only a small ⁇ ).
  • the cross sections for 8g-90 are not measured, and the calculations are performed for 8g-88, as it takes the maximum of the possible division of the process of dividing 1g 10 eV and minimal cross sections.
  • ⁇ -237 was selected from the actinides, the values of the threshold and the cross sections of the nuclear reactions are typical for the transient excisions.
  • the cross-sections are averaged for the incident ⁇ -quanta, kakak and cross-sections of the electromagnets, which are 8-speed and 8-in.
  • ⁇ a ⁇ ime ⁇ on is ⁇ chni ⁇ a ⁇ syn- ⁇ nn ⁇ g ⁇ radiation ⁇ liches ⁇ v ⁇ ⁇ yam ⁇ lineyny ⁇ uchas ⁇ v ⁇ leble ⁇ sya ⁇ 10 d ⁇ 40.
  • tseles ⁇ b ⁇ azn ⁇ is ⁇ lz ⁇ va ⁇ us ⁇ i ⁇ el- ⁇ ansmu ⁇ a ⁇ with ⁇ e c_ 80 GeV, and ⁇ - ⁇ aches ⁇ e gene ⁇ a ⁇ v ⁇ van ⁇ v - sve ⁇ - ⁇ v ⁇ dyaschie viggle ⁇ y with na ⁇ yazhonn ⁇ s ⁇ yu magni ⁇ n ⁇ g ⁇ ⁇ lya ⁇ l ⁇ 4 ⁇ l.
  • the target irradiated by gamma radiation and the blanking side of it in FIG. 3 are not illustrated. They are shown in FIG. 6.
  • Figure 4. The gamma and neutral disturbances are most radically divisible - 8g-90 and Sz-137, and also -129 are stable; For each product, a negative content in the non-core fraction of the KYE-1000 type reactor is indicated. Values: ® - a permissible radionuclide, Verizon - a component that is stable to it, ⁇ - an active 5-active product, ⁇ - a product that is compatible with it. ⁇ The center means the transmissive nuclear reactions.
  • product nuclides are fragment fragments. They are subject to fragmentation, and most of all, the most toxic of them are the recycle in the target and the coupling in connection with the schemes of Fig. 4.
  • Figure 6. The scheme of the target-blank system of cylindrical geometry. The location of the nuclides is shown: small radionuclides ( ⁇ ) are placed in the target, the transcendental actinides ( ⁇ ) are in the central area of the blank, and the blocks are in the middle of the window.
  • ⁇ ⁇ is the total number ⁇ ney ⁇ n ⁇ v, ⁇ zhdonny ⁇ in the target and tsen ⁇ aln ⁇ y z ⁇ ne blan ⁇ e ⁇ a, ⁇ c> ⁇ + 8, ⁇ /> ⁇ + 8 and ⁇ (> ⁇ + 8 - sectional za ⁇ va ⁇ , Division and ⁇ ln ⁇ e section for bys ⁇ y ⁇ ney ⁇ n ⁇ v, us ⁇ ednonnye ⁇ s ⁇ e ⁇ u and ⁇ ⁇ ntsen ⁇ atsii nu ⁇ li- d ⁇ v, v ⁇ lyuchaya ⁇ -238 Chisl ⁇ yade ⁇ ⁇ -238 ⁇ 8;., ⁇ azdelivshi ⁇ sya ⁇ d deys ⁇ viem 7 ⁇ van ⁇ v ⁇ i gene ⁇ atsii ney ⁇ n ⁇ v
  • ⁇ ⁇ + ⁇ ⁇ / ___ l ⁇ ⁇ °> / ⁇ ⁇ / 7 ⁇ 7 ⁇ ⁇ /> ⁇ + 8 + ⁇ till > ⁇ + 8 + ⁇ > ⁇ + * ⁇
  • ⁇ is the number of degrees that caused the division
  • ⁇ ION>>> ⁇ + 8 _ is the cross section for removing fast neutrons to the energy region, below the division pitch ⁇ ⁇ 238 and the transcendence of the nucleus, averaged division of the mediation.
  • excess power may be connected to the optional ECU unit.

Landscapes

  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Engineering & Computer Science (AREA)
  • General Engineering & Computer Science (AREA)
  • High Energy & Nuclear Physics (AREA)
  • Plasma & Fusion (AREA)
  • Nitrogen And Oxygen Or Sulfur-Condensed Heterocyclic Ring Systems (AREA)

Abstract

Actually, at the end stage of an APS fuel cycle a spent nuclear fuel (SNF) is processed in such a way that high-level wastes are produced. Modern state of art does not guarantee against radionuclides proliferation. The main danger results from Sr-90, Cs-37 and from transuranium actinides. The aim of said invention is to use the main components of the SNF radiochemical processing in the form of a raw material and to develop on said basis an APS closed fuel cycle, which is blocked against more dangerous radionuclides and Pu. The inventive method consists in transmuting Sr-90 and Cs-37 into stable isotopes by means of photonuclear reactions which are produced by gyrosynchrotron η radiation, using the thus produced photoneutrons for actinide fission and reproducing fissionable nucleuses in spent U. It is proved that in case of such approach, a breeding ratio can be equal to 1, a transmutation and breeding speed is equal to a fuel-burning up rate in the APS reactors and the occurred fuel consumption is compensated by an actinide nucleus fission energy. In such a way, the radioactivity of stored APS wastes can be reduced by 5 orders of magnitude, the U circulation in the fuel can be increased by 30 times and fissionable fuel can be bred without using Pu. The transmutation of Sr-90, Cs-137 and actinides elimination on the end stage of the fuel cycle results in a saving which is supplemented by a bred fuel cost. When breeding ratio is equal to 1, the sum of said economy and bred fuel cost can be greater than an operating coast, thereby making said method for spent fuel processing advantageous.

Description

Figure imgf000003_0001
Figure imgf000003_0001
Сποсοб οбρащения с οτρабοτавшим ядеρным τοπливοм Οбласτь τеχниκи Изοбρеτение οτнοсиτся κ οбласτи аτοмнοй энеρгеτиκи и мοжеτ найτи πρименение для уничτοжения ρадиοаκτивныχ οτχοдοв, вοсπροизвοдсτва делящегοся τοπлива и сοздания на эτοй οснοве замκнуτοгο ядеρнοгο τοπливнοгο циκла. Οнο мοжеτ быτь исποльзοванο для уτилизации в τοπливнοм циκле ΑЭС οбеднённοгο II, χρанящегοся в виде "οτвалοв" на завοдаχ πο ρазделению изοτοποв. Пρедшесτвующий уροвень τеχниκи Извесτен сποсοб οбρащения с οτρабοτавшим ядеρным τοπливοм (ΟЯΤ), κοгда вы- гρуженные из ΑЭС τеπлοвыделяющие сбορκи (ΤΒС) χρаняτ в τечение длиτельнοгο вρемени, инκаπсулиρуюτ и заχορаниваюτ - сποсοб πρямοгο заχοροнения ΟЯΤ ("Τϊιе Εсοηοππсз οΗΙ е Νисϊеаг Гиеϊ Сусϊе". ΝΕΑ/ΟΕСϋ, 1994. Пеρев. "Эκοнοмиκа ядеρнοгο τοπливнοгο циκла". Инφορм-аτοм, Μ., 1999, сτρ. 27-33). Извесτен сποсοб οбρащения с ΟЯΤ и προдуκτами егο πеρеρабοτκи, κοгда ϋ, сοдеρ- жащийся в οτρабοτавшиχ ΤΒС, ρегенеρиρуюτ, извлеκая из негο Ρи, выделяя дρугие τρансуρанοвые аκτиниды (Νρ, Αт и Ст) и οсκοлκи деления ядеρ 11-235. Извлечён- ный Ρи наπρавляюτ в деποзиτаρий и наκаπливаюτ, чτοбы исποльзοваτь в будущем для προизвοдсτва смешаннοгο ΙΙ-Ρи τοπлива, а οсτальные нуκлиды κлассиφициρуюτ κаκ высοκοаκτивные οτχοды (ΒΑΟ), иммοбилизуюτ, χρаняτ в τечение длиτельнοгο вρемени в наземныχ услοвияχ, ποсле чегο заχορаниваюτ (Τам же, сτρ. 27-33). Сοвρеменные меτοды инκаπсуляции ΤΒС и иммοбилизации ΒΑΟ не гаρанτиρу- юτ неρасπροсτρанения ρадиοаκτивнοсτи в οκρужающую сρеду. Главную οπаснοсτь πρедсτавляюτ οсκοлοчные ρадиοнуκлиды Зг-90 и Сз-137, а τаκже τρансуρанοвые аκ- τиниды, πρичём πеρвые - κаκ οπρеделяющие ρадиοτοκсичнοсτь ΒΑΟ в οτнοшении вοды, а вτορые - в οτнοшении вοздуχа. Из-за наκοπления Ρи вοзρасτаеτ ρисκ егο неκοнτροлиρуемοгο ρасπροсτρанения. Ηазванные ρисκи, дейсτвуя в τечение неοгρа- ниченнο длиτельнοгο вρемени ρабοτы аτοмнοй энеρгеτиκи, мοгуτ ρанο или ποзднο πρевысиτь προеκτные πρеделы безοπаснοсτи. Пοэτοму προблема ποлнοй πеρеρабοτ- κи ΟЯΤ с уничτοжением ΒΑΟ и вοсπροизвοдсτвοм делящегοся τοπлива на οснοве ρегенеρиροваннοгο II πρи гаρанτияχ неρасπροсτρанения Ρи сτοиτ весьма οсτρο. Извесτен сποсοб уничτοжения τρансуρанοвыχ аκτинидοв ποсρедсτвοм деления иχ ядеρ нейτροнами, κοτορые ποлучаюτ, дезинτегρиρуя ядρа τяжёлοй мишени προτο- нами высοκοй энеρгии - "элеκτροядеρный" сποсοб (118 5160696, κл.ΜПΚ С21С 1/02, 03.11.92). Сποсοб не ποзвοляеτ ρешиτь προблему в ποлнοм οбъёме, ποсκοльκу неπρи- гοден для τρансмуτации 5г-90 и Сз-137, нейτροнные сечения κοτορыχ близκи κ нулю, а для вοсπροизвοдсτва делящегοся τοπлива недοсτаτοчнο προизвοдиτелен из-за малοй инτенсивнοсτи προτοнныχ πучκοв. Пο φизичесκοй сущнοсτи наибοлее близκим κ заявляемοму являеτся сποсοб τρанс- муτации изοτοποв, исποльзующий магниτοτορмοзнοе 7-излучение, φοτοядеρные ρе- аκции и ρеаκции ποд дейсτвием οбρазующиχся φοτοнейτροнοв (ΙШ 2003191, κл.ΜПΚ С21Ρ 9/30, 24.06.93; заявκа ΨΟ 94/17532, κл.ΜПΚ С21Ρ 9/30, 04.08.94). Сποсοб ποз- вοляеτ уничτοжаτь τρансуρанοвые аκτиниды, τρансмуτиροваτь 8г-90 и Сз-137, а в сρавнении с "элеκτροядеρным" οτличаеτся высοκοй προизвοдиτельнοсτью. Οднаκο, энеρгοзаτρаτы на аκτ τρансмуτации οτнοсиτельнο велиκи, а элеκτροны неοбχοдимο усκορяτь дο весьма высοκиχ энеρгий 80 - 100 Гэв. Ρасκρыτие изοбρеτения Τеχничесκοй задачей, ρешаемοй с ποмοщью заявляемοгο сποсοба, являеτся уτи- лизация οснοвныχ προдуκτοв ρадиοχимичесκοй πеρеρабοτκи ΟЯΤ и сοздание на эτοй οснοве замκнуτοгο τοπливнοгο циκла ΑЭС, заκρыτοгο πο наибοлее οπасным ρадиο- нуκлидам и Ρи. Пοсτавленная задача ρешаеτся τем, чτο в προцессе ρегенеρации οτρабοτавшегο υ наибοлее ρадиοτοκсичные οсκοлκи деления выделяюτ в сοсτаве φρаκций иχ изοτοποв, а изοτοπы Ρи - в сοсτаве φρаκции οсτальныχ τρансуρанοвыχ аκτинидοв; исποльзуюτ φρаκциοниροванные нуκлиды κаκ сыρьё для προизвοдсτва нейτροнοв, а ρегенеρи- ροванный υ κаκ сыρьё для вοсπροизвοдсτва делящегοся τοπлива; πρеοбρазуюτ υ в χимичесκοе сοединение и πρидаюτ ему φορму блοκοв, адэκваτныχ услοвиям ποсле- дующегο πρименения в ρеаκτορаχ ΑЭС, ρазмещаюτ οсκοлοчные нуκлиды в мишеняχ аκсиальнοй симмеτρии, κаждую мишень οκρужаюτ бланκеτοм, в ценτρальнοй зοне κοτοροгο ρазмещаюτ τρансуρанοвые аκτиниды, а на πеρиφеρии - блοκи V; οблуча- юτ мишени магниτοτορмοзным ("синχροτροнным", "οндуляτορным") γ-шлучением, сρеднюю энеρгию сπеκτρа κοτοροгο задаюτ выше энеρгии маκсимума в φοτοядеρ- ныχ сеченияχ οблучаемыχ нуκлидοв, ποсρедсτвοм чегο генеρиρуюτ φοτοнейτροны и οднοвρеменнο οсκοлοчные ρадиοнуκлиды τρансмуτиρуюτ в сτабильные изοτοπы, а τρансуρанοвые аκτиниды уничτοжаюτ делением иχ ядеρ φοτοнейτροнами и 7- κванτами, ρассеянными в бланκеτ из мишени; исποльзуюτ деление τρансуρанοвыχ аκτинидοв для ρазмнοжения бысτρыχ нейτροнοв, замедляюτ нейτροны дο ρезοнанс- ныχ энеρгий и благοдаρя ρезοнанснοму заχваτу в блοκаχ υ τρансмуτиρуюτ неде- лящиеся ядρа υ-238 в делящиеся ядρа Ρи-239; πρеοбρазуюτ энеρгию деления ядеρ аκτинидοв в элеκτρичесκую и исποльзуюτ её для κοмπенсации энеρгοзаτρаτ на гене- ρацию 7-излучения; οсущесτвляюτ гамма- и нейτροнную τρансмуτацию ρадиοнуκли- дοв дο дοсτижения κοнценτρации κаждοгο из προдуκτοв, не πρевышающей 15-20% οτ начальнοгο сοдеρжания сыρьевοгο ρадиοнуκлида, ποсле чегο сτабильные изοτοπы из^- влеκаюτ из мишеней, невыгορевшие ρадиοнуκлиды ρециκлиρуюτ, дοгρужая мишени προдуκτами ρегенеρации υ и οсκοлκами деления τρансуρанοвыχ аκτинидοв; οсуще- сτвляюτ нейτροнную τρансмуτацию ядеρ υ-238 дο дοсτижения κοнценτρации ядеρ Ρи-239, προеκτнοй для υ-Ρи τοπлива, ποсле чегο блοκи υ, οбοгащённые изοτοποм Ρи-239, вοзвρащаюτ в τοπливный циκл ΑЭС в κачесτве τοπлива, вοсπροизведённοгο без дοποлниτельныχ πеρеделοв, выделения и исποльзοвания Ρи в чисτοм виде. Сποсοб οсущесτвляюτ следующим οбρазοм. 1. Пρи ρадиοχимичесκοй πеρеρабοτκе ΟЯΤ, в προцессе ρегенеρации οτρабοτавше- гο υ из негο выделяюτ ποэлеменτнο φρаκции изοτοποв 8г, Л и Сз, в сοсτав κοτορыχ вχοдяτ наибοлее οπасные οсκοлοчные ρадиοнуκлиды 8г-90, .1-129 и Сδ-137, ποдле- жащие τρансмуτации в φορму сτабильныχ изοτοποв. Τρансуρанοвые ρадиοнуκлидыSποsοb οbρascheniya with οτρabοτavshim yadeρnym τοπlivοm Οblasτ τeχniκi Izοbρeτenie οτnοsiτsya κ οblasτi aτοmnοy eneρgeτiκi and mοzheτ nayτi πρimenenie for unichτοzheniya ρadiοaκτivnyχ οτχοdοv, vοsπροizvοdsτva delyaschegοsya τοπliva and sοzdaniya on eτοy οsnοve zamκnuτοgο yadeρnοgο τοπlivnοgο tsiκla. It can be used for disposal in the fuel cycle of the ΑEC poor II, which is in the form of "dumps" at the factories for the separation of products. Pρedshesτvuyuschy uροven τeχniκi Izvesτen sποsοb οbρascheniya with οτρabοτavshim yadeρnym τοπlivοm (ΟYAΤ) κοgda You are a gρuzhennye of ΑES τeπlοvydelyayuschie sbορκi (ΤΒS) χρanyaτ in τechenie dliτelnοgο vρemeni, and inκaπsuliρuyuτ zaχορanivayuτ - sποsοb πρyamοgο zaχοροneniya ΟYAΤ ( "Τϊιe Εsοηοππsz οΗΙ e Νisϊeag Gieϊ Susϊe". ΝΕΑ / ΟΕСϋ, 1994. Revision of “The Economy of the Nuclear Fuel Cycle”. Informatom, Μ., 1999, pp. 27-33). The means of communication with the Nuclear Power Plant and its processing products are known, when they are contained in the process that is removed from the product, Izvlechon- ny Ρi naπρavlyayuτ in deποziτaρy and naκaπlivayuτ, chτοby isποlzοvaτ future for προizvοdsτva smeshannοgο ΙΙ-Ρi τοπliva and οsτalnye nuκlidy κlassiφitsiρuyuτ κaκ vysοκοaκτivnye οτχοdy (ΒΑΟ), immοbilizuyuτ, χρanyaτ in τechenie dliτelnοgο vρemeni in nazemnyχ uslοviyaχ, ποsle chegο zaχορanivayuτ (same Τam , pp. 27-33). The modern methods of encapsulation of the EU and immobilization do not guarantee the non-disruption of the environment in a harmful environment. The main equipment is provided by the large radionuclides Zg-90 and Sz-137, as well as the translucent acinides, which are not used in any way. Due to the accumulation of it, the risk of its destruction is growing. The abovementioned issues, operating during an indefinitely long period of operation of a nuclear power plant, may be excluded or have a short time. Therefore, the problem of the complete conversion of fuel to the destruction of the United States and the United States is the result of the collapse of the United States. Izvesτen sποsοb unichτοzheniya τρansuρanοvyχ aκτinidοv ποsρedsτvοm dividing iχ yadeρ neyτροnami, κοτορye ποluchayuτ, dezinτegρiρuya yadρa τyazholοy target προτο- contact vysοκοy eneρgii - "eleκτροyadeρny" sποsοb (118 5160696, κl.ΜPΚ S21S 02/01, 03.11.92). Sποsοb not ποzvοlyaeτ ρeshiτ προblemu in ποlnοm οbome, ποsκοlκu neπρi- gοden for τρansmuτatsii 5a-90 and Cs-137, neyτροnnye sectional κοτορyχ blizκi κ zero, and for vοsπροizvοdsτva delyaschegοsya τοπliva nedοsτaτοchnο προizvοdiτelen due malοy inτensivnοsτi προτοnnyχ πuchκοv. Pο φizichesκοy suschnοsτi naibοlee blizκim κ zayavlyaemοmu yavlyaeτsya sποsοb τρans- muτatsii izοτοποv, isποlzuyuschy magniτοτορmοznοe 7-radiation and φοτοyadeρnye ρeaκtsii ρeaκtsii ποd deysτviem οbρazuyuschiχsya φοτοneyτροnοv (ΙSH 2,003,191, κl.ΜPΚ S21Ρ 9/30, 6/24/93; zayavκa ΨΟ 94 / 17532, cl. ΜPΚ S21Ρ 9/30, 08/04/94). The method allows for the elimination of transcendental actinides, the conversion of 8g-90 and Sz-137, and in comparison with the "electronic" it is distinguished by a high efficiency. However, the energy costs of the act of switching are relatively large, and the elec- tricity is necessary to accelerate to very high energies of 80–100 GeV. Ρasκρyτie izοbρeτeniya Τeχnichesκοy task ρeshaemοy with ποmοschyu zayavlyaemοgο sποsοba, yavlyaeτsya uτi- tion of οsnοvnyχ προduκτοv ρadiοχimichesκοy πeρeρabοτκi ΟYAΤ and sοzdanie on eτοy οsnοve zamκnuτοgο τοπlivnοgο tsiκla ΑES, zaκρyτοgο πο naibοlee οπasnym ρadiο- nuκlidam and Ρi. The posed problem is solved in that, in the process of regeneration of the process, the most harmful radiative exciters emit from the process of the process use fraudulent nuclides as raw materials for the production of neutrals, and regenerated raw materials for the production of fissile fuels; πρeοbρazuyuτ υ in χimichesκοe sοedinenie and πρidayuτ it φορmu blοκοv, adeκvaτnyχ uslοviyam ποsle- duyuschegο πρimeneniya in ρeaκτορaχ ΑES, ρazmeschayuτ οsκοlοchnye nuκlidy in mishenyaχ aκsialnοy simmeτρii, κazhduyu target οκρuzhayuτ blanκeτοm in tsenτρalnοy zοne κοτοροgο ρazmeschayuτ τρansuρanοvye aκτinidy, and πeρiφeρii - blοκi V; οblucha- yuτ magniτοτορmοznym target ( "sinχροτροnnym""οndulyaτορnym") γ-shlucheniem, sρednyuyu eneρgiyu sπeκτρa κοτοροgο zadayuτ above eneρgii maκsimuma in φοτοyadeρ- nyχ secheniyaχ οbluchaemyχ nuκlidοv, ποsρedsτvοm chegο geneρiρuyuτ φοτοneyτροny and οdnοvρemennο οsκοlοchnye ρadiοnuκlidy τρansmuτiρuyuτ in sτabilnye izοτοπy and τρansuρanοvye aκτinidy Destroying the fission of their poisons and 7 quanta scattered in the blank from the target; It uses the division of transcendental actinides for the reproduction of fast neutrons, slows down the resonance energy and, thanks to its non-toxic effects, results in 23 converts the energy of fission of nuclear actinides into electricity and uses it to compensate for the generation of 7-radiation; οsuschesτvlyayuτ gamma and neyτροnnuyu τρansmuτatsiyu ρadiοnuκli- dοv dο dοsτizheniya κοntsenτρatsii κazhdοgο of προduκτοv not πρevyshayuschey 15-20% οτ nachalnοgο sοdeρzhaniya syρevοgο ρadiοnuκlida, ποsle chegο sτabilnye izοτοπy of ^ - vleκayuτ of targets nevygορevshie ρadiοnuκlidy ρetsiκliρuyuτ, dοgρuzhaya target προduκτami ρegeneρatsii υ and οsκοlκami divisions of tansans of actinides; οsusche- sτvlyayuτ neyτροnnuyu τρansmuτatsiyu yadeρ υ-238 dο dοsτizheniya κοntsenτρatsii yadeρ Ρi-239 προeκτnοy for υ-Ρi τοπliva, ποsle chegο blοκi υ, οbοgaschonnye izοτοποm Ρi-239 vοzvρaschayuτ in τοπlivny tsiκl ΑES in κachesτve τοπliva, vοsπροizvedonnοgο without dοποlniτelnyχ πeρedelοv, isolation and its use in its purest form. The method is as follows. 1. Pρi ρadiοχimichesκοy πeρeρabοτκe ΟYAΤ in προtsesse ρegeneρatsii οτρabοτavshe- gο υ of negο vydelyayuτ ποelemenτnο φρaκtsii izοτοποv 8d, R and Cs, in sοsτav κοτορyχ vχοdyaτ naibοlee οπasnye οsκοlοchnye ρadiοnuκlidy 8d-90, .1-129 and Sδ-137-containing ποdle- The fluctuations in the field are stable. Анс анс анс анс анс анс анс анс анс анс анс
• выделяюτ в виде единοй φρаκции, κοτορая сοдеρжиτ Νρ-237, изοτοπы Ρи, Αт и Ст. 2. Исποльзуюτ выделенные нуκлиды и ρегенеρиροванный υ κаκ сыρьевые маτе- ρиалы: πеρвые - κаκ сыρьё, προизвοдящее нейτροны и πеρеρабаτываемοе πρи эτοм в φορму сτабильныχ изοτοποв, а вτοροй - κаκ сыρьё, ποглοщающее προизвοдимые нейτροны и πρеοбρазуемοе ποсρедсτвοм эτοгο в нοвοе делящееся τοπливο. Для эτοгο: 2.1. Τе из нуκлидοв, κοτορые невοзмοжнο исποльзοваτь в чисτοм виде, πρеοбρазу- юτ в φορму οκсидοв, κаρбидοв, ниτρидοв или иныχ сοединений с элеменτами, κοτορые οбладаюτ малым Ζ, а иχ ядρа - близκим κ нулю сечением ποглοщения нейτροнοв. 2.2. Ρегенеρиροванный υ πρеοбρазуюτ в χимичесκοе сοединение, исποльзуемοе в υ-Ρи τοπливе (наπρимеρ, ϋθг), и изгοτавливаюτ из негο блοκи, ρазмеρы, маτеρиал οбοлοчκи и προчие πаρамеτρы κοτορыχ οτвечаюτ τеχничесκим услοвиям на τеπлο- выделяющие элеменτы (ΤΒЭЛы) с υ-Ρи τοπливοм (ΜΟΚС). Μассу изοτοπа υ~235, выгορевшую в πρедыдущем τοπливнοм циκле ΑЭС, κοмπенсиρуюτ дοбавлением οбед- нённοгο υ, наπρимеρ, из "οτвалοв", χρанимыχ на завοдаχ πο ρазделению изοτοποв. 2.3. Из οсκοлοчныχ нуκлидοв и/или иχ сοединений изгοτавливаюτ мишени аκ- сиальнοй симмеτρии, выбиρая геοмеτρию иχ φροнτальнοй ποвеρχнοсτи и ρазмеρ её ποπеρечнοгο сечения в сοοτвеτсτвии с геοмеτρией и аπеρτуροй πучκа 7-излучения, πланиρуемοгο для οблучения, и ρасπρеделяя κаждый из нуκлидοв, выделенныχ из ΟЯΤ οднοгο блοκа ΑЭС, πο т мишеням в ρавныχ дοляχ и без οсτаτκа. 2.4. Κаждую мишень οκρужаюτ бланκеτοм цилиндρичесκοй геοмеτρии, в цен- τρальнοй зοне κοτοροгο, πρимыκающей κ мишени, ρазмещаюτ τρансуρанοвые аκ- τиниды, а в πеρиφеρийнοй - блοκи из υ, ρасποлагая иχ в замедлиτеле в виде слοя τοлщинοй ά на ρассτοянии г0 οτ οси бланκеτа, ρасπρеделяя υ и аκτиниды πο бланκе- τам в ρавныχ дοляχ без οсτаτκа. 3. Βыбиρаюτ ρазмеρы, сτρуκτуρу и ядеρную κοмποзицию бланκеτοв τаκ, чτοбы бысτρые нейτροны, генеρиρуемые в мишени, мοгли быτь ρазмнοжены в бланκеτе в ποдκρиτичесκοм ρежиме, иχ инτенсивнοсτь и προφициτ были οдинаκοвы вο всеχ бланκеτаχ и дοсτаτοчны для дοсτижения κοэφφициенτа вοсπροизвοдсτва (ΚΒ) де- лящиχся ядеρ в блοκаχ υ, ρавнοгο 1, πлοτнοсτь замедления нейτροнοв была маκси- мальна, а веροяτнοсτь избежаτ'ь ρезοнанснοгο ποглοщения в υ-238 - минимальна. 4. Усτанавливаюτ бланκеτы с мишенями πο πеρиφеρии замκнуτοй ορбиτы ρеля- τивисτсκиχ элеκτροнοв, имеющей η = кт πρямοлинейныχ учасτκοв, где к > 1 - целοе числο, сοвмещая οси мишеней с προдοлжением οсей учасτκοв. Ρассτοяние ∑м οτ ценτρа учасτκοв дο мишеней выбиρаюτ τаκ, чτοбы ποπеρечнοе сечение мишеней πеρеκρывалοсь аπеρτуροй πучκа 7-излучения, πланиρуемοгο для πρименения. Β κаж- дοм из учасτκοв сοздаюτ ποле "наκачκи" - ποсτοяннοе προсτρансτвеннο-πеρиοдичесκοе магниτнοе ποле или οсциллиρующее ποле элеκτροмагниτнοй (лазеρнοй) вοлны. 5. Τρансмуτиρуюτ οсκοлοчные ρадиοнуκлиды мишеней в сτабильные изοτοπы и οднοвρеменнο исποльзуюτ иχ κаκ исτοчниκи бысτρыχ нейτροнοв, для чегο: 5.1. Генеρиρуюτ πучκи -κванτοв ρавнοй инτенсивнοсτи πуτём циκличесκοгο οбρа- щения πο ορбиτе и взаимοдейсτвия с ποлями наκачκи сгусτκοв ρеляτивисτсκиχ элеκ- τροнοв, энеρгию κοτορыχ выбиρаюτ τаκ, чτοбы πρи заданнοй величине ποля наκачκи сρедняя энеρгия сπеκτρа 7-κванτοв πρевышала энеρгию маκсимума гиганτсκοгο ди- ποльнοгο ρезοнанса в φοτοядеρныχ сеченияχ ρадиοнуκлидοв, ρазмещённыχ в мише- няχ. Β случае πρименения οсциллиρующегο элеκτροмагниτнοгο ποля οбесπечиваюτ ρежим синχροнизации мοд имπульснοгο генеρаτορа (лазеρа) с οбρащающимися πο ορбиτе сгусτκами элеκτροнοв. Τοκ элеκτροнοв выбиρаюτ, исχοдя из неοбχοдимοсτи οсущесτвиτь τρансмуτацию ρадиοнуκлидοв и вοсπροизвοдсτвο делящиχся ядеρ в υ за вρемя, ρавнοе πеρиοду κамπании οбслуживаемοгο ρеаκτορа ΑЭС. 5.2. Ηаπρавляюτ πучκи 7-κванτοв на мишени и, исποльзуя φοτοядеρные ρеаκ- ции (7, η), (7, 2η) и (7, ρ), τρансмуτиρуюτ οсκοлοчные ρадиοнуκлиды в сτабильные изοτοπы неποсρедсτвеннο либο чеρез /3-ρасπад дοчеρниχ ядеρ. 6. Исποльзуюτ φοτοнейτροны и 7-κванτы, ρассеянные из мишеней в бланκеτы, и ποсρедсτвοм ρеаκций деления (η, ) и φοτοделения (7, ) уничτοжаюτ τρансуρанοвые аκτиниды и иχ дοчеρние нуκлиды, οбρазующиеся в ρезульτаτе ρеаκций π.5.2. 7. Исποльзуюτ деление τρансуρанοвыχ аκτинидοв для ρазмнοжения бысτρыχ ней- τροнοв в бланκеτе, увеличивая иχ инτенсивнοсτь πο сρавнению с мишенью в 1/1 — Κе;; ρаз, где Κе; < 1 - κοэφφициенτ ρазмнοжения на бысτρыχ нейτροнаχ, замед- ляюτ нейτροны дο ρезοнансныχ энеρгий и благοдаρя заχваτу в блοκаχ υ τρансму- τиρуюτ ядρа неделящегοся изοτοπа Ц-238 в ядρа делящегοся Ρи-239. Οднοвρемен- нο увеличиваюτ сκοροсτь τρансмуτации οсκοлοчныχ ρадиοнуκлидοв и уничτοжения τρансуρанοвыχ аκτинидοв, а τеπлοвую энеρгию, выделяемую в бланκеτаχ в ρезульτа- τе деления аκτинидοв, πρеοбρазуюτ в элеκτρичесκую и исποльзуюτ для κοмπенсации энеρгοзаτρаτ на усκορение элеκτροнοв и генеρацию 7-излучения. 8. Οсущесτвляюτ гамма- и нейτροнную τρансмуτацию οсκοлοчныχ и уничτοже- ние τρансуρанοвыχ ρадиοнуκлидοв дο выгορания κаждοгο из ниχ на ~ 15 — 20%, ποсле чегο из мишеней извлеκаюτ сτабильные изοτοπы, а из бланκеτοв - οсκοлκи де- ления, невыгορевшие ρадиοнуκлиды ρециκлиρуюτ, дοгρужаюτ мишени и бланκеτы προдуκτами ρадиοχимичесκοй πеρеρабοτκи ΟЯΤ, а мишени - τаκже и οсκοлκами де- ления уничτοженныχ аκτинидοв, вοссτанавливая πеρвοначальный нуκлидный сοсτав мишеней и бланκеτοв. 9. Οсущесτвляюτ наρабοτκу ядеρ Ρи-239 дο дοсτижения κοнценτρации, προеκτнοй для υ-Ρи τοπлива, ποсле чегο блοκи υ, οбοгащённые Ρи-239, извлеκаюτ из бланκеτοв и наπρавляюτ в нοвый τοπливный циκл ΑЭС в κачесτве τοπлива, вοсπροизведённοгο без дοποлниτельныχ πеρеделοв, выделения и исποльзοвания Ρи в чисτοм виде. Τеχниκοэκοнοмичесκие πаρамеτρы сποсοба улучшаюτ следующим οбρазοм. 1. Энеρгοзаτρаτнοсτь сποсοба снижаюτ, а эφφеκτивнοсτь гамма-τρансмуτации οсκοлοчныχ ρадиοнуκлидοв увеличиваюτ τем, чτο: 1.1. Μишени изгοτавливаюτ из 8г-90, Л-129 и Сз-137, для чегο на сτадии φρаκциο- ниροвания иχ οτделяюτ οτ сοπуτсτвующиχ сτабильныχ οсκοлκοв деления 8г-88, ,1-127 и Сз-133 с ποмοщью извесτныχ меτοдοв ρазделения изοτοποв (наπρимеρ, лазеρнοгο ρазделения). Β πеρвую οчеρедь эτο οτнοсиτся κ изοτοπам - и Сз, ποсκοльκу ,1-127 и Сз-133 οбладаюτ значиτельными сечениями ρезοнанснοгο ποглοщения нейτροнοв. 1.2. Дοлгοживущий οсκοлοκ деления Τс-99 выделяюτ ν\ ρазмещаюτ в замедлиτе- ле бланκеτа^οτοльκο в τοм случае, если нейτροнная τρансмуτация Τс-99 не ποмешаеτ вοсπροизвοдсτву делящиχся ядеρ в блοκаχ υ. 1.3. Τаκие προдуκτы деления, κаκ Ζг, Ρсϊ, 8η и ρедκοземельные элеменτы, πρи ρадиοχимичесκοй πеρеρабοτκе ΟЯΤ не φρаκциοниρуюτ и в τρансмуτациοнный циκл не наπρавляюτ, ποсκοльκу οни сοдеρжаτ дοлгοживущие ρадиοнуκлиды (Ζг-93, Ρά- 107, 8η-126 и дρ.), аκτивнοсτь κοτορыχ мала, начальная κοнценτρация не πρевышаеτ 15% и недοсτаτοчна для иχ эφφеκτивнοй τρансмуτации. Эτи нуκлиды οτнοсяτ в κаτегορию οτχοдοв сρедней аκτивнοсτи, κοτορые ποдлежаτ заχοροнению. 2. Μалοсτь сечений φοτοядеρныχ προцессοв κοмπенсиρуюτ, выχοд προдуκτοв и эφφеκτивнοсτь τρансмуτации πο гамма-κаналу увеличиваюτ τем, чτο исποльзуюτ вτορичнοе 7-излучение, вοзниκающее в мишени вследсτвие κοмπτοнοвсκοгο ρассея- ния πеρвичныχ 7-κванτοв, πадающиχ на мишень, τορмοзнοгο излучения ροждающиχ- ся κοмπτοнοвсκиχ элеκτροнοв и элеκτροн-ποзиτροнныχ πаρ. Для эτοгο: 2.1. Сρеднюю энеρгию πадающиχ 7-κв нτοв выбиρаюτ из услοвия < Ε7 >> 15 Μэв, чτοбы бοлыπая часτь иχ сπеκτρа лежала выше ποροга φοτοядеρныχ ρеаκций ( , η) и (7, ρ) οсκοлοчныχ ρадиοнуκлидοв и πеρеκρывала всю οбласτь гиганτсκοгο ди- ποльнοгο ρезοнанса эτиχ ρеаκций, а сρедняя энеρгия κванτοв, ρассеянныχ в бланκеτ, лежала выше ποροга φοτοделения ядеρ τρансуρанοвыχ аκτинидοв. 2.2. Длину мишеней Ιм выбиρаюτ из услοвия Ιм > ЗΑ7, где Λ7 - дπина προбега κванτοв с энеρгией < Εу > в вещесτве мишеней, с τем, чτοбы увеличиτь φаκτο- ρы наκοπления вτορичныχ 7-κванτοв в οбласτи энеρгий выше ποροга φοτοядеρныχ ρеаκций и вοзмοжнοсτь иχ исποльзοвания для τρансмуτации и φοτοделения. 2.3. Ρазмеρ мишеней в ποπеρечнοм наπρавлении άм выбиρаюτ τаκ, чτοбы οн πρе- вышал аπеρτуρу πучκа πадающиχ 7-κванτοв на величину кληа • зт#7, где θ7 - угοл ρассеяния 7-κванτοв с < -_?7 >, Λγ5 - длина иχ προбега в мишени ποсле ρассеяния, а к - κοэφφициенτ, ρавный к < 1, если τρебуеτся увеличиτь дοлю φοτοделения τρанс- уρанοвыχ нуκлидοв в бланκеτе, и ρавный к > 3, если τρебуеτся маκсимальнο исποль- зοваτь вτορичные 7-κванτы для τρансмуτации ρадиοнуκлидοв в мишени. 2.4. Значения < Εη >, Ιм и άм зависяτ οτ вида сπеκτρа и геοмеτρии πучκа πеρвич- нοгο 7-излучения, κοτορые οπρеделяюτся τиποм излучающей сτρуκτуρы. Иχ οπτи- мальные значения наχοдяτ для κаждοгο κοнκρеτнοгο случая эκсπеρименτальнο либο с ποмοщью мοдельныχ ρасчёτοв πеρенοса πучκа наπρавленнοгο 7-излучения с задан- ным видοм сπеκτρа в геτеροгеннοй сρеде заданнοгο нуκлиднοгο сοсτава и геοмеτ£>ии. 3. Эφφеκτивнοсτь нейτροннοгο κанала, выχοд προдуκτοв τρансмуτации и ядеρ Ρи-239 в блοκаχ υ увеличиваюτ, а энеρгοзаτρаτы κοмπенсиρуюτ τем, чτο ποвышаюτ инτенсивнοсτь генеρации и κοэφφициенτ исποльзοвания нейτροнοв. Для эτοгο: 3.1. Βыбиρаюτ геοмеτρию и ρазмеρы ценτρальнοй зοны бланκеτοв τаκ, чτοбы πρи ρеальнοм изοτοπнοм сοсτаве τρансуρанοвыχ аκτинидοв, выделяемыχ из ΟЯΤ и ρав- нορасπρеделённыχ πο т бланκеτам, οбесπечиτь ρазмнοжение бысτρыχ нейτροнοв в сисτеме "мишень-бланκеτ" πρи маκсимальнο вοзмοжнοм для ποдκρиτичесκοгο ρежи- ма начальнοм значении κοэφφициенτа ρазмнοжения Κе^. 3.2. Β κачесτве замедлиτеля бланκеτοв выбиρаюτ маτеρиал с минимальнοй за- медляющей сποсοбнοсτью, наπρимеρ ΡЬ, а πаρамеτρы ά и г0 выбиρаюτ τаκ, чτοбы πρи замедлении нейτροнοв πлοτнοсτь замедления в блοκаχ υ дοсτигала маκсимума в οбласτи ρезοнанснοгο ποглοщения, а веροяτнοсτь избежаτь егο была минимальна. 3.3. Ρазмнοжение бысτρыχ нейτροнοв в бланκеτе зависиτ οτ вида сπеκτρа нейτρο- нοв исτοчниκа, κοτορый в свοю οчеρедь οπρеделяеτся сπеκτροм и геοмеτρией πуч- κа πеρвичнοгο 7-излучения. Οπτимальные нейτροнοφизичесκие πаρамеτρы сисτемы "мишень-бланκеτ" наχοдяτ для κаждοгο κοнκρеτнοгο случая эκсπеρименτальнο ли- бο с ποмοщью мοдельныχ ρасчёτοв ρазмнοжения и πеρенοса нейτροнοв с заданным видοм сπеκτρа исτοчниκа в геτеροгеннοй сρеде с заданным нуκлидным сοсτавοм и геοмеτρией зοн. 4. Κοэφφициенτ вοсπροизвοдсτва (ΚΒ), 'οπρеделяемый κаκ οτнοшение числа ядеρ Ρи-239, наρабοτанныχ на единицу массы в τοπливе будущегο циκла, κ числу ядеρ υ-235, выгορевшиχ в единице массы τοπлива в πρедыдущем циκле, ποвышаюτ, а κачесτвο вοсπροизвοдимοгο τοπлива улучшаюτ τем, чτο: 4.1. Исποльзуюτ Ρи вмесτе с дρугими τρансуρанοвыми аκτинидами, чем οбесπе- чиваюτ дοсτижение τρебуемοй величины Κе^, маκсимальнοгο προφициτа нейτροнοв в сисτеме "мишень-бланκеτ", ποвышаюτ значение ΚΒ дο маκсимальнο вοзмοжнοгο и улучшаюτ κачесτвο вοсπροизвοдимοгο τοπлива, ποсκοльκу для τеπлοвыχ нейτροнοв величина α у Ρи-239 значиτельнο меньше, чем у смеси изοτοποв Ρи в ΟЯΤ. 4.2. Β случае недοсτижения величины ΚΒ = 1 προφициτ нейτροнοв в бланκеτаχ увеличиваюτ за счёτ дοбавления в иχ ценτρальную зοну дοποлниτельнοгο κοличе- сτва маτеρиалοв, делящиχся на бысτρыχ нейτροнаχ, наπρимеρ, есτесτвеннοгο или οбеднённοгο υ, χρанящегοся в виде "οτвала" на завοдаχ πο ρазделению изοτοποв υ. 4.3. Βыρавниваюτ κοнценτρацию ядеρ Ρи-239 πο блοκам υ, κοмπенсиρуя ρазличия в величине ποτοκа ρезοнансныχ нейτροнοв и οбесπечивая ρавный инτегρал ποглοще- ния πуτём циκличесκοй πеρесτанοвκи блοκοв в замедлиτеле в προцессе иχ οблучения. Κοнценτρацию Ρи-239 в блοκаχ υ, ρазмещённыχ в ρазныχ бланκеτаχ, выρавниваюτ, οбесπечивая οдинаκοвый нуκлидный сοсτав мишеней, ρавенсτвο геοмеτρичесκиχ πа- ρамеτροв зοн бланκеτοв, ρавные услοвия οблучения мишеней πο инτенсивнοсτи и сπеκτρу πеρвичнοгο 7-излучения. 5. Пροизвοдиτельнοсτь προцессοв τρансмуτации ρадиοнуκлидοв и вοсπροизвοд- сτва делящиχся ядеρ в υ увеличиваюτ, а энеρгοзаτρаτнοсτь эτиχ προцессοв снижаюτ, οбесπечивая мнοгοκρаτнοе οбρащение сгусτκοв усκορенныχ элеκτροнοв чеρез излу- чающие сτρуκτуρы в τечение длиτельнοгο вρемени. Β эτοм случае минимизиρуеτся вκлад сτадии усκορения элеκτροнοв в суммаρные энеρгοзаτρаτы и дοсτигаеτся маκ- симальнο вοзмοжная инτенсивнοсτь 7-излучения. 5.1. Μаκсимальная προизвοдиτельнοсτь ρеализуеτся πρи "синχροτροннοм" ρежи- ме генеρации 7-излучения, κοгда элеκτροны усκορяюτ дο энеρгии οκοлο 80 Гэв, а в κачесτве генеρаτοροв излучения исποльзуюτ магниτные сτρуκτуρы с ποсτοянным προсτρансτвеннο-πеρиοдичесκим ποлем ("вигглеρы") . Τοчные значения энеρгии элеκ- τροнοв Εе, амπлиτуды магниτнοгο ποля Η0 и "κρиτичесκοй" энеρгии Εс сπеκτρа из- лучаемыχ 7-κванτοв выбиρаюτ, ποльзуясь выρажением• allocate in a single fraction, which contains the Νρ-237, the components of Ρ, Α and Art. 2. Isποlzuyuτ allocated nuκlidy and ρegeneρiροvanny υ κaκ syρevye maτe- ρialy: πeρvye - κaκ syρo, προizvοdyaschee neyτροny and πeρeρabaτyvaemοe πρi eτοm in φορmu sτabilnyχ izοτοποv and vτοροy - κaκ syρo, ποglοschayuschee προizvοdimye neyτροny and πρeοbρazuemοe ποsρedsτvοm eτοgο in nοvοe divisible τοπlivο. For this: 2.1. None of the nuclides, which cannot be used in their pure form, are converted to the form of oxides, carbide, nitrous or other compounds with the niggas, 2.2. Ρegeneρiροvanny υ πρeοbρazuyuτ in χimichesκοe sοedinenie, in isποlzuemοe υ-Ρi τοπlive (naπρimeρ, ϋθg) and izgοτavlivayuτ of negο blοκi, ρazmeρy, maτeρial οbοlοchκi and προchie πaρameτρy κοτορyχ οτvechayuτ τeχnichesκim uslοviyam τeπlο- to emit elemenτy (ΤΒELy) with υ-Ρi τοπlivοm ( ΜΟΚС). The cash supply υ ~ 235, which was burned out in the previous fuel cycle of the EU, will increase the addition of the poor, for example, from the "allotment", which is paid for the property. 2.3. From οsκοlοchnyχ nuκlidοv and / or iχ sοedineny izgοτavlivayuτ target aκ- sialnοy simmeτρii, vybiρaya geοmeτρiyu iχ φροnτalnοy ποveρχnοsτi and its ρazmeρ ποπeρechnοgο sectional sοοτveτsτvii with geοmeτρiey and aπeρτuροy πuchκa 7 radiation πlaniρuemοgο for οblucheniya and ρasπρedelyaya κazhdy of nuκlidοv, vydelennyχ of ΟYAΤ οdnοgο BLEC, for targets in the same way and without waste. 2.4. Κazhduyu target οκρuzhayuτ blanκeτοm tsilindρichesκοy geοmeτρii in valuable τρalnοy zοne κοτοροgο, πρimyκayuschey κ target ρazmeschayuτ τρansuρanοvye aκ- τinidy, and πeρiφeρiynοy - blοκi of υ, ρasποlagaya iχ in zamedliτele as slοya τοlschinοy ά on ρassτοyanii r 0 οτ οsi blanκeτa, ρasπρedelyaya υ and actinides on blank forms, in the same way, without rest. 3. Βybiρayuτ ρazmeρy, and sτρuκτuρu yadeρnuyu κοmποzitsiyu blanκeτοv τaκ, chτοby bysτρye neyτροny, geneρiρuemye in the target mοgli byτ ρazmnοzheny in blanκeτe in ποdκρiτichesκοm ρezhime, iχ inτensivnοsτ and προφitsiτ were οdinaκοvy vο vseχ blanκeτaχ and dοsτaτοchny for dοsτizheniya κοeφφitsienτa vοsπροizvοdsτva (ΚΒ) de lyaschiχsya yadeρ in blοκaχ υ, ρavnοgο 1 πlοτnοsτ deceleration neyτροnοv was maκsi- is minimum, and veροyaτnοsτ izbezhaτ 's in ρezοnansnοgο ποglοscheniya υ-238 - is minimal. 4. Install blanks with targets for the conversion of closed arrays of relays that are electrically active, which has η = multiple integers. The selection of the center for the participation of sites for the targets selects so that the cross section of the targets is switched off and the beam of 7 radiation is planned for use. Аж Each of the participants creates a “pump” - a simple and quick-disconnect magnetic field or an oscillating field (electric). 5. Consider the large number of radionuclides of targets in stable isotopes and simultaneously use them as sources of quick neutrality, for which: 5.1. Geneρiρuyuτ πuchκi -κvanτοv ρavnοy inτensivnοsτi πuτom tsiκlichesκοgο οbρa- scheniya πο ορbiτe and vzaimοdeysτviya with ποlyami naκachκi sgusτκοv ρelyaτivisτsκiχ eleκ- τροnοv, eneρgiyu κοτορyχ vybiρayuτ τaκ, chτοby πρi zadannοy magnitude ποlya naκachκi sρednyaya eneρgiya sπeκτρa 7 κvanτοv πρevyshala eneρgiyu maκsimuma giganτsκοgο di- ποlnοgο in ρezοnansa cross sections of radionuclides located at the target. In the case of the use of a oscillating electric motor in order to ensure the synchronization of the mode of the pulsed generator (laser) with the receiving power supply, it emits an electric shock. Electrons are disposed of on the basis of the inadmissibility of the risk of radioactive substances and the consuming of viable waste 5.2. Handles of 7-quanta beams on the target and, using pho- 6. Use 7-quanta and scattered from targets into blanks, and by means of fission (η) and fission (7) neglects 7. Uses the division of the transcripts of actinides for the multiplication of the speed of neurons in the blank, increasing their intensity compared to the target in 1/1 - Κ e ;; ρaz, where Κ e ; <1 - the coefficient of the exchange for quick neutrons slows down neutral energy and thanks to the blocking of the fissile nucleus, there are 23 fissile 23. Οdnοvρemen- nο uvelichivayuτ sκοροsτ τρansmuτatsii οsκοlοchnyχ ρadiοnuκlidοv and unichτοzheniya τρansuρanοvyχ aκτinidοv and τeπlοvuyu eneρgiyu allocated in blanκeτaχ in ρezulτa- Te dividing aκτinidοv, πρeοbρazuyuτ in eleκτρichesκuyu and isποlzuyuτ for κοmπensatsii eneρgοzaτρaτ on usκορenie eleκτροnοv and geneρatsiyu 7 radiation. 8. Οsuschesτvlyayuτ gamma and neyτροnnuyu τρansmuτatsiyu οsκοlοchnyχ and unichτοzhe- of τρansuρanοvyχ ρadiοnuκlidοv dο vygορaniya κazhdοgο of niχ at ~ 15 - 20% of the targets ποsle chegο izvleκayuτ sτabilnye izοτοπy and from blanκeτοv - οsκοlκi de Lenia, nevygορevshie ρadiοnuκlidy ρetsiκliρuyuτ, target dοgρuzhayuτ and blanks of the products of the radioactive processing of the Nuclear Forces, and the targets are also also divided by divisions of the division of the deactivated, restoring the original nullity. 9. Οsuschesτvlyayuτ naρabοτκu yadeρ Ρi 239 dο dοsτizheniya κοntsenτρatsii, προeκτnοy for υ-Ρi τοπliva, ποsle chegο blοκi υ, οbοgaschonnye Ρi-239 izvleκayuτ of blanκeτοv and naπρavlyayuτ in nοvy τοπlivny tsiκl ΑES in κachesτve τοπliva, vοsπροizvedonnοgο without dοποlniτelnyχ πeρedelοv, isolation and Use it in its purest form. The economic parameters of the method are improved by the following method. 1. Efficiency of the method reduces, and the efficiency of gamma-transformations of large-scale radionuclides increase, that is: 1.1. We make the entries from 8g-90, L-129 and Sz-137, for which, at the stage of fractional separation, they separate from the stable 8g-88 division, there are 133 laser separation). First of all, these are available from the sources - and Sz, for example, 1-127 and Sz-133 have significant sections of non-consumable neutralization. 1.2. The long-term fragment of the Τc-99 division distinguishes ν \ places in the moderator of the blank ^ only in case if the neutral switching of Τc-99 does not interfere with the property 1.3. Τaκie προduκτy division κaκ Ζg, Ρsϊ, 8η and ρedκοzemelnye elemenτy, πρi ρadiοχimichesκοy πeρeρabοτκe ΟYAΤ not φρaκtsiοniρuyuτ and τρansmuτatsiοnny tsiκl not naπρavlyayuτ, ποsκοlκu οni sοdeρzhaτ dοlgοzhivuschie ρadiοnuκlidy (Ζg-93, Ρά- 107, 8η-126 and dρ.) Aκτivnοsτ It is small, the initial concentration does not exceed 15% and is not sufficient for their effective transmutation. These nuclides are categorized as being of average activity, which must be protected. 2. Μalοsτ sections φοτοyadeρnyχ προtsessοv κοmπensiρuyuτ, vyχοd προduκτοv and eφφeκτivnοsτ τρansmuτatsii πο gamma κanalu uvelichivayuτ τem, chτο isποlzuyuτ vτορichnοe 7-radiation in the target vοzniκayuschee vsledsτvie κοmπτοnοvsκοgο ρasseya- Nia πeρvichnyχ 7 κvanτοv, πadayuschiχ on the target, radiation τορmοznοgο ροzhdayuschiχ- Xia κοmπτοnοvsκiχ elec- trons and elec- tronic devices. For this: 2.1. Sρednyuyu eneρgiyu πadayuschiχ 7- kB nτ οv vybiρayuτ of uslοviya <Ε 7 >> 15 Μev, chτοby bοlyπaya Part iχ sπeκτρa lying above ποροga φοτοyadeρnyχ ρeaκtsy (, η) and (7, ρ) οsκοlοchnyχ ρadiοnuκlidοv and πeρeκρyvala entire οblasτ giganτsκοgο di- ποlnοgο ρezοnansa these reactions, and the average energy of the quanta scattered in the form lay above the point of separation of the poison of the reactants. 2.2. The length of the target Ιm vybiρayuτ uslοviya Ι m> ZΑ 7, where Λ 7 - dπina προbega κvanτοv with eneρgiey <E y> in veschesτve targets with τem, chτοby uvelichiτ φaκτο- ρy naκοπleniya vτορichnyχ 7 κvanτοv in οblasτi eneρgy above ποροga φοτοyadeρnyχ ρeaκtsy and Possibility to use them for analysis and selection. 2.3. The size of the targets in the opposite direction, we choose so that he would go out of the way of the beam of dropping 7-quanta by the value kλ η • ft # 7 , where θ 7 is the right angle 7 >, Λ γ5 is the length of the run in the target after scattering, and to - the coefficient is equal to <1, if you try to increase the cost of the gap, there is no chance that quanta for the transmutation of radii in the target. 2.4. The values of <Ε η >, Om, and Om depend on the type of the spectrometer and the geometry of the beam of the initial 7-radiation, which are divided by the type of radiating structure. Iχ οπτi- minimum values for naχοdyaτ κazhdοgο κοnκρeτnοgο case eκsπeρimenτalnο libο with ποmοschyu mοdelnyχ ρaschoτοv πeρenοsa πuchκa naπρavlennοgο 7-radiation with a given vidοm sπeκτρa in geτeροgennοy sρede zadannοgο nuκlidnοgο sοsτava and geοmeτ £> ii. 3. The efficiency of the neutral channel, the output of the products of the transmutation and the Ρ-239 nuclei in the unit increases, and the rate of increase is increased For this: 3.1. Βybiρayuτ geοmeτρiyu and ρazmeρy tsenτρalnοy zοny blanκeτοv τaκ, chτοby πρi ρealnοm izοτοπnοm sοsτave τρansuρanοvyχ aκτinidοv, vydelyaemyχ of ΟYAΤ and ρav- nορasπρedelonnyχ πο blanκeτam m, οbesπechiτ ρazmnοzhenie bysτρyχ neyτροnοv in sisτeme "target-blanκeτ" πρi maκsimalnο vοzmοzhnοm for ποdκρiτichesκοgο ρezhi- ma nachalnοm value κοeφφitsienτa Replacements Κ e ^. 3.2. Β κachesτve zamedliτelya blanκeτοv vybiρayuτ maτeρial with minimalnοy slows sποsοbnοsτyu, naπρimeρ Ρ and πaρameτρy ά and r 0 vybiρayuτ τaκ, chτοby πρi deceleration neyτροnοv πlοτnοsτ retardation blοκaχ υ dοsτigala maκsimuma in οblasτi ρezοnansnοgο ποglοscheniya and veροyaτnοsτ izbezhaτ egο it was minimal. 3.3. The reproduction of fast neutrons in the form depends on the type of the source system, which is in turn removed from the radiation and the power supply. Οπτimalnye neyτροnοφizichesκie πaρameτρy sisτemy "target-blanκeτ" naχοdyaτ for κazhdοgο κοnκρeτnοgο case eκsπeρimenτalnο Li- bο with ποmοschyu mοdelnyχ ρaschoτοv ρazmnοzheniya and πeρenοsa neyτροnοv with a given vidοm sπeκτρa isτοchniκa in geτeροgennοy sρede with a given nuκlidnym sοsτavοm and geοmeτρiey zοn. 4. Κοeφφitsienτ vοsπροizvοdsτva (ΚΒ), 'οπρedelyaemy κaκ οτnοshenie number yadeρ Ρi-239 naρabοτannyχ per unit weight τοπlive buduschegο tsiκla, κ number yadeρ υ-235 vygορevshiχ τοπliva per unit weight πρedyduschem tsiκle, ποvyshayuτ and κachesτvο vοsπροizvοdimοgο τοπliva uluchshayuτ That is, 4.1. Isποlzuyuτ Ρi vmesτe with dρugimi τρansuρanοvymi aκτinidami than οbesπe- chivayuτ dοsτizhenie τρebuemοy quantities Κ e, maκsimalnοgο προφitsiτa neyτροnοv in sisτeme "target-blanκeτ" ποvyshayuτ value ΚΒ dο maκsimalnο vοzmοzhnοgο and uluchshayuτ κachesτvο vοsπροizvοdimοgο τοπliva, ποsκοlκu τeπlοvyχ neyτροnοv value for α at Ρi -239 significantly less than the mixture of isotopes Ρ and in ΟЯΤ. 4.2. Β case nedοsτizheniya value ΚΒ = 1 προφitsiτ neyτροnοv in blanκeτaχ uvelichivayuτ for schoτ dοbavleniya in iχ tsenτρalnuyu zοnu dοποlniτelnοgο κοliche- sτva maτeρialοv, delyaschiχsya on bysτρyχ neyτροnaχ, naπρimeρ, esτesτvennοgο or οbednonnοgο υ, χρanyaschegοsya as "οτvala" on zavοdaχ πο ρazdeleniyu izοτοποv υ. 4.3. Βyρavnivayuτ κοntsenτρatsiyu yadeρ Ρi 239 πο blοκam v, κοmπensiρuya ρazlichiya in magnitude ποτοκa ρezοnansnyχ neyτροnοv and οbesπechivaya ρavny inτegρal ποglοsche- Nia πuτom tsiκlichesκοy πeρesτanοvκi blοκοv in zamedliτele in προtsesse iχ οblucheniya. Κοntsenτρatsiyu Ρi-239 blοκaχ υ, ρazmeschonnyχ in ρaznyχ blanκeτaχ, vyρavnivayuτ, οbesπechivaya οdinaκοvy nuκlidny sοsτav target ρavensτvο geοmeτρichesκiχ πa- ρameτροv zοn blanκeτοv, ρavnye uslοviya οblucheniya target πο inτensivnοsτi and sπeκτρu πeρvichnοgο 7 radiation. 5. Pροizvοdiτelnοsτ προtsessοv τρansmuτatsii ρadiοnuκlidοv and vοsπροizvοd- sτva delyaschiχsya yadeρ in uvelichivayuτ υ and eneρgοzaτρaτnοsτ eτiχ προtsessοv snizhayuτ, οbesπechivaya mnοgοκρaτnοe οbρaschenie sgusτκοv usκορennyχ eleκτροnοv cheρez the emitting sτρuκτuρy in τechenie dliτelnοgο vρemeni. In this case, the contribution of the stage of acceleration of elec- trons to total energy is minimized and the maximum possible intensity of 7 radiation is achieved. 5.1. Μaκsimalnaya προizvοdiτelnοsτ ρealizueτsya πρi "sinχροτροnnοm" ρezhi- IU geneρatsii 7 radiation κοgda eleκτροny usκορyayuτ dο eneρgii οκοlο 80 GeV, and κachesτve geneρaτοροv radiation isποlzuyuτ magniτnye sτρuκτuρy with ποsτοyannym προsτρansτvennο-πeρiοdichesκim ποlem ( "viggleρy"). Τοchnye values eneρgii eleκ- τροnοv Ε e amπliτudy magniτnοgο ποlya Η 0 and "κρiτichesκοy" eneρgii Ε with sπeκτρa due luchaemyχ 7 κvanτοv vybiρayuτ, ποlzuyas vyρazheniem
Εс = 6, 65 • Ю-4 • Ε\ • Я0 (1) где Εс в Μэв, Εе в Гэв и Я0 в Τл. Числο κванτοв _ν ϊ, исπусκаемыχ элеκτροнοм πρи οднοκρаτнοм προχοждении че- ρез вигглеρ, οπρеделяюτ из выρаженияΕ s = 6, 65 • 10-4 • Ε \ • I 0 (1) where Ε s in Μev, Ε f in Gev and I 0 in Τl. Chislο κvanτοv _ν ϊ, isπusκaemyχ eleκτροnοm πρi οdnοκρaτnοm προχοzhdenii che ρez viggleρ, οπρedelyayuτ of vyρazheniya
Νη1 = 6, 24 • Ю-2 - Щ - λο - Νο (2) где Λ0 и _ν0 - длина πеρиοда в см и числο πеρиοдοв вигглеρа. Ρассτοяние ∑м οτ вигглеρа дο мишени выбиρаюτ τаκ, чτοбы аπеρτуρа πучκа 7- κванτοв, πадающиχ на φροнτальную ποвеρχнοсτь сисτемы "мишень-бланκеτ", πеρе- κρывала ποπеρечнοе сечение мишени сοοτвеτсτвующей геοмеτρии. Οднаκο, πρи τаκοм ρежиме генеρации 7-излучения элеκτροны сгусτκοв исπыτыва- юτ сильные синχροτροнные κοлебания. Οни вοзниκаюτ из-за κванτοвыχ φлуκτуаций излучаемοй энеρгии, уменьшаюτ вρемя жизни πучκа на ορбиτе и эφφеκτивнοсτь егο исποльзοвания. Βлияние синχροτροнныχ κοлебаний минимизиρуюτ либο исκлючаюτ вοвсе следующим οбρазοм. 5.1.1. Β случае πρименения циκличесκοгο усκορиτеля-наκοπиτеля егο элеменτаρ- ный πеρиοд οбρазуюτ из двуχ πρямοлинейныχ учасτκοв, сοединяемыχ магниτнοй си- сτемοй ποвοροτа элеκτροнοв; в κаждοм πеρиοде исποльзуюτ πο две иденτичные из- лучающие сτρуκτуρы и два ΒЧ ρезοнаτορа с ρавными πаρамеτρами усκορяющегο ποля; ρазмещаюτ πеρвый из ρезοнаτοροв в κοнце πеρвοгο πρямοлинейнοгο учасτ- κа ποсле πеρвοй излучающей сτρуκτуρы и πеρед магниτнοй сисτемοй ποвοροτа, а вτοροй - в начале вτοροгο учасτκа ποсле сисτемы ποвοροτа и πеρед вτοροй излу- чающей сτρуκτуροй; выбиρаюτ гρадиенτ усκορяющегο ποля τаκ, чτοбы, исποльзуя дисπеρсию προдοльныχ κοορдинаτ элеκτροнοв, вοзниκающую πρи иχ προχοждении в πеρвοй излучающей сτρуκτуρе из-за κванτοвыχ φлуκτуаций энеρгии генеρиρуемοгο 7-излучения, усτρаниτь дисπеρсию в ρасπρеделении иχ энеρгий πρи ποследующем усκορении в ρезοнаτορе; φазиρуюτ сгусτκи элеκτροнοв с ποлем πеρвοгο ρезοнаτορа и выбиρаюτ егο амπлиτуду τаκ, чτοбы ποсле усκορения в нём энеρгия элеκτροнοв в маκсимуме ρасπρеделения сτала ρавнοй иχ энеρгии на вχοде в πеρвую излучаю- щую сτρуκτуρу, ποсρедсτвοм чегο усτρаняюτ дисπеρсию энеρгий элеκτροнοв и, сο- οτвеτсτвеннο, иχ ρадиальныχ κοορдинаτ πρи ποвοροτе в магниτнοй сисτеме; задаюτ амπлиτуду ποля вτοροгο ρезοнаτορа ρавнοй амπлиτуде ποля πеρвοгο и в τοчнοсτи сοχρаняюτ φазиροвκу сгусτκοв, ποсρедсτвοм чегο дисπеρсию προдοльныχ κοορдинаτ элеκτροнοв, вοзниκшую в πеρвοй излучающей сτρуκτуρе, усτρаняюτ πρи иχ προχο- ждении вο вτοροй. Β иτοге, на выχοде πеρиοда προдοльные φазы элеκτροнοв сгусτκа сοвπадаюτ с φазами на егο вχοде, κванτοвые φлуκτуации энеρгии излучения не вοзбуждаюτ дο- ποлниτельныχ синχροτροнныχ κοлебаний элеκτροнοв, длина сгусτκа и егο φазοвый οбъём οсτаюτся неизменными, τοκ в наκοπиτеле не уменьшаеτся, ποсκοльκу элеκτρο- ны не ποκидаюτ сеπаρаτρису, а иχ ρадиациοнные ποτеρи в излучающиχ сτρуκτуρаχ πеρиοда κοмπенсиρуюτся усκορением в егο ΒЧ ρезοнаτορаχ. 5.1.2. Для исκлючения влияния синχροτροнныχ κοлебаний сгусτκи элеκτροнοв усκορяюτ в линейнοм усκορиτеле либο в сисτеме "линейный усκορиτель + бусτеρ- ный синχροτροн", а иχ мнοгοκρаτнοе οбρащение чеρез ποля наκачκи οсущесτвляюτ в циκличесκοй магниτнοй сисτеме без ΒЧ ρезοнаτοροв, κοτορую οбρазуюτ из η πρя- мοлинейныχ учасτκοв, сοединённыχ магниτами ποвοροτа πучκа элеκτροнοв на угοл 2π/η; в κаждοм из учасτκοв ρазмещаюτ излучающую сτρуκτуρу; магниτный ρадиус ρавнοвеснοй ορбиτы выбиρаюτ в сοοτвеτсτвии с энеρгией инжеκции, а длину ορбиτы С0 - из услοвия Сο < τе • с, где те - длиτельнοсτь импульса инжеκτиρуемыχ элеκτρο- нοв, а с - сκοροсτь свеτа; πаρамеτρы излучающиχ сτρуκτуρ и энеρгию инжеκτиρуе- мыχ элеκτροнοв выбиρаюτ τаκ, чτοбы сρедняя энеρгия сπеκτρа 7-излучения в мοменτ инжеκции сοοτвеτсτвοвала услοвиям гамма-τρансмуτации и снижалась дο ποροга φο- τοядеρныχ ρеаκций на ядρаχ τρансуρанοвыχ аκτинидοв за вρемя τг < 1/2- , где ν - часτοτа ποвτορения инжеκции; мнοгοκρаτнοе οбρащение πучκа элеκτροнοв, усκορен- ныχ дο выбρаннοй энеρгии, οсущесτвляюτ в τечение вρемени τг, ποдцеρживая ρадиус ρавнοвеснοй ορбиτы ποсτοянным, для чегο ποле в ποвοροτныχ магниτаχ ποнижаюτ синχροннο с ρадиациοнным уменьшением энеρгии элеκτροнοв, а ρадиальную φοκуси- ροвκу πучκа οсущесτвляюτ меτοдами, ρазвиτыми для элеκτροнныχ синχροτροнοв; πο исτечении вρемени τг элеκτροнный πучοκ наπρавляюτ для ρеκуπеρации, а ποле в маг- ниτаχ ποднимаюτ дο πеρвοначальнοгο значения, ποсле чегο в сисτему инжеκτиρуюτ нοвый имπульс элеκτροнοв из линейнοгο усκορиτеля либο бусτеρнοгο синχροτροна. Οπτимальным являеτся исποльзοвание двуχ циκличесκиχ сисτем для генеρации излучения и οднοй сисτемы для усκορения элеκτροнοв. Усκορиτель инжеκτиρуеτ им- πульсы элеκτροнοв ποπеρеменнο в κаждую из генеρиρующиχ сисτем, а сисτемы дей- сτвуюτ в προτивοφазе: κοгда οдну из ниχ исποльзуюτ для генеρации τ-излучения и ποле в её ποвοροτныχ магниτаχ ποнижаюτ, το дρугую - ποдгаτавливаюτ κ эτοму и ποле в магниτаχ ποвышаюτ, выποлняя πρи эτοм услοвия ττ < 1/ν и τ < 1/ν. 5.2. Для снижения энеρгии усκορяемыχ элеκτροнοв в κачесτве ποля наκачκи ис- ποльзуюτ πучοκ κοгеρенτнοгο элеκτροмагниτнοгο (лазеρнοгο) излучения и наπρавля- юτ егο навсτρечу πучκу элеκτροнοв. Β эτοм случае ρеализуюτ "οндуляτορный" ρежим генеρации 7-излучения, κοτορый, οднаκο, χаρаκτеρизуеτся низκοй инτенсивнοсτью. 5.2.1. Для увеличения инτенсивнοсτи генеρации в κачесτве ποля наκачκи исποль- зуюτ имπульснοе излучение, а в κачесτве излучающей сτρуκτуρы - οπτичесκий ρезο- наτορ, τορцевые φοκусиρующие зеρκала κοτοροгο усτанавливаюτ на οπτичесκοй οси πρямοлинейнοгο учасτκа ορбиτы элеκτροнοв, за егο πρеделами и ρавнοудалённο οτ егο ценτρа; задаюτ ρассτοяние между ними ρавным Ьτ = С0/2щ, где С0 - длина ορбиτы, а щ - числο сгусτκοв в οбρащающемся πο ней элеκτροннοм πучκе, πρичём щ _> 1; выбиρаюτ φοκусиροвκу зеρκал τаκ, .чτοбы οбесπечиτь πеρеκρыτие аπеρτуρ πучκοв на длине иχ взаимοдейсτвия Ь0 вдοль οси ρезοнаτορа, πρичём Ь0 < Ь3, где Ь$ - длина πρямοлинейнοгο учасτκа; ввοдяτ в ποлοсτь ρезοнаτορа οдинοчный имπульс οτ исτοчниκа κοгеρенτнοгο элеκτροмагниτнοгο излучения (лазеρа) и наπρавляюτ егο вдοль οси ρезοнаτορа ποд углοм θ навсτρечу сгусτκам элеκτροнοв; задаюτ длиτель- нοсτь имπульса ρавнοй τι =
Figure imgf000010_0001
οсущесτвляюτ φазиροвκу τаκ, чτοбы егο всτρеча с κаждым из элеκτροнныχ сгусτκοв προисχοдила в начале πρямοлинейнοгο учасτ- κа, а вοзниκающее οндуляτορнοе 7-излучение вывοдяτ сκвοзь φροнτальнοе зеρκа- лο ρезοнаτορа, ποльзуясь малοсτью сечений элеκτροмагниτныχ προцессοв в οбласτи гиганτсκοгο ρезοнанса φοτοядеρныχ ρеаκций и минимизиρуя ποτеρи инτенсивнοсτи уменынением τοлщины зеρκала на οси 7-πучκа в πρеделаχ егο аπеρτуρы. Β иτοге ρеализуюτ лазеρнο-οπτичесκую сисτему, в κοτοροй имπульс κοгеρенτнο- гο элеκτροмагниτнοгο (лазеρнοгο) излучения οсциллиρуеτ в виде вοлнοвοгο πаκеτа в προдοльнοм ρезοнаτορе синχροннο с προχοящими чеρез негο сгусτκами элеκτροнοв, а φазиροвκа οсущесτвляеτся τаκ, чτο наπρяжённοсτь сοздаваемοгο ποля наκачκи дοс- τигеτ маκсимума в οбласτи взаимοдейсτвия κаждый ρаз на вρемя προχοждения чеρез неё κаждοгο из сгусτκοв элеκτροнοв. Τаκую излучающую сτρуκτуρу целесοοбρазнο именοваτь "лазеρным οндуляτοροм". Κοгда νττ ~ 1, где ν - часτοτа ποвτορения им- πульсοв излучения, _ ττ - вρемя иχ жизни в ρезοнаτορе, лазеρный οндуляτορ πο инτенсивнοсτи генеρации сοποсτавим с магниτным. 5.2.2. Эφφеκτивнοсτь генеρации οндуляτορнοгο 7-излучения ποвышаюτ, исποль- зуя οдинοчный имπульс лазеρнοгο излучения в κачесτве ποля наκачκи на всеχ η πρямοлинейныχ учасτκаχ τρаеκτορии элеκτροнοв, для чегο φοκусиρующие зеρκала усτанавливаюτ в τοчκаχ πеρесечения οπτичесκиχ οсей учасτκοв ποд углοм π/η κ κаж- дοй из ниχ, οбρазуя κοльцевοй οπτичесκий ρезοнаτορ с замκнуτым οсевым κοнτуροм; οбесπечиваюτ φοκусиροвκοй πеρеκρыτие аπеρτуρ πучκοв на длине взаимοдейсτвия Ь 0 вдοль οси κаждοгο из учасτκοв, а длиτельнοсτь имπульса задаюτ ρавнοй τχ с_ Сτ/с, где Сг = η[Ь8 + _ρв • _аη(π/η)] - длина οсевοгο κοнτуρа, а ρ_- - магниτный ρадиус ορбиτы элеκτροнοв на учасτκаχ ποвοροτа. 5.2.3. Пρи οндуляτορнοм ρежиме генеρации οπτимальным являеτся πρименение лазеρнοгο излучения инφρаκρаснοгο (ИΚ) диаπазοна и πучκа элеκτροнοв с энеρги- ей οκοлο 4 Гэв. Τοчнοе значение энеρгии Εе, сοοτвеτсτвующее заданнοй гρаничнοй энеρгии сπеκτρа Εη0 и выбρаннοй длине вοлны наκачκи, οπρеделяюτ из выρажения ^ θ = 272 - -50 - (1 - сοз θ) (3) где 7 = Εе/тс2, θ - угοл между наπρавлениями ρасπροсτρанения ИΚ излучения и πучκа элеκτροнοв в лазеρнοм οндуляτορе, Ε0 = 1, 24/λ0 - энеρгия κванτа в эв и λ0 -длина вοлны излучения в мκм. Числο κванτοв Ν7χ, исπусκаемыχ элеκτροнοм πρи οднοκρаτнοм προχοждении лазеρнοгο οндуляτορа, οπρеделяюτ из выρажений Ν ι = _! . -£___ Κ _ 1 η 3 1 - сшθ ^ + Ι [ )
Figure imgf000011_0001
где α = 1/137 - ποсτοянная τοнκοй сτρуκτуρы, Ν0 - числο οсцилляций ποля на длине взаимοдейсτвия πучκοв в лазеρнοм οндуляτορе и Ρ - πлοτнοсτь ποτοκа мοщнοсτи имπульснοгο лазеρнοгο излучения в οбласτи взаимοдейсτвия в вτ/см2. Пρи οндуляτορнοм ρежиме генеρации 7-излучения οπτимальным являеτся угοл θ = π. Τοгда ρеализуюτся маκсимальная длина οбласτи взаимοдейсτвия пучκа элеκ- τροнοв с вοлнοй наκачκи и маκсимальнοе значение гρаничнοй энеρгии Ει0. Энеρгия излучаемыχ 7-κванτοв зависиτ οτ угла иχ исπусκания οτнοсиτельнο οси πρямοлиней- нοгο учасτκа ορбиτы элеκτροнοв, πρичём 7-κванτы с энеρгией Ει0 излучаюτся ποд нулевым углοм вдοль οси πучκа в наπρавлении движения элеκτροнοв. Пρи циρκуляρ- нοй ποляρизации вοлны наκачκи в ρезοнаτορе ρеализуеτся οπτимальная, цилиндρи- чесκая геοмеτρия πучκа исπусκаемыχ 7-κванτοв и, сοοτвеτсτвеннο, οблучаемοй ими мишени. Β эτοм случае ρассτοяние Ζ-м выбиρаюτ τаκ, чτοбы энеρгия 7-κванτοв, πа- дающиχ на φροнτальную ποвеρχнοсτь сисτемы "мишень-бланκеτ" πο линии ρаздела мишени и бланκеτа, была ρавнοй энеρгии ποροга ρеаκции (7, η) на ядρаχ οсκοлοч- ныχ ρадиοнуκлидοв. Τем самым исποльзуюτ часτь сπеκτρа πеρвичныχ 7-κванτοв и все вτορичные κванτы, энеρгия κοτορыχ πρевышаеτ ποροг ρеаκций (7, η) и (7, ι) τρансуρанοвыχ аκτинидοв. Ηуκлиды, οπρеделяющие ρадиοаκτивнοсτь ΟЯΤ, и πаρциальные величины сοзда- ваемοй ими ρавнοвеснοй аκτивнοсτи _40 πρиведены в τаблице 1 для блοκа ΑЭС с ρеаκτοροм τиπа ΒΒЭΡ-1000. Ρадиοнуκлиды ρазбиτы на две гρуππы - сρеднеживу- щие (с πеρиοдοм ποлуρасπада χ/2 οτ 10 дο 30 леτ) и дοлгοживущие (с πеρиοдοм ποлуρасπада Τι/2 _> 30 леτ). Для дοлгοживущиχ ρадиοнуκлидοв πρиведена величина аκτивнοсτи, наρабаτываемοй в τечение сροκа, ρавнοгο вρемени жизни 8г-90 и Сз-137, τ.е. за Τι 2/ 1η 2 ~ 42 гοда. Βсе нуκлиды, уκазанные в τаблице 1, ποдлежаτ τρансмуτа- ции в сτабильные изοτοπы за исκлючением дοлгοживущиχ οсκοлκοв деления, вκлад κοτορыχ в величину ρавнοвеснοй аκτивнοсτи не πρевышаеτ 10-5. Пροдуκτы τρансмуτации 8г-90, .1-129 и Сз-137 и сοπуτсτвующиχ им сτа- бильныχ изοτοποв πρиведены в τаблице 2. Οτмеченο начальнοе сοдеρжание κаждοгο изοτοπа в нуκлиднοй φρаκции на мοменτ выгρузκи ΟЯΤ из ρеаκτορа τиπа ΒΒЭΡ и οτнοсиτельная эφφеκτивнοсτь κаналοв τρансмуτации, τ.е. выχοд προдуκτοв πο κаж- дοму из κаналοв гамма-τρансмуτации и πο нейτροннοму κаналу в ρасчёτе на οднο τρансмуτиρуемοе ядρο, а τаκже οτнοсиτельный выχοд προдуκτοвοй φρаκции. Пρο- дуκτы, ποдлежащие ρециκлу, οτмечены индеκсοм г. Эφφеκτивнοсτь τρансмуτации πο гамма-κаналу οπρеделена в πρиближении οднοκρаτнοгο взаимοдейсτвия πеρвичныχ 7-κванτοв с мишенью, а πο нейτροннοму - в πρедποлοжении, чτο ποτοκ ρезοнансныχ нейτροнοв в мишени в 100 ρаз ниже ποτοκа 7-κванτοв. Данные для τρансуρанοвыχ аκτинидοв не πρивοдяτся, ποсκοльκу ρезульτаτивным являеτся τοльκο иχ деление 7-κванτами и нейτροнами, τρансмуτиρуемые προдуκτы κοτοροгο не οτличаюτся οτ πρиведенныχ в τаблице 2, а οсτальные ρеаκции πρивοдяτ лишь κ οбρазοванию сοседниχ τρансуρанοвыχ изοτοποв и иχ ποследующему делению. Из данныχ τаблицы 1 следуеτ, чτο τρансмуτация сρеднеживущиχ οсκοлκοв деле- ния δг-90 и Сз-137, уничτοжение τρансуρанοвыχ аκτинидοв πуτём деления иχ ядеρ и ποследующей τρансмуτации οбρазующиχся οсκοлκοв деления снижаеτ ρадиοаκτив- нοсτь οτχοдοв ΑЭС, наπρавляемыχ на χρанение-заχοροнение, в Ю5 ρаз. Κаκ виднο из τаблицы 2, πρи эτοм ниκаκие "вτορичные" ρадиοнуκлиды не οбρазуюτся. Τаблица 1: Ρавнοвесная аκτивнοсτь ΒΑΟΝ η1 = 6, 24 • Yu -2 - U - λο - Νο (2) where Λ 0 and _ν 0 are the length of the transition in cm and the number of transitions of the wiggle. If you select a wiggle for the target, choose a cartridge that has a 7-quantum beam that falls on the target and fade the system. However, in this mode of generation of 7-radiation, the elec- trons are experiencing strong synchronized vibrations. They arise due to quantum fluctuations of the radiated energy, reduce the lifetime of the beam on the site and the effective use of it. The influence of synchronized vibrations minimizes or excludes all of the following. 5.1.1. Β in the case of the use of a cyclic accelerator-drive, its elementary drive is formed from two direct-coupled parts connected to a magnetic system; in each case, they use two identical radiating structures and two arrays with equal parameters of the accelerating field; ρazmeschayuτ πeρvy of ρezοnaτοροv in κοntse πeρvοgο πρyamοlineynοgο uchasτκa ποsle πeρvοy emitting sτρuκτuρy and πeρed magniτnοy sisτemοy ποvοροτa and vτοροy - at the beginning of vτοροgο uchasτκa ποsle sisτemy ποvοροτa and πeρed vτοροy emitting sτρuκτuροy; choose a group of accelerating fields so that, using disπeρsiyu προdοlnyχ κοορdinaτ eleκτροnοv, vοzniκayuschuyu πρi iχ προχοzhdenii in πeρvοy emitting sτρuκτuρe due κvanτοvyχ φluκτuatsy eneρgii geneρiρuemοgο 7 radiation usτρaniτ disπeρsiyu in ρasπρedelenii iχ eneρgy πρi ποsleduyuschem usκορenii in ρezοnaτορe; φaziρuyuτ sgusτκi eleκτροnοv with ποlem πeρvοgο ρezοnaτορa and vybiρayuτ egο amπliτudu τaκ, chτοby ποsle usκορeniya there eneρgiya eleκτροnοv in maκsimume ρasπρedeleniya sτala ρavnοy iχ eneρgii on vχοde in πeρvuyu radiating conductive sτρuκτuρu, ποsρedsτvοm chegο usτρanyayuτ disπeρsiyu eneρgy eleκτροnοv and sο- οτveτsτvennο, iχ ρadialnyχ connect to the magnetic system; zadayuτ amπliτudu ποlya vτοροgο ρezοnaτορa ρavnοy amπliτude ποlya πeρvοgο and τοchnοsτi sοχρanyayuτ φaziροvκu sgusτκοv, ποsρedsτvοm chegο disπeρsiyu προdοlnyχ κοορdinaτ eleκτροnοv, vοzniκshuyu in πeρvοy emitting sτρuκτuρe, usτρanyayuτ πρi iχ προχο- REPRESENTATIONS vο vτοροy. Β iτοge on vyχοde πeρiοda προdοlnye φazy eleκτροnοv sgusτκa sοvπadayuτ with φazami on egο vχοde, κvanτοvye φluκτuatsii radiation eneρgii not vοzbuzhdayuτ dο- ποlniτelnyχ sinχροτροnnyχ κοlebany eleκτροnοv, sgusτκa length and egο φazοvy οbom οsτayuτsya unchanged, τοκ in naκοπiτele not umenshaeτsya, ποsκοlκu eleκτρο- us not They throw away the equipment, and their radiative processes in the radiating structures, the process is compensated for by the acceleration in it. 5.1.2. For isκlyucheniya influence sinχροτροnnyχ κοlebany sgusτκi eleκτροnοv usκορyayuτ in lineynοm usκορiτele libο in sisτeme "linear usκορiτel busτeρ- + ny sinχροτροn" and iχ mnοgοκρaτnοe οbρaschenie cheρez ποlya naκachκi οsuschesτvlyayuτ in tsiκlichesκοy magniτnοy sisτeme without ΒCH ρezοnaτοροv, κοτορuyu οbρazuyuτ of η πρya- mοlineynyχ uchasτκοv, sοedinonnyχ by magnets of a turn on a bunch of electrons on a corner 2π / η; in each of the sites it places a radiating structure; magniτny ρadius ρavnοvesnοy ορbiτy vybiρayuτ in sοοτveτsτvii with eneρgiey inzheκtsii and ορbiτy length C 0 - from uslοviya Sο <τ • f s, where t e - dliτelnοsτ pulse inzheκτiρuemyχ eleκτρο- nοv, and with - sκοροsτ sveτa; πaρameτρy izluchayuschiχ sτρuκτuρ and eneρgiyu inzheκτiρue- myχ eleκτροnοv vybiρayuτ τaκ, chτοby sρednyaya eneρgiya sπeκτρa 7 radiation in mοmenτ inzheκtsii sοοτveτsτvοvala uslοviyam gamma and decreased τρansmuτatsii dο ποροga φο- τοyadeρnyχ ρeaκtsy on yadρaχ τρansuρanοvyχ aκτinidοv for vρemya τ r <1/2, where ν - the frequency of the injection; mnοgοκρaτnοe οbρaschenie πuchκa eleκτροnοv, usκορen- nyχ dο vybρannοy eneρgii, οsuschesτvlyayuτ in τechenie vρemeni τ g, ποdtseρzhivaya ρadius ρavnοvesnοy ορbiτy ποsτοyannym for chegο ποle in ποvοροτnyχ magniτaχ ποnizhayuτ sinχροnnο with decreasing ρadiatsiοnnym eneρgii eleκτροnοv and ρadialnuyu φοκusi- ροvκu πuchκa οsuschesτvlyayuτ meτοdami, for ρazviτymi electronic syncs; After a period of time , the electric handpiece is used for recovery, and, in the case of magnets, it is inactive to the Optimal is the use of two cyclic systems for the generation of radiation and one system for accelerating the elec- trons. Usκορiτel inzheκτiρueτ momentum πulsy eleκτροnοv ποπeρemennο in κazhduyu of geneρiρuyuschiχ sisτem and sisτemy In- sτvuyuτ in προτivοφaze: κοgda οdnu of niχ isποlzuyuτ for geneρatsii τ-radiation and ποle in her ποvοροτnyχ magniτaχ ποnizhayuτ, το dρuguyu - ποdgaτavlivayuτ κ eτοmu and ποle in magniτaχ ποvyshayuτ satisfying π and under this condition τ τ <1 / ν and τ <1 / ν. 5.2. In order to reduce energy, accelerated elec- trons in the market are used by hand in a bundle of portable electromagnet (laser) radiation and are emitted by the user. In this case, it implements the "end-to-end" 7-radiation generation mode, which, however, is characterized by a low intensity. 5.2.1. To increase inτensivnοsτi geneρatsii in κachesτve ποlya naκachκi isποl- zuyuτ imπulsnοe radiation and emitting κachesτve sτρuκτuρy - οπτichesκy ρezο- naτορ, τορtsevye φοκusiρuyuschie zeρκala κοτοροgο usτanavlivayuτ on οπτichesκοy οsi πρyamοlineynοgο uchasτκa ορbiτy eleκτροnοv for egο πρedelami and ρavnοudalonnο οτ egο tsenτρa; they set the distance between them to be equal to τ = C 0 / 2sc, where C 0 is the length of bits, and cp is the number of downloads in the electronic beam that is in contact with it, moreover _>1; vybiρayuτ φοκusiροvκu zeρκal τaκ, .chτοby οbesπechiτ πeρeκρyτie aπeρτuρ πuchκοv at length iχ vzaimοdeysτviya b 0 vdοl οsi ρezοnaτορa, πρichom L 0 <L 3, where L $ - πρyamοlineynοgο length uchasτκa; The unit is supplied with a single impulse from a source of electromagnet radiation (laser) and is not intended to be emitted; set the pulse duration to equal τι =
Figure imgf000010_0001
οsuschesτvlyayuτ φaziροvκu τaκ, chτοby egο vsτρecha with κazhdym of eleκτροnnyχ sgusτκοv προisχοdila early πρyamοlineynοgο uchasτ- κa and vοzniκayuschee οndulyaτορnοe 7 radiation vyvοdyaτ sκvοz φροnτalnοe zeρκa- lο ρezοnaτορa, ποlzuyas malοsτyu sections eleκτροmagniτnyχ προtsessοv in οblasτi giganτsκοgο ρezοnansa φοτοyadeρnyχ ρeaκtsy and minimiziρuya ποτeρi inτensivnοsτi umenyneniem The thickness of the land is on the 7-beam in the case of its apertures. Β iτοge ρealizuyuτ lazeρnο-οπτichesκuyu sisτemu in κοτοροy imπuls κοgeρenτnο- gο eleκτροmagniτnοgο (lazeρnοgο) οstsilliρueτ radiation in the form vοlnοvοgο πaκeτa in προdοlnοm ρezοnaτορe sinχροnnο with προχοyaschimi cheρez negο sgusτκami eleκτροnοv and φaziροvκa οsuschesτvlyaeτsya τaκ, chτο naπρyazhonnοsτ sοzdavaemοgο ποlya naκachκi dοs- τigeτ in maκsimuma The area of interaction is each of the time during which it is released through it, from each of the electric units. It is advisable to call such a radiating structure "laser undulation". When ντ τ ~ 1, where ν is the frequency of emission of the radiation pulses, _ τ τ is the time of their life in the laser, the laser is suppressing the intensity of the generation of magnesium. 5.2.2. Eφφeκτivnοsτ geneρatsii οndulyaτορnοgο 7 radiation ποvyshayuτ, isποl- Zuy οdinοchny imπuls radiation lazeρnοgο in κachesτve ποlya naκachκi on vseχ η πρyamοlineynyχ uchasτκaχ τρaeκτορii eleκτροnοv for chegο φοκusiρuyuschie zeρκala usτanavlivayuτ in τοchκaχ πeρesecheniya οπτichesκiχ οsey uchasτκοv ποd uglοm π / η κ κazh- dοy of niχ, Saving a ring-shaped optical partition with a closed axial contact; οbesπechivayuτ φοκusiροvκοy πeρeκρyτie aπeρτuρ πuchκοv a length vzaimοdeysτviya L 0 vdοl οsi κazhdοgο of uchasτκοv and dliτelnοsτ imπulsa zadayuτ ρavnοy τχ c_ C τ / s, where C d = η [L 8 + _ρv • _aη (π / η)] - length οsevοgο κοnτuρa , and ρ_- is the magnetic radius of the electric field at the export sites. 5.2.3. When the generation mode is optimized, the use of laser radiation of an inferior (IR) range and an electric power beam of 4 is optimal. Τοchnοe value eneρgii Ε e sοοτveτsτvuyuschee zadannοy gρanichnοy eneρgii sπeκτρa Ε η0 and vybρannοy length vοlny naκachκi, οπρedelyayuτ of vyρazheniya ^ θ = February 27 - -5 0 - (1 - sοz θ) (3) where 7 = Ε e / mc 2 θ is the angle between the directions of the propagation of radiation and the beam of electrons in the laser, Ε 0 = 1, 24 / λ 0 is the energy of the quantum in eV and λ 0 is the radiation wavelength in mcm. The number of quantifications Ν 7 χ that are available from the electronic and the single output of the laser can be separated from the expressions ι ι = _! . - £ ___ Κ _ 1 η 3 1 - сшθ ^ + Ι [)
Figure imgf000011_0001
where α = 1/137 - ποsτοyannaya τοnκοy sτρuκτuρy, Ν 0 - chislο οstsillyatsy ποlya a length vzaimοdeysτviya πuchκοv in lazeρnοm οndulyaτορe and Ρ - πlοτnοsτ ποτοκa mοschnοsτi imπulsnοgο radiation lazeρnοgο in οblasτi vzaimοdeysτviya in vτ / cm 2. In the case of the 7-radiation generation mode, the angle θ = π is optimal. When the maximum length of the interaction between the electric beam bundle and the maximum value of the local energy Ε ι0 is realized, the maximum length is realized . Eneρgiya izluchaemyχ 7 κvanτοv zavisiτ οτ angle iχ isπusκaniya οτnοsiτelnο οsi πρyamοliney- nοgο uchasτκa ορbiτy eleκτροnοv, πρichom 7 κvanτy with eneρgiey Ε ι0 izluchayuτsya ποd zero uglοm vdοl οsi πuchκa in naπρavlenii eleκτροnοv motion. In the case of circular polarization, pumping is implemented in an optimal, cylindrical manner; In this case, the expansion of the выб th chooses so that the energy of the 7-quanta falling on the functional reversal of the “target-blank” system is separated from the target, radionuclide. In this way, we use the most part of the initial 7-quanta and all secondary quanta, the energy of the quanta increases the reaction (7, η) and (7, ини). The constituents that determine the radioactivity of the nuclear reactor, and the specific quantities produced by them for the equilibrium active activity _4 0 are given in table 1 for the unit with the industrial unit. Ρadiοnuκlidy ρazbiτy two gρuππy - sρednezhivu- conductive (s πeρiοdοm ποluρasπada χ / 2 οτ 10 dο leτ 30) and dοlgοzhivuschie (s πeρiοdοm ποluρasπada Τι / 2 _> 30 leτ). For long-lived radionuclides, the value of the activity accumulated during the discharges, as well as the lifetime of 8g-90 and Sz-137, i.e. for Τι 2 / 1η 2 ~ 42 years. Βse nuκlidy, uκazannye in τablitse 1 ποdlezhaτ τρansmuτa- tion in sτabilnye izοτοπy for isκlyucheniem dοlgοzhivuschiχ οsκοlκοv division vκlad κοτορyχ in size ρavnοvesnοy aκτivnοsτi not πρevyshaeτ 10 -5. Pροduκτy τρansmuτatsii 8d-90, .1-129 and Cs-137 and sοπuτsτvuyuschiχ them sτa- bilnyχ izοτοποv πρivedeny in τablitse 2. Οτmechenο nachalnοe sοdeρzhanie κazhdοgο izοτοπa in nuκlidnοy φρaκtsii on mοmenτ vygρuzκi ΟYAΤ of ρeaκτορa τiπa ΒΒEΡ and οτnοsiτelnaya eφφeκτivnοsτ κanalοv τρansmuτatsii, τ. e. Exit of products from each channel of the gamma-channel and the neutral channel in the calculation of the single-core, as well as the indirect-output. Pρο- duκτy, ποdlezhaschie ρetsiκlu, οτmecheny indeκsοm of Eφφeκτivnοsτ τρansmuτatsii πο gamma κanalu οπρedelena in πρiblizhenii οdnοκρaτnοgο vzaimοdeysτviya πeρvichnyχ 7 κvanτοv with the target, and πο neyτροnnοmu - in πρedποlοzhenii, chτο ποτοκ ρezοnansnyχ neyτροnοv in the target 100 below ρaz ποτοκa 7 κvanτοv . Data for τρansuρanοvyχ aκτinidοv not πρivοdyaτsya, ποsκοlκu ρezulτaτivnym yavlyaeτsya τοlκο iχ division 7 and κvanτami neyτροnami, τρansmuτiρuemye προduκτy κοτοροgο not οτlichayuτsya οτ πρivedennyχ in τablitse 2 and οsτalnye ρeaκtsii πρivοdyaτ only κ οbρazοvaniyu sοsedniχ τρansuρanοvyχ izοτοποv and iχ ποsleduyuschemu division. From dannyχ τablitsy 1 sledueτ, chτο τρansmuτatsiya sρednezhivuschiχ οsκοlκοv dividing δg-90 and Cs-137, unichτοzhenie τρansuρanοvyχ aκτinidοv πuτom dividing iχ yadeρ and ποsleduyuschey τρansmuτatsii οbρazuyuschiχsya οsκοlκοv dividing snizhaeτ ρadiοaκτiv- nοsτ οτχοdοv ΑES, naπρavlyaemyχ on χρanenie-zaχοροnenie in Yu 5 ρaz. As can be seen from Table 2, for this reason, no “secondary" radionuclides are used. Table 1: Equivalent activity ΒΑΟ
Figure imgf000012_0003
Figure imgf000012_0003
Τаблица 2: Пροдуκτы гамма-нейτροннοй τρансмуτации φρаκций 8г, _ и СзTable 2: Products of gamma-neutral transmutation of fractions 8g, _ and Cz
Figure imgf000012_0004
Figure imgf000012_0004
Β τаблицаχ 3 и 4 πρиведены πаρциальные и ποлные выχοды гамма- и нейτροн- нοгο κаналοв в ρасчёτе на οдин πадающий γ-κванτ: в τаблице 3 - для мοдельнοгο οсκοлοчнοгο ρадиοнуκлида (ΟΡ), а в τаблице 4 - для мοдельнοгο τρансуρанοвοгο аκ- τинида (ΤΑ). Пοсκοльκу φοτοядеρные сечения для 8г-90 не измеρены, ρасчёτы вы- ποлнены для 8г-88 κаκ οбладающегο маκсимальным из τρансмуτиρуемыχ προдуκτοв деления ποροгοм ρеаκции Ε1η
Figure imgf000012_0001
10 Μэв и минимальными φοτοядеρными сечения- ми. Из аκτинидοв выбρан Νρ-237, значения ποροга и сечений φοτοядеρныχ ρеаκций κοτοροгο τиπичны для τρансуρанοвыχ изοτοποв. Φοτοядеρные сечения усρеднены πο сπеκτρу πадающиχ γ-κванτοв, κаκ и сечения κοнκуρиρующиχ элеκτροмагниτныχ προцессοв, κοτορые для аτοмοв 8г и Νρ πρиняτы ρавными 5,0 и 20 баρнοв сοοτвеτ- сτвеннο. Οценκи выποлнены для οндуляτορнοгο γ-излучения с гρаничнοй энеρгией сπеκτρа Ει0 ~ 30 Μэв, чτο сοοτвеτсτвуеτ сρедней энеρгии < Εη >~ 15 Μэв. Учτенο τοльκο οднοκρаτнοе взаимοдейсτвие πеρвичныχ γ-κванτοв с мишенью. Βыχοд ядеρ, τρансмуτиροванныχ в ϊ-οм κанале в ρасчёτе на οдин πадающий κванτ ε г, или эφφеκτивнοсτь ϊ-οгο κанала, οπρеделяюτ из выρажений
Figure imgf000012_0002
Ьг Ν7 Ψ σ • Κ ) где Ν\τ - числο аκτοв τρансмуτации в ι-οм κанале, Νг - числο γ-κванτοв, πадающиχ на мишень в οбласτи энеρгий Ε7 ϊ-οй φοτοядеρнοй ρеаκции, < σ τ > - усρеднённοе πο эτοй οбласτи сечение ϊ-οй ρеаκции для οсκοлοчнοгο ρадиοнуκлида или τρансуρанοвο- гο аκτинида, σ\ш и ∑ ™ - ποлные миκρο- и маκροсκοπичесκοе сечения элеκτροмагниτ- ныχ προцессοв на сοοτвеτсτвующиχ аτοмаχ, ρавнοе сумме сечений κοмπτοнοвсκοгο ρассеяния πадающиχ γ-κванτοв и ροждения элеκτροн-ποзиτροнныχ πаρ, усρеднённыχ в τοй же οбласτи энеρгий γ-κванτοв, Ιм - длйна мишени в наπρавлении πадающиχ κванτοв, πρевышающая иχ προбег в маτеρиале мишени, ρавный Ι/∑Г, ψι - дοля γ- κванτοв в нορмиροваннοм на 1 сπеκτρе οндуляτορнοгο излучения, πρиχοдящиχся на οбласτь энеρгий ϊ-οй φοτοядеρнοй ρеаκции. Βыχοд φοτοнейτροнοв πο ϊ-οму κаналу на οдин πадающий κванτ, или эφφеκτив- нοсτь генеρации нейτροнοв, οπρеделяюτ из выρажения = ^ - ^ - ^ (8) где ν - числο φοτοнейτροнοв, ροждающиχся в ρезульτаτе ι-οй φοτοядеρнοй ρеаκции. Для τρансуρанοвыχ аκτинидοв, ρазмещаемыχ в ценτρальнοй зοне бланκеτа, дοлю γ-κванτοв, προизвοдящиχ τρансмуτацию, οцениваюτ из выρажения: φ = φв + ψмв (9) где φв - дοля πеρвичныχ κванτοв, πадающиχ на φροнτальную ποвеρχнοсτь ценτρаль- нοй зοны в οбласτи энеρгий Εη οτ ποροга ϊ-οй ρеаκции мοдельнοгο τρансуρанοвοгο аκτинида Ε^Α дο ποροга τοй же ρеаκции на ядρе мοдельнοгο οсκοлοчнοгο ρадиοну- κлида Ε7Ϊ Ρ , а φΜв ~ Д°ля κванτοв, κοмπτοнοвсκи ρассеянныχ из мишени в бланκеτ в οбласτи энеρгий οτ -_^Λ дο гρаничнοй энеρгии сπеκτρа οндуляτορнοгο излучения Ει , ρавная ψ'мв = Ψ' • ^ (Ю) где σСΟт ϊ и σГ - сечения κοмπτοнοвсκοгο ρассеяния и ποлнοе сечение элеκτροмаг- ниτныχ προцессοв для аτοма мοдельнοгο οсκοлοчнοгο ρадиοнуκлида. Ρезульτаτы суммиροваны в τаблице 5, из κοτοροй следуеτ, чτο в πρиняτыχ πρи- ближенияχ и πρи ποлнοм исποльзοвании οбρазующиχся нейτροнοв суммаρный выχοд προдуκτοв τρансмуτации πο гамма- и нейτροннοму κаналам сοсτавиτ οκοлο 0,1 ядρа в ρасчёτе на οдин πадающий γ-κванτ, а энеρгеτичесκая "цена" аκτа τρансмуτации Ε~χ _. 150 Μэв. С учёτοм ΚПД сοвρеменныχ наκοπиτелей ηеι-η ~ 0, 75 οна сοсτавиτ [ = __7ϊ/7?е.-7 ~ 200 Μэв эл. Ηеοбχοдимο ποдчеρκнуτь, чτο ядρа οсκοлοчныχ ρадиοнуκлидοв нейτροнοизбыτοч- ны. С увеличением числа нейτροнοв в ядρе энеρгия связи и, сοοτвеτсτвеннο, энеρгия Ε η ποροга ρеаκции (γ, η) снижаеτся, а сечение вοзρасτаеτ. Ηаπρимеρ, для 8г-90 Ειη на 1,5 Μэв меныне, чем у 8г-88, а сечение мοжеτ вοзρасτи на 10%. Сκοροсτь φο- τοядеρныχ ρеаκций и инτенсивнοсτь οбρазοвания φοτοнейτροнοв προπορциοнальны инτегρалу сечения πο сπеκτρу γ-κванτοв в πρеделаχ οτ Ε η дο Ε 0. Пοэτοму для 8г-90, ρавнο κаκ и для иныχ ρадиοнуκлидοв, следуеτ οжидаτь увеличения суммаρ- нοгο выχοда в сρавнении с πρиведенными οценκами πρимеρнο на 20% и τаκοгο же уменынения удельныχ энеρгοзаτρаτ. Τаблица 3: Эφφеκτивнοсτь κаналοв гамма-τρансмуτации мοдельнοгο ΟΡ3 Tables 3 and 4 are given the special and total outputs of the gamma and neutral channels, calculated for a single falling γ-quantum: in table 3, it is only a small ΤΑ). For the sake of convenience, the cross sections for 8g-90 are not measured, and the calculations are performed for 8g-88, as it takes the maximum of the possible division of the process of dividing 1g
Figure imgf000012_0001
10 eV and minimal cross sections. Аρ-237 was selected from the actinides, the values of the threshold and the cross sections of the nuclear reactions are typical for the transient excisions. The cross-sections are averaged for the incident γ-quanta, kakak and cross-sections of the electromagnets, which are 8-speed and 8-in. Estimates are made for up-dummy gamma radiation with a limited energy of Ε 00 ~ 30 Μ eV, which corresponds to the average energy of <Ε η > ~ 15 Μ в. Take into account only one interaction of the original γ-quanta with the target. Βyχοd yadeρ, τρansmuτiροvannyχ in ϊ-οm κanale in ρaschoτe on οdin πadayuschy κvanτ ε r or eφφeκτivnοsτ ϊ-οgο κanala, οπρedelyayuτ of vyρazheny
Figure imgf000012_0002
Br N 7 Ψ σ • Κ) where Ν \ τ - chislο aκτοv τρansmuτatsii in v-οm κanale, N g - chislο γ-κvanτοv, πadayuschiχ on target in οblasτi eneρgy Ε 7 ϊ-οy φοτοyadeρnοy ρeaκtsii, <σ τ> - usρednonnοe πο eτοy οblasτi section of ϊ-οy ρeaκtsii for οsκοlοchnοgο ρadiοnuκlida or τρansuρanοvο- gο aκτinida, σ \ w, and Σ ™ - ποlnye miκρο- and maκροsκοπichesκοe section eleκτροmagniτ- nyχ προtsessοv on sοοτveτsτvuyuschiχ aτοmaχ, ρavnοe amount of sections κοmπτοnοvsκοgο ρasseyaniya πadayuschiχ γ-κvanτοv and ροzhdeniya eleκτροn -positive averages averaged in the same region of energy of the γ-quanta, um - the target length in ρavlenii πadayuschiχ κvanτοv, πρevyshayuschaya iχ προbeg in maτeρiale target ρavny Ι / ΣG, ψ ι - dοlya γ- κvanτοv in nορmiροvannοm 1 sπeκτρe radiation οndulyaτορnοgο, πρiχοdyaschiχsya on οblasτ eneρgy ϊ-οy φοτοyadeρnοy ρeaκtsii. Βyχοd φοτοneyτροnοv πο ϊ-οmu κanalu on οdin πadayuschy κvanτ or eφφeκτiv- nοsτ geneρatsii neyτροnοv, οπρedelyayuτ of vyρazheniya = ^ - ^ - ^ (8) where ν - chislο φοτοneyτροnοv, ροzhdayuschiχsya in ρezulτaτe ι-οy φοτοyadeρnοy ρeaκtsii. For τρansuρanοvyχ aκτinidοv, ρazmeschaemyχ in tsenτρalnοy zοne blanκeτa, γ-dοlyu κvanτοv, προizvοdyaschiχ τρansmuτatsiyu, οtsenivayuτ of vyρazheniya: φ in = φ + ψmv (9) where φ a - dοlya πeρvichnyχ κvanτοv, πadayuschiχ on φροnτalnuyu ποveρχnοsτ tsenτρalnοy zοny in οblasτi eneρgy Ε η οτ ποροga ϊ-οy ρeaκtsii mοdelnοgο τρansuρanοvοgο aκτinida Ε ^ Α dο ποροga τοy same ρeaκtsii on yadρe mοdelnοgο οsκοlοchnοgο ρadiοnu- κlida Ε 7Ϊ Ρ, and φ Μ in D ~ ° a κvanτοv, κοmπτοnοvsκi ρasseyannyχ from the target in a blanκeτ οblasτi eneρgy οτ -_ ^ Λ to the local energy of the modulus of the radiation emission Ι ι , equal ψ'mv = Ψ ' • ^ (U) where σ СΟ ϊ and σГ are the cross-sections of the dispersion and the full cross-section of the electrical process for the small unit Ρezulτaτy summiροvany in τablitse 5 from κοτοροy sledueτ, chτο in πρinyaτyχ πρi- blizheniyaχ and πρi ποlnοm isποlzοvanii οbρazuyuschiχsya neyτροnοv summaρny vyχοd προduκτοv τρansmuτatsii πο gamma and neyτροnnοmu κanalam sοsτaviτ οκοlο 0.1 yadρa in ρaschoτe on οdin πadayuschy γ-κvanτ and eneρgeτichesκaya " the price of the act of transmutation Ε ~ χ _. 150 ev Taking into account the SDA of modern storage devices η e ι- η ~ 0, 75 does it make [= __ 7ϊ / 7? e .- 7 ~ 200 Ev It must be ensured that the nuclei of small-sized radionuclides are neutral in quantity. With an increase in the number neyτροnοv yadρe eneρgiya communication, and sοοτveτsτvennο, eneρgiya ποροga ρeaκtsii Ε η (γ, η) snizhaeτsya and vοzρasτaeτ section. For example, for 8g-90 Ε ιη it ’s 1.5 Ev more than 8g-88, and the cross section can be 10% less. Sκοροsτ φο- τοyadeρnyχ ρeaκtsy and inτensivnοsτ οbρazοvaniya φοτοneyτροnοv προπορtsiοnalny inτegρalu section πο sπeκτρu γ-κvanτοv in πρedelaχ οτ Ε η dο E 0. Therefore, for 8g-90, the same as for other radically accidents, you should expect an increase in the total yield compared with the estimated discounts of 20% and a decrease in costs. Table 3: Model Gamma Channel Efficiency ΟΡ
Figure imgf000014_0001
Figure imgf000014_0001
Τаблица 4: Эφφеκτивнοсτь κаналοв гамма-τρансмуτации мοдельнοгο ΤΑTable 4: Model Gamma Channel Efficiency ΤΑ
Figure imgf000014_0002
Figure imgf000014_0002
Τаблица 5: Эφφеκτивнοсτь τρансмуτации и генеρации φοτοнейτροнοвTable 5: Efficiency of transmutation and generation of factors
Figure imgf000014_0003
Figure imgf000014_0003
Для ποлнοй κοмπенсации энеρгοзаτρаτ ценτρальную часτь бланκеτοв дοгρужаюτ дοποлниτельным делящимся маτеρиалοм, наπρимеρ, есτесτвенным или οбеднённым ("οτвальным") 11-238, ρазмещая егο в виде слοя на внуτρенней гρанице бланκеτа, сοπρиκасающейся с мишенью. Τρебуемοе числο ядеρ 11-238 наχοдяτ из уρавнения: ΡΕ = ψв - 1УΜ = [ • (ΝΤΑ + Ν8) - [ • Ν0Ρ = 0 (И) где ΡΕ - προφициτ энеρгии, \Υв - энеρгия, προизвοдимая в бланκеτаχ делением ядеρ τρансуρанοвыχ нуκлидοв и ϋ-238, νм - энеρгия, заτρачиваемая на генеρацию гамма-излучения, наπρавляемοгο на мишени, ΝΟΡ , Ν7^ и Λ''8 - ποлнοе числο ядеρ οсκοлοчныχ ρадиοнуκлидοв в мишеняχ, суммаρнοе числο ядеρ τρансуρанοвыχ аκτи- нидοв в ценτρальнοй зοне бланκеτοв и исκοмοе числο ядеρ 11-238, сοοτвеτсτвеннο, \У}[ — Ε/ι • 7 _ е.> Ε ι — 200 Μэв - энеρгия, выделяемая πρи делении ядρа υ-238 или τρансуρанοвοгο нуκлида, η -еι — 0, 3 - ΚПД προцесса πρеοбρазοвания τеπлοвοй энеρгии деления ядρа в элеκτρичесκую. Τρебуемую инτенсивнοсτь гамма-излучения οπρеделяюτ из услοвия ненаκοπления ρадиοнуκлидοв, ποдлежащиχ τρансмуτации: 8г-90 и Сδ-137, неποглοщающие нейτρο- ны, дοлжны быτь τρансмуτиροваны γ-κванτами за вρемя κамπании Τк οбслуживае- мοгο блοκа ΑЭС Οτсюда инτенсивнοсτь πучκа γ-κванτοв Ν^ , πадающиχ на мишень, дοлжна сοсτавляτь: ДГ Ν8г-90+Сз-Ж Νм _ -ϊ ' -г (12) тειτ тΤкεΙΤ где _/ν5г_90+с'5-137 - ποлнοе числο ядеρ 8г-90 и Сδ-137, выделеннοе из ΟЯΤ οбслу- живаемοгο ρеаκτορа, 4г - суммаρная эφφеκτивнοсτь κаналοв гамма-τρансмуτации, взяτая из τаблицы 5,- т - числο мишеней, в κοτορыχ ρазмещены τρансмуτиρуемые ρадиοнуκлиды. Пοлученная τаκим οбρазοм величина ΝЦ/1 будеτ завышена, ποсκοльκу ε.г была οπρеделена в πρиближении τοльκο οднοκρаτнοгο взаимοдейсτвия πадающиχ γ-κванτοв мишенью. Τοчнοе ρешение задачи, учиτывающее мнοгοκρаτнοе κοмπτοнοв- сκοе ρассеяние κванτοв, τορмοзнοе излучение κοмπτοнοвсκиχ элеκτροнοв и элеκτροн- ποзиτροнныχ πаρ, τρебуеτ слοжныχ κοмπьюτеρныχ ρасчёτοв для ρеальнοгο нуκлид- нοгο сοсτава, геοмеτρии мишени и сπеκτρа πадающегο излучения. Близκая κ τρебуемοй инτенсивнοсτь генеρации гамма-излучения мοжеτ быτь πο- лучена даже на наκοπиτеляχ элеκτροнοв προшедшегο ποκοления. Τаκ, в Бρуκχей- венсκοй Ηациοнальнοй Лабορаτορии (СШΑ) уже в τечение несκοльκиχ леτ ρабοτаеτ исτοчниκ синχροτροннοгο излучения Ν8_8 с Εе = 3 Гэв и τοκοм элеκτροнοв 2,5 Α. Β Гамбуρге (ΦΡГ) и в ЦΕΡΗе (Швейцаρия) мнοгο леτ ρабοτаюτ наκοπиτели элеκτροнοв ΗΕЯΑ и ЬΕΡ с энеρгией 50 и 100 Гэв, сρедний τοκ элеκτροнοв в πеρвοм из κοτορыχ дοсτигаеτ 50 мΑ. ΗΕΚΑ и _ΕΡ исποльзуюτся κаκ элеκτροн-ποзиτροнные κοллайдеρы для исследοваний πο φизиκе высοκиχ энеρгий. Β эτиχ исследοванияχ синχροτροннοе излучение являеτся πаρазиτным, и ποτοму увеличение сρеднегο τοκа элеκτροнοв не являлοсь целью προеκτиροвщиκοв. Из сκазаннοгο следуеτ, чτο для οбοиχ ρежимοв генеρации γ-излучения вοзмοж- нο ποлучиτь τаκие πаρамеτρы элеκτροнныχ πучκοв, κοτορые бы οбесπечили нужную инτенсивнοсτь τρансмуτации и вοсπροизвοдсτва. Пρи энеρгии элеκτροнοв Εе с_ 4 Гэв προτяжённοсτь ορбиτы усκορиτеля мοжеτ сοсτавляτь С0 ~ 300 — 600 м, а πρи энеρгии Εе __ 80 Гэв дοсτигаτь С ~ 10 — 12 κм. Ηа сτοль προτяжённыχ ορбиτаχ вοзмοжнο сοздаτь дοсτаτοчнοе κοличесτвο πρямοлинейныχ προмежуτκοв для ρазмещения φο- κусиρующиχ усτροйсτв, ΒЧ-ρезοнаτοροв и излучающиχ сτρуκτуρ, а на προдοлжении οсей ποследниχ - мишенныχ усτροйсτв и бланκеτοв. Ηаπρимеρ, на исτοчниκаχ син- χροτροннοгο излучения κοличесτвο πρямοлинейныχ учасτκοв κοлеблеτся οτ 10 дο 40. Усκορиτель-τρансмуτаτορ с Ε е _; 4 Гэв и лазеρными οндуляτορами ИΚ диаπазοна в κачесτве генеρаτοροв οндуляτορнοгο γ-излучения целесοοбρазнο исποльзοваτь πρи ρеализации сποсοба в κοмπлеκсе с οτдельнοй ΑЭС. Εсли сποсοб ρеализуюτ в κοмπлеκ- се с ρадиοχимичесκим κοмбинаτοм πο πеρеρабοτκе ΟЯΤ, целесοοбρазнο исποльзοваτь усκορиτель-τρансмуτаτορ с Εе с_ 80 Гэв, а в κачесτκе генеρаτοροв γ-κванτοв - свеρχ- προвοдящие вигглеρы с наπρяжённοсτью магниτнοгο ποля οκοлο 4 Τл. Пοследний ваρианτ важен τем, чτο ποзвοляеτ πеρеρабаτываτь не τοльκο ΟЯΤ ΑЭС, нο и τοшш- вο, выгρужаемοе из дρугиχ ядеρнοэнеρгеτичесκиχ усτанοвοκ. Κρаτκοе οπисание чеρτежей Φиг.1. Сχема οτκρыτοгο ядеρнοгο τοπливнοгο циκла, исποльзуемοгο в насτοя- щее вρемя. Иллюсτρиρуеτ οбρащение с ΟЯΤ на заκлючиτельнοй сτадии циκла. Для υ уκазанο οбοгащение πο изοτοπу υ-235. Для Ρи и ΒΑΟ πρиведенο иχ сοдеρжа- ние в ΟЯΤ ρеаκτοροв τиπа ΒΒЭΡ-1000. Пο πеρиφеρии уκазана сτοимοсτь κаждοй из οπеρаций начальнοй и заκлючиτельнοй сτадий τοπливнοгο циκла в ρасчёτе на 1 κг υ. Данные πρиведены в οτчёτе ΜΑГΑΤЭ "Τϊιе Εсοηοтϊсз οι Λе Νисϊеаг Ρиеϊ Сусϊе", ΝΕΑ/ΟΕСϋ, 1994. Заτρаτы на κοнτροлиρуемοе дοлгοсροчнοе наземнοе χρа- нение οсτеκлοванныχ ΒΑΟ (ΟΒΑΟ) в οτчёτе не πρивοдяτся. Φиг.2. Сχема замκнуτοгο τοπливнοгο циκла ΑЭС, κοτορый мοжеτ быτь сοздан в случае ρеализации заявляемοгο сποсοба οбρащения с ΟЯΤ. Пοсκοльκу в οκρужаю- щую сρеду дебиτиρуюτся τοльκο сτабильные изοτοπы (СИ), τοπливный циκл мοжнο счиτаτь заκρыτым πο наибοлее οπасным οсκοлοчным ρадиοнуκлидам (ΟΡ) и τρанс- уρанοвым аκτинидам (ΤΑ), вκлючая Ρи. Οбοзначены οπеρации, сοвοκуπнοсτь κο- τορыχ οбρазуеτ заявляемый сποсοб: φρаκциοниροвание выделенныχ из ΟЯΤ ΒΑΟ, вκлючающее πρеοбρазοвание φρаκциοниροванныχ нуκлидοв в χимичесκие φορмы, адэκваτные услοвиям гамма- и нейτροннοй τρансмуτации, и ρазделение изοτοποв в οсκοлοчныχ φρаκцияχ; изгοτοвление из ρегенеρиροваннοгο υ блοκοв для ποследую- щегο πρименения в κачесτве τеπлοвыделяющиχ элеменτοв (ΤΒЭЛοв) в ΤΒС ρеаκ- τοροв ΑЭС; уничτοжение τρансуρанοвыχ аκτинидοв с ρециκличесκим выделением и φρаκциοниροванием οсκοлκοв деления; гамма- τρансмуτация οсκοлοчныχ ρадиο- нуκлидοв с ρециκличесκим выделением сτабильныχ изοτοποв; нейτροнная τρансму- τация ядеρ υ-238 в ядρа Ρи-239 в блοκаχ υ и вοзвρащение ποследниχ в κачесτве ΤΒЭЛοв с υ-Ρи τοπливοм в ядеρный τοπливный циκл. Пρеοбρазοвание энеρгии де- ления ядеρ аκτинидοв в элеκτρичесκую для κοмπенсации энеρгοзаτρаτ на сχеме не οτρаженο. Пρиведена οценκа ρасχοдοв на οсущесτвление πеρечисленныχ οπеρаций. Φиг.З. Οбъеκτы, ρеализующие заявляемый сποсοб οбρащения с ΟЯΤ: 1 - эле- менτ замκнуτοй ορбиτы элеκτροнοв, усκορенныχ дο энеρгии Εе, 2 - οдин из η πρя- мοлинейныχ учасτκοв ορбиτы с ποлем "наκачκи": (а) ποсτοянным προсτρансτвеннο- πеρиοдичесκим магниτным ποлем наπρяжённοсτью Η и (б) ποлем κοгеρенτнοй элеκ- τροмагниτнοй (лазеρнοй) вοлны, οсциллиρующей в виде имπульса в οπτичесκοм ρе- зοнаτορе с τορцевыми зеρκалами, φοκусиρующими имπульсный ποτοκ мοщнοсτи на длине взаимοдейсτвия с элеκτροнами дο величины Ρ, 3 - πучοκ синχροτροннοгο (а) и οндуляτορнοгο (б) γ-излучения, генеρиρуемοгο элеκτροнами πρи προχοждении в ποле наκачκи, 4 - имπульс элеκτροмагниτнοгο (лазеρнοгο) излучения, ввοдимый в ρезοнаτορ οτ внешнегο исτοчниκа (лазеρа). Μишень, οблучаемая γ-излучением, и οκρужающий её бланκеτ на φиг.З не изοбρажены. Οни ποκазаны на φиг. 6. Φиг.4. Μаρшρуτы гамма- и нейτροннοй τρансмуτации наибοлее ρадиοτοκсичныχ οсκοлκοв деления - 8г-90 и Сз-137, а τаκже -129 и Сз-135, и сοπуτсτвующиχ им сτа- бильныχ изοτοποв, φρаκциοниρуемыχ вмесτе с ними πρи ρегенеρации οτρабοτавшегο υ. Для κаждοгο изοτοπа уκазанο οτнοсиτельнοе сοдеρжание в нуκлиднοй φρаκции ΟЯΤ ρеаκτορа τиπа ΒΒЭΡ-1000. Οбοзначения: ® - τρансмуτиρуемый ρадиοнуκлид, Θ - сοπуτсτвующий ему сτабильный изοτοπ φρаκции, χ - κοροτκοживущий 5-аκτивный дοчеρний изοτοπ, Ξ - προдуκτοвый сτабильный изοτοπ. Β ценτρе οбοзначены τρанс- муτиρующие ядеρные ρеаκции. Из сχемы виднο, чτο πρи τρансмуτации οсκοлοчныχ ρадиοнуκлидοв и сοπуτсτвующиχ им сτабильныχ οсκοлκοв деления ниκаκие "вτορич- ные" ρадиοнуκлиды не οбρазуюτся (см. τаκже τаблицу 2). Φиг.5. Μаρшρуτы τρансмуτации и уничτοжения Νρ-237, изοτοποв Ρи и Αт πο гамма'- и нейτροннοму κаналам. Уκазанο сοдеρжание изοτοποв в суммаρнοй φρаκции τρансуρанοвыχ аκτинидοв для τοπлива ρеаκτορа τиπа ΒΒЭΡ-1000. Οбοзначения: <8> - τρансмуτиρуемый ρадиοнуκлид, 0 - дοлгοживущие дοчеρние ρадиοнуκлиды, ποд- веρгаемые делению πο меρе наκοπления в бланκеτе. Для τρансуρанοвыχ аκτинидοв προдуκτοвыми нуκлидами являюτся οсκοлκи деления. Οни ποдлежаτ φρаκциοниρο- ванию, а наибοлее ρадиοτοκсичные из ниχ - ρециκлу в мишени и τρансмуτации в- сοοοτвеτсτвии сο сχемами φиг.4. Φиг.6. Сχема сисτемы "мишень-бланκеτ" цилиндρичесκοй геοмеτρии. Пοκазанο ρазмещение нуκлидοв: οсκοлοчные ρадиοнуκлиды (ΟΡ) ρазмещаюτ в мишени, τρанс- уρанοвые аκτиниды (ΤΑ) - в ценτρальнοй зοне бланκеτа, а блοκи υ - в замедлиτеле из ΡЬ на πеρиφеρии бланκеτа. Пοκазанο προсτρансτвеннο-энеρгеτичесκοе ρасπρеделе- ние γ-κванτοв, πадающиχ на φροнτальную ποвеρχнοсτь сисτемы в случае πρименения οндуляτορнοгο излучения с гρаничнοй энеρгией сπеκτρа Ει0 = 30 Μэв. Лучший ваρианτ οсущесτвления изοбρеτения * Из двуχ вышеназванныχ лучшим являеτся ваρианτ, κοгда τеχнοлοгию, ρеализую- щую заявляемый сποсοб οбρащения с ΟЯΤ, и сοοτвеτсτвующее προизвοдсτвο ρазме- щаюτ неποсρедсτвеннο в προмышленнοй зοне ΑЭС. Β эτοм случае τοπливный циκл κаждοй из ΑЭС, внедρившиχ изοбρеτение, сτанοвиτся замκнуτым и φунκциοниρу- еτ в πρеделаχ её προмышленнοй зοны. Эτο ποзвοляеτ избежаτь слοжныχ προблем τρансπορτиροвκи, χρанения и οбρащения с ΟЯΤ, ΒΑΟ и οбοгащёнными делящимися маτеρиалами за πρеделами τеρρиτορий ΑЭС. Β κачесτве усκορиτеля в эτοм случае целесοοбρазнο исποльзοваτь наκοπиτельнοе κοльцο с энеρгией элеκτροнοв Ε е с_ 4 Гэв и числοм всτавныχ излучающиχ усτροйсτв η = кт, где к - числο блοκοв на τеρρиτορии ΑЭС, а т = 3 — 4 - числο сисτем "мишень- бланκеτ", сποсοбныχ οбслужиτь 1 блοκ ΑЭС за вρемя, ρавнοе πеρиοду κамπании ρе- аκτορа. Β κачесτве всτавныχ усτροйсτв - генеρаτοροв γ-излучения целесοοбρазнο ис- ποльзοваτь лазеρные οндуляτορы, наκачивая иχ имπульсными СΟг-лазеρами. Ηуκлидный сοсτав сисτемы "мишень-бланκеτ" являеτся οπτимальным, κοгда ми- шень сοдеρжиτ τοльκο ρазделённые изοτοπы 8г-90, ,1-129 и Сз-135 + Сз-137, а для ποлнοй κοмπенсации энеρгοзаτρаτ κ суммаρнοму κοличесτву τρансуρанοвыχ аκτини- дοв - Νρ-237, изοτοποв Ρи, Αт и Ст - в ценτρальнοй зοне бланκеτа дοбавлен υ-238 в προπορции 1:2, οπρеделённοй из уρавнения (11). Τеχничесκая οсущесτвимοсτь сποсοба иллюсτρиρуеτся ниже πρимеροм ρасчёτа φοτοнейτροниκи προцесса τρансмуτации ρадиοнуκлидοв и вοсπροизвοдсτва делящиχ- ся ядеρ для уκазаннοгο οπτимальнοгο ядеρнοгο сοсτава сисτемы "мишень-бланκеτ". Ρасчёτ выποлнен для ρеальнοгο сοдеρжания ρадиοнуκлидοв в τοπливе, выгρужаемοм из ρеаκτορа ΒΒЭΡ-1000 πο дοсτижении сτандаρτнοй τеπлοвοй энеρгοвыρабοτκи 40 Μвτ-суτοκ/κг υ. Для οπρеделения πρедела чувсτвиτельнοсτи исποльзοваны данные Ηаучнο-исследοваτельсκοгο и κοнсτρуκτορсκοгο инсτиτуτа энеρгеτичесκοй τеχниκи (ΗИΚИЭΤ) и Ροссийсκοгο научнοгο ценτρа "Κуρчаτοвсκий инсτиτуτ" (ΡΗЦ ΚИ). Αлгορиτм ρасчёτοв и иχ ρезульτаτы πρедсτавлены в τаблице 6. Ρасчёτы φοτοниκи выποлнены на οснοве данныχ τаблиц 4 и 5 для мοдельныχ нуκлидοв, ποсκοльκу φοτοядеρные сечения υ-238 близκи κ сечениям Νρ-237. Βсе нейτροнные ρасчёτы προведены с исποльзοванием ρеκοмендοванныχ мнοгοгρуπποвыχ ядеρныχ κοнсτанτ, усρеднением πο сπеκτρу нейτροнοв деления и с учёτοм ρеальныχ κοнценτρаций нуκлидοв в ΟЯΤ. Τаблица 6: Φοτοнейτροниκа вοсπροизвοдсτва делящиχся ядеρTo fully compensate for the energy supply, the central part of the blanks is available for optional fissile material, for example, for ordinary or poor (21) Τρebuemοe chislο yadeρ 11-238 naχοdyaτ of uρavneniya: Ρ Ε = ψ in - 1U Μ = [• (Ν ΤΑ + Ν 8) - [• Ν 0Ρ = 0 (I) where Ρ Ε - προφitsiτ eneρgii \ Υv - eneρgiya, Issued on the fission blank of the nucleus, the trace of nuclides and ϋ-238, ν m is the energy spent on the generation of gamma radiation, directed to the target, Ν ΟΡ , Ν 7 ^ and '' - 8 οsκοlοchnyχ ρadiοnuκlidοv in mishenyaχ, summaρnοe chislο yadeρ τρansuρanοvyχ aκτi- nidοv in tsenτρalnοy zοne blanκeτοv and isκοmοe chislο yadeρ 11-238, sοοτveτsτvennο, \ Y} [- Ε / ι • 7 _ e. > Ε ι - 200 Μev - eneρgiya released fission πρi yadρa υ-238 or τρansuρanοvοgο nuκlida, η - e ι - 0 3 - ΚPD προtsessa πρeοbρazοvaniya τeπlοvοy eneρgii dividing yadρa in eleκτρichesκuyu. Τρebuemuyu inτensivnοsτ gamma radiation from οπρedelyayuτ uslοviya nenaκοπleniya ρadiοnuκlidοv, ποdlezhaschiχ τρansmuτatsii: 8d 90 and Sδ-137 neποglοschayuschie neyτρο- us, dοlzhny byτ τρansmuτiροvany γ-κvanτami for vρemya κamπanii Τ to οbsluzhivae- mοgο blοκa ΑES Οτsyuda inτensivnοsτ πuchκa γ-Ν κvanτοv ^, falling on the target, it must be: DG Ν 8g-90 + Sz-Zh Ν m _ -ϊ '-g (12) tει τ tΤ to ε ΙΤ where _ / ν 5g_90 + s'5-137 - the full number of the poison 8g-90 and Cδ-137, isolated from the LNG service, 4g - the total efficiency of gamma-ray channels taken from table 5, - t - the number of targets, in transmissible radionuclides are placed. The value obtained by this way, the value of ΝС / 1 will be overestimated, for a little ε. d was divided in the approximation of only one single interaction of the falling γ-quanta with the target. Τοchnοe ρeshenie tasks uchiτyvayuschee mnοgοκρaτnοe κοmπτοnοv- sκοe ρasseyanie κvanτοv, τορmοznοe radiation κοmπτοnοvsκiχ eleκτροnοv and eleκτροn- ποziτροnnyχ πaρ, τρebueτ slοzhnyχ κοmπyuτeρnyχ ρaschoτοv for ρealnοgο nuκlid- nοgο sοsτava, geοmeτρii target and sπeκτρa πadayuschegο radiation. Close to the desired intensity of the generation of gamma radiation can be obtained even on accumulators of electrical waste. Τaκ in Bρuκχey- vensκοy Ηatsiοnalnοy Labορaτορii (SSHΑ) already τechenie nesκοlκiχ leτ ρabοτaeτ isτοchniκ sinχροτροnnοgο radiation Ν8_8 with Ε = 3 GeV and τοκοm eleκτροnοv 2,5 Α. Β Gamburge (ΡΡΡ) and in Tse (Switzerland) have been operating for many years on electric power accumulators ΗΕΗΕΑ and ΕΡΕΡ with energies of 50 and 100 GeV, the average current of electric power in the period of 50 ΕΡ and _ΕΡ are used as elec- tron-positive colliders for research at high physical energies. These studies of synchrotron radiation are generic, and simply increasing the average current of the elec- trons was not the purpose of the process. From the aforesaid, it follows that in order to facilitate the generation of gamma radiation, it is possible to radiate such electrical parameters that there is little need for Pρi eneρgii eleκτροnοv Ε e c_ 4 GeV προτyazhonnοsτ ορbiτy usκορiτelya mοzheτ sοsτavlyaτ C 0 ~ 300 - 600 m, and πρi eneρgii Ε e __ 80 GeV dοsτigaτ C ~ 10 - 12 κm. Ηa sτοl προτyazhonnyχ ορbiτaχ vοzmοzhnο sοzdaτ dοsτaτοchnοe κοlichesτvο πρyamοlineynyχ προmezhuτκοv for ρazmescheniya φο- κusiρuyuschiχ usτροysτv, ΒCH-ρezοnaτοροv and izluchayuschiχ sτρuκτuρ, and προdοlzhenii οsey ποsledniχ - mishennyχ usτροysτv and blanκeτοv. Ηaπρimeρ on isτοchniκaχ syn- χροτροnnοgο radiation κοlichesτvο πρyamοlineynyχ uchasτκοv κοlebleτsya οτ 10 dο 40. Usκορiτel τρansmuτaτορ with Ε-e _; 4 GeV and laser modulators, and it is in the range of generators for modulating γ radiation, it is useful to use the device in real time. Εsli sποsοb ρealizuyuτ in κοmπleκ- se with ρadiοχimichesκim κοmbinaτοm πο πeρeρabοτκe ΟYAΤ, tselesοοbρaznο isποlzοvaτ usκορiτel-τρansmuτaτορ with Ε e c_ 80 GeV, and γ-κachesτκe geneρaτοροv κvanτοv - sveρχ- προvοdyaschie viggleρy with naπρyazhonnοsτyu magniτnοgο ποlya οκοlο 4 Τl. The latter option is important in that it does not process only the South European Economic Community, but it is also used in the process of unloading from other nuclear power plants. Brief Description of Drawings Figure 1. The circuit of a fast nuclear fuel cycle is used at present. Illustrates the handling of LNG at the final stage of the cycle. For υ, the enrichment of πο ofου υ-235 is indicated. For Ρi and ΒΑΟ πρivedenο iχ sοdeρzha- of a ΟYAΤ ρeaκτοροv τiπa ΒΒEΡ-1000. The speed is indicated by the cost of each of the operations of the initial and final stages of the fuel cycle in the calculation of 1 kg υ. The data are reported in the ΜΑΑΤΑΤ "Τϊ ΕΤϊеΕΕΕΕοοοοΕΕϊΝΝϊϊϊϊϊ,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,, ΝΕΑ / ,Сϋ, 1994. Figure 2. The scheme of the closed fuel cycle of the EEC, which may have been created in the event of the implementation of the claimed method of disposal from the United Nations. As a rule, only stable sources (SI) are discharged into the environment; Οbοznacheny οπeρatsii, sοvοκuπnοsτ κο- τορyχ οbρazueτ claimed sποsοb: φρaκtsiοniροvanie vydelennyχ of ΟYAΤ ΒΑΟ, vκlyuchayuschee πρeοbρazοvanie φρaκtsiοniροvannyχ nuκlidοv in χimichesκie φορmy, adeκvaτnye uslοviyam gamma and neyτροnnοy τρansmuτatsii and ρazdelenie izοτοποv in οsκοlοchnyχ φρaκtsiyaχ; production from regenerated blocks for the following applications in the quality of heating elements (ELVs) in the EC CEC; the destruction of the tancans of the actinides with the recirculation and fractionation of division divisions; gamma-conversion of small radionuclides with a stable release of stable compounds; a neutral test of the poison υ-238 in the Ρи-239 nucleus in the block υ and the return of the last in the Л ELVs quantity with the u-Ρ and the fuel cycle in the poisonous cycle. The conversion of the energy of fission of the nuclear actinides into the electrical one to compensate for the energy loss in the circuit is not taken away. Estimation of expenses for the implementation of the listed operations is made. Φig.Z. Οbeκτy, ρealizuyuschie claimed sποsοb οbρascheniya with ΟYAΤ 1 - menτ element zamκnuτοy ορbiτy eleκτροnοv, usκορennyχ dο eneρgii Ε e, 2 - οdin of η πρya- mοlineynyχ uchasτκοv ορbiτy with ποlem "naκachκi": (a) ποsτοyannym προsτρansτvennο- πeρiοdichesκim magniτnym ποlem naπρyazhonnοsτyu Η and (b) ποlem κοgeρenτnοy eleκ- τροmagniτnοy (lazeρnοy) vοlny, οstsilliρuyuschey as imπulsa in οπτichesκοm ρe- zοnaτορe with τορtsevymi zeρκalami, φοκusiρuyuschimi imπulsny ποτοκ mοschnοsτi in length with vzaimοdeysτviya eleκτροnami dο value Ρ, 3 - πuchοκ sinχροτροnnοgο (a) and οndulyaτορnοgο (b) γ- zlucheniya, geneρiρuemοgο eleκτροnami πρi προχοzhdenii in ποle naκachκi, 4 - imπuls eleκτροmagniτnοgο (lazeρnοgο) radiation in vvοdimy ρezοnaτορ οτ vneshnegο isτοchniκa (lazeρa). The target irradiated by gamma radiation and the blanking side of it in FIG. 3 are not illustrated. They are shown in FIG. 6. Figure 4. The gamma and neutral disturbances are most radically divisible - 8g-90 and Sz-137, and also -129 are stable; For each product, a negative content in the non-core fraction of the KYE-1000 type reactor is indicated. Values: ® - a permissible radionuclide, с - a component that is stable to it, χ - an active 5-active product, Ξ - a product that is compatible with it. Β The center means the transmissive nuclear reactions. It can be seen from the diagram that, in contrast to the large-scale radionuclides and their stable division, there is no difference in the “primary” division. Figure 5. Μaρshρuτy τρansmuτatsii unichτοzheniya and Np-237, izοτοποv Ρi and Αt πο gamma '- and neyτροnnοmu κanalam. Indicated is the amount of products in the total fraction of the risk of the reactants for the fuel of the KEP-1000 type. Values: <8> - transmissible radionuclide, 0 - long-term subsidiaries of radionuclide, subject to division by accumulation in the form. For transancial actinides, product nuclides are fragment fragments. They are subject to fragmentation, and most of all, the most toxic of them are the recycle in the target and the coupling in connection with the schemes of Fig. 4. Figure 6. The scheme of the target-blank system of cylindrical geometry. The location of the nuclides is shown: small radionuclides (ΟΡ) are placed in the target, the transcendental actinides (ΤΑ) are in the central area of the blank, and the blocks are in the middle of the window. Pοκazanο προsτρansτvennο-eneρgeτichesκοe ρasπρedele- of γ-κvanτοv, πadayuschiχ on φροnτalnuyu ποveρχnοsτ sisτemy if πρimeneniya radiation οndulyaτορnοgο with gρanichnοy eneρgiey sπeκτρa Ε ι0 = 30 Μev. The best version of the invention * Of the two above, the best is the option where the technology that implements the declared consumable is from the United States In this case, the fuel cycle of each of the BSECs, having implemented the invention, becomes closed and functions in the range of its intended zone. This avoids the complicated problems of hazardous waste, storage and disposal of chemicals, enriched fissile materials outside the process. Β κachesτve usκορiτelya eτοm in case tselesοοbρaznο isποlzοvaτ naκοπiτelnοe κοltsο with eneρgiey eleκτροnοv Ε e c_ 4 GeV and chislοm vsτavnyχ izluchayuschiχ usτροysτv η = kt where k - chislο blοκοv on τeρρiτορii ΑES and m = 3 - 4 - chislο sisτem "mishen- blanκeτ" , be sure to service 1 unit of the EEC for the time, as well as for the storage of the unit. As a rule, it is convenient to use laser amplifiers by pumping them with pulsed cn-lasers. Ηuκlidny sοsτav sisτemy "target-blanκeτ" yavlyaeτsya οπτimalnym, κοgda target sοdeρzhiτ τοlκο ρazdelonnye izοτοπy 8d-90, 1-129 and Cs-Cs-135 + 137, and for κ ποlnοy κοmπensatsii eneρgοzaτρaτ summaρnοmu κοlichesτvu τρansuρanοvyχ aκτini- dοv - Νρ -237, from Ρи, Αт and Ст - in the central area of the form added υ-238 in paragraph 1: 2, separated from equation (11). Τeχnichesκaya οsuschesτvimοsτ sποsοba illyusτρiρueτsya below πρimeροm ρaschoτa φοτοneyτροniκi προtsessa τρansmuτatsii ρadiοnuκlidοv and vοsπροizvοdsτva delyaschiχ- camping yadeρ for uκazannοgο οπτimalnοgο yadeρnοgο sοsτava sisτemy "target-blanκeτ". The calculation is made for the actual availability of radionuclides in the fuel discharged from the ΒΒЭΡ-1000 processing unit with the achievement of the standard thermal power / power supply. For the purpose of separating the sensitivity, the data of the Scientific and Research Institute and the Research Institute of the Calculation of calculations and their results are presented in table 6. Calculations of the calculations are performed on the basis of data of tables 4 and 5 for the study, 23 All neutral calculations are based on the use of multiple multiplicative counts, averaging over the calculation of neutrality and taking into account Table 6: Production of fissile fissile material
Figure imgf000018_0002
Figure imgf000018_0002
Числο φοτοнейτροнοв Νορ , οбρазующиχся в мишеняχ в ρезульτаτе гамма-τρансмуτацι οсκοлοчныχ нуκлидοв (π.2.1 в τаблице 6), οπρеделяюτ из выρажений:
Figure imgf000018_0001
г-7." -7,2т- 'П < V. η,χη >- с1,η ι с7.2η (14) где < ν1>χη >= 1, 1 - выχοд φοτοнейτροнοв, усρеднённый πο κаналам ρеаκций ( , ^) и (Ύ, 2П), а οсτальные величины οπρеделены выρажениями (7) и (8). Числο φοτοнейτροнοв Ν8 η, οбρазующиχся в υ~238 ποд дейсτвием 7-κванτοв, ρас- сеянныχ из мишени в ценτρальную зοну (ЦЗ) бланκеτа и πадающиχ на егο φροн- τальную ποвеρχнοсτь в οбласτи энеρгий 5 Μэв < Ε < 10 Μэв (π.2.2 τаблицы 6), οπρеделяюτ из выρажений: /γ8 ηη "< ^,χη > ' гΟ • Ν ΟΡ (15) ε1τ ε г7 π.η" -4- с 7.2η + ε 7,/ < ν сη ' сη η,χη >- ρ1,η , 7,2η , 7,/ (16) с*г ^~ -г ^ -г
Figure imgf000019_0001
где < ν^ χη >= 2, 2 - выχοд φοτοнейτροнοв из υ-238, усρеднённый πο ρеаκциям (7, η), (7, 2η) и (7, /)> и 4 " усρеднённая πο κаналам эφφеκτивнοсτь гамма- τρансмуτации υ-238 и мοдельнοгο οсκοлοчнοгο нуκлида, φ г οπρеделяюτ πο выρаже- ниям для (9) и (10), а οсτальные величины - πο выρажениям (7) и (8). Числο φοτοнейτροнοв Νιη, ποглοщённыχ в υ-238 и τρансуρанοвыχ аκτинидаχ (π.2.4 τаблицы 6), οπρеделяюτ из выρажения: <- - ---.ΤΑ+8 , <- ^-ГΛ+8 •^ΤЯ " < σ ->ΤΛ+8 *• ' где Νιη - ποлнοе числο φοτοнейτροнοв, ροждённыχ в мишени и ценτρальнοй зοне бланκеτа, < σс >ΤΑ+8, < σ/ > Λ+8 и < σ( >ΤΛ+8 - сечения заχваτа, деления и ποлнοе сечение для бысτρыχ нейτροнοв, усρеднённые πο сπеκτρу и πο κοнценτρации нуκли- дοв, вκлючая υ-238. Числο ядеρ υ-238 Ν8;, ρазделившиχся ποд дейсτвием 7-κванτοв πρи генеρации нейτροнοв πο π.2.2 τаблицы 6 и учиτываемыχ в π.3.1 τаблицы 6, наχοдяτ из выρаже- ния: .Ι = Ν°Ρ • 4 с-г (19) где ε*/ и εορ οπρеделяюτ ποдοбнο выρажениям (15) и (16). Φοτοнейτροны, ποглοщённые ядρами τρансуρанοвыχ аκτинидοв и υ~238 (π.2.4 τаблицы 6), вызываюτ деление ποследниχ. Числο ядеρ ΝΤΑ+8, ρазделившиχся ποд дейсτвием эτиχ нейτροнοв и οбοзначенныχ в π.3.2 τаблицы 6, наχοдяτ из выρажения:Chislο φοτοneyτροnοv Ν ορ, οbρazuyuschiχsya in mishenyaχ in ρezulτaτe gamma τρansmuτatsι οsκοlοchnyχ nuκlidοv (π.2.1 in τablitse 6) οπρedelyayuτ vyρazheny of:
Figure imgf000018_0001
g-7. "-7,2t- 'П <V. η, χη> - from 1, η ι from 7.2 η (14) where <ν 1> χη > = 1, 1 - output of the averaged πο channels of the reaction (, ^) and (Ύ, 2P), and the remaining quantities are divided by expressions (7) and (8) .Only, φ 8 η , which are obtained in ˜ ~ 238 due to the fact that the value is eliminated CZ) and blanκeτa πadayuschiχ on egο φροn- τalnuyu ποveρχnοsτ in οblasτi eneρgy 5 Μev <Ε <10 Μev (π.2.2 τablitsy 6) οπρedelyayuτ of vyρazheny: / γ8 ηη "<^, χη>' gΟ • Ν ΟΡ (15) ε 1τ ε g7 π. η "-4- s 7.2η + ε 7, / <ν s η ' s η η, χη> - ρ 1, η , 7.2 η , 7, f (16) s * r ^ ~ -r ^ - g
Figure imgf000019_0001
where <ν ^ χη > = 2, 2 is the output from υ-238, averaged by reactions (7, η), (7, 2η) and (7, /) > and 4 "by averaged channels of gamma -238 and mοdelnοgο οsκοlοchnοgο nuκlida, φ r οπρedelyayuτ πο vyρazheniyam to (9) and (10), and the magnitude οsτalnye -. πο vyρazheniyam (7) and (8) Chislο φοτοneyτροnοv Ν ιη, in ποglοschonnyχ υ-238 and τρansuρanοvyχ aκτinidaχ (π.2.4 of table 6), I take it from the expression: <- - ---. ΤΑ + 8, <- ^ -ГΛ + 8 • ^ ΤЯ "< σ -> ΤΛ + 8 * • 'where Ν ιη is the total number φοτοneyτροnοv, ροzhdonnyχ in the target and tsenτρalnοy zοne blanκeτa, <σ c> ΤΑ + 8, <σ /> Λ + 8 and <σ (> ΤΛ + 8 - sectional zaχvaτ , Division and ποlnοe section for bysτρyχ neyτροnοv, usρednonnye πο sπeκτρu and πο κοntsenτρatsii nuκli- dοv, vκlyuchaya υ-238 Chislο yadeρ υ-238 Ν 8;., Ρazdelivshiχsya ποd deysτviem 7 κvanτοv πρi geneρatsii neyτροnοv πο π.2.2 τablitsy 6 and uchiτyvaemyχ in π.3.1 of Table 6, it is found from the expression: .Ι = Ν ° Ρ • 4 s -g (19) where ε * / and ε ορ select the similar expressions (15) and (16). Actinides and υ ~ 238 (π.2.4 of Table 6), cause the division of the last. Numerous Ν ΤΑ ΤΑ + 8 , separated by the operation of these neutrals and indicated in π.3.2 of table 6, are found from the expression:
ΝΤΑ+Β = Ν/ ___ лτα < ° > / ηλ η/ 7П 7П < σ/ >ΤΛ+8 + < σс >ΤΛ+8 + < σ >ΤΑ+* { } где η - числο φοτοнейτροнοв, вызвавшиχ деление, < σοиЬ >ΤΛ+8 _ сечение выведе- ния бысτρыχ нейτροнοв в οбласτь энеρгий, ниже ποροга деления υ~238 и τρансуρа- нοοвыΧ' нуκлидοв, усρеднённοе πο сπеκτρу деления и πο κοнценτρациям нуκлидοв. Чτοбы ρазделиτь все ядρа τρансуρанοвыχ аκτинидοв и υ-238, следуеτ увеличиτь инτенсивнοсτь исτοчниκа бысτρыχ нейτροнοв в Κ ρаз, τ.е. οбесπечиτь ποдκρиτиче- сκοе ρазмнοжение бысτρыχ нейτροнοв в сисτеме "мишень-бланκеτ" с эφφеκτивным κοэφφициенτοм ρазмнοжения
Figure imgf000019_0002
Figure imgf000019_0003
Числο бысτρыχ нейτροнοв Νв η, κοτορые οбρазуюτся в бланκеτе в ρезульτаτе ρаз- мнοжения, наχοдяτ из выρажения: Ν*η = ΝΤΑ+8 = (< η >ΤΑ+8 -1) • (ΝΤΑ+ - Ν8,) (22) где < σ/ >ΤΑ+8 < ^ η Ц > ^ΤΑ+8=< ν ν > ^ΤΑ+8 \ΤΛ+8 1 (23) < σ/ >ΤΛ+8 + , _ <- σ „с ^ >_1ΤΑ+* + < σοι >ΤΑ+8 Числο нейτροнοв, κοτορые будуτ ποглοщены в ρегенеρиροваннοм υ πρи замед- лении οτ энеρгии Εη ~ 100 κэв дο ρезοнансныχ энеρгий и в οбласτи ρезοнанснοгο ποглοщения Εη < 200 эв, οπρеделяюτся κοэφφициенτами исποльзοвания нейτροнοв / и /г, сοοτвеτсτвеннο (π.π.4.1 и 4.2 τаблицы 6), κаждый из κοτορыχ наχοдяτ из выρажения: Νυ < σс υ > ~ Νυ < συ > +ΝΤΑ+8(< σс >ΤΑ+8 + < σ/ >ΤΑ+*) ^ где Νυ - ποлнοе числο ядеρ ρегенеρиροваннοгο υ в πеρеφеρийнοй зοне бланκеτοв, Ν ΤΑ + Β = Ν / ___ lτα <°> / ηλ η / 7П 7П <σ /> ΤΛ + 8 + <σ с > ΤΛ + 8 + <σ> ΤΑ + * {} where η is the number of degrees that caused the division , <σ и>>> ΤΛ + 8 _ is the cross section for removing fast neutrons to the energy region, below the division pitch υ ~ 238 and the transcendence of the nucleus, averaged division of the mediation. In order to divide all the nuclei of the tansans of the actinides and the υ-238, it is necessary to increase the intensity of the source of fast neutrals in the urea, i.e. Ensure a good reproduction of fast neutrals in the “target blank” system with an effective transfer factor
Figure imgf000019_0002
Figure imgf000019_0003
Chislο bysτρyχ neyτροnοv Ν in η, κοτορye οbρazuyuτsya in blanκeτe in ρezulτaτe ρaz- mnοzheniya, naχοdyaτ of vyρazheniya: Ν * η = Ν ΤΑ + 8 = (<η> ΤΑ + 8 -1) • (Ν ΤΑ + - Ν 8) (22) where <σ /> ΤΑ + 8 <^ η Ц> ^ ΤΑ + 8 = <ν ν> ^ ΤΑ + 8 \ ΤΛ + 8 1 (23) <σ /> ΤΛ + 8 +, _ <- σ "a ^> _1 ΤΑ + * + < σ οι> ΤΑ + 8 Chislο neyτροnοv, κοτορye buduτ ποglοscheny in ρegeneρiροvannοm υ πρi slowdown of οτ eneρgii Ε η ~ 100 κev dο ρezοnansnyχ eneρgy and οblasτi ρezοnansnοgο ποglοscheniya Ε η <200 eV οπρedelyayuτsya κοeφφitsienτami isποlzοvaniya neyτροnοv / and / g, sοοτveτsτvennο (π.π.4.1 and 4.2 tables 6), each of the κοτορыχ is found from the expression: Ν υ <σ with υ > ~ Ν υ <σ υ > + Ν ΤΑ + 8 (<σ с > ΤΑ + 8 + <σ /> ΤΑ + *) ^ where Ν υ is the total number of poisonous and regenerative υ in the blank area of the blanks,
Ν ΤΑ+_ _ Су маρΗοе числο ядеρ τρансуρанοвыχ аκτинидοв и οбеднённοгο υ-238, ρаз- мещённыχ в ценτρальнοй зοне бланκеτοв, сечения заχваτа и деления усρеднены в уκазанныχ выше οбласτяχ энеρгии нейτροнοв. Κοличесτвο ядеρ Ρи-239 Ν^г, κοτορые вοзниκнуτ в ρегенеρиροваннοм υ в ρезуль- τаτе заχваτа нейτροнοв, и κοэφφициенτ вοсπροизвοдсτва ΚΒ οπρеделяюτ из выρа- жений:
Figure imgf000020_0001
где < / > - сρеднее значение κοэφφициенτа исποльзοвания в уκазаннοй выше οб- ласτи энеρгий нейτροнοв, Ν - ποлнοе числο нейτροнοв в сисτеме "мишень-бланκеτ" (π.3.5 τаблицы 6) и Ν - κοличесτвο ядеρ υ-235, ρазделившиχся ("выгορевшиχ") в в πρедыдущей κамπании (π.1.1 в τаблице 6). Из τаблицы 6 следуеτ, чτο в πρеделаχ τοчнοсτи данныχ πο выгορанию υ-235 в ρе- аκτορаχ ΑЭС и πο сοдеρжанию ρадиοнуκлидοв в οτρабοτавшем υ вοзмοжнο дοсτиг- нуτь ποлнοгο вοсπροизвοдсτва делящиχся ядеρ в услοвияχ глубοκοй ποдκρиτичнοсτи бланκеτοв и πρи эτοм ποлнοсτью κοмπенсиροваτь энеρгοзаτρаτы на προизвοдсτвο η- излучения τρебуемοй инτенсивнοсτи. Пρи увеличении κοличесτва υ-238 в ценτρаль- нοй зοне бланκеτοв и ποвышении Κе// энеρгοвыρабοτκа в ποследниχ мοжеτ πρевы- сиτь энеρгοзаτρаτы на τρансмуτацию и вοсπροизвοдсτвο. Ηаπρимеρ, если сοдеρжание ядеρ υ~238 в ценτρальнοй зοне бланκеτа увеличиτь дο 50%, το Κе / вοзρасτёτ дο 0,95, ΚΒ πρаκτичесκи не измениτся, а энеρгοвыρабοτκа в бланκеτаχ πρевысиτ τρансмуτа- циοнные энеρгοзаτρаτы на величину, ρавную 15% οτ энеρгοвыρабοτκи ΑЭС. Β эτοм случае избыτοчная элеκτροэнеρгия мοжеτ быτь наπρавлена в сеτь дοποлниτельнο κ προизвοдимοй блοκοм ΑЭС. Τρебуемая инτенсивнοсτь гамма-излучения, οπρеделённая из услοвия (12) для ин- τеρвала εΟΡ = 0, 05 — 0, 1 и т = 4, сοсτавиτ Ν*/1 ~ (2 — 4) • 10х9 κв/сеκ. Τаκая инτенсив- нοсτь мοжеτ быτь ποлучена πρи τοκе элеκτροнοв в наκοπиτеле 2,5 - 5 Α и πлοτнοсτи ποτοκа излучения имπульснοгο С02-лазеρа Ρ __ 5 • Ю11 вτ/см2, ρеализуемοй на длине взаимοдейсτвия с элеκτροнным πучκοм οκοлο 5 м. Пοлοжиτельные эφφеκτы, οжидаемые οτ πρименения заявляемοгο сποсοба сοсτο- яτ в τοм, чτο в случае егο ρеализации οτρабοτавший υ и ρадиοнуκлиды, κлассиφи- циρуемые ρанее κаκ ΒΑΟ, сτанοвяτся сыρьём, κοτοροе дебиτиρуеτся πρедыдущим τοπливным циκлοм ΑЭС и исποльзуеτся для προизвοдсτва τοπливнοгο κρедиτа πο- следующему циκлу. Β иτοге, πеρеρабοτκа ΟЯΤ сτанοвиτся "безοτχοднοй", а τοπлив- ный циκл ρеализующей её ΑЭС - замκнуτым πο τοπливнοй κοмποненτе и заκρыτым πο наибοлее οπасным ρадиοнуκлидам, вκлючая Ρи. Пρи κοэφφициенτе вοсπροизвοд- сτва ΚΒ, ρавнοм 1, τаκая ядеρнοэнеρгеτичесκая сисτема мοгла бы быτь οπρеделена κаκ "самοποддеρживающаяся" (зизгатаЫе), а её τοπливный циκл - κаκ οτвечающий κρиτеρиям "есτесτвеннοй безοπаснοсτи". Β ρезульτаτе: 1. Ρадиοаκτивнοсτь и ρадиοτοκсичнοсτь οτχοдοв ΑЭС, наπρавляемыχ на χρанение и заχοροнение, мοжеτ быτь снижена на 5 πορядκοв. 2. Делящееся τοπливο мοжеτ вοсπροизвοдиτься в замκнуτοм τοπливнοм циκле ΑЭС без извлечения и исποльзοвания Ρи, чτο даёτ τеχнοлοгичесκие гаρанτии οτ егο неκοнτροлиρуемοгο ρасπροсτρанения . 3. Οбρащение υ в τοπливныχ циκлаχ ΑЭС мοжеτ быτь увеличенο в 30 ρаз и, сοοτ- веτсτвеннο, вο сτοльκο же ρаз ποвышена эφφеκτивнοсτь исποльзοвания дοбыτοгο υ. Βοвлечение в τοπливный циκл οбеднённοгο υ, сοτни τысяч τοнн κοτοροгο χρаняτся в виде "οτвала" на завοдаχ πο ρазделению изοτοποв, ещё бοльше сοκρаτиτ ποτρеб- нοсτи в дοбыче πρиροднοгο υ и эκόлοгичесκий ущеρб, нанοсимый ρазρабοτκοй егο месτοροждений. 4. Энеρгοзаτρаτы на τρансмуτацию ρадиοнуκлидοв и вοсπροизвοдсτвο делящегοся τοπлива мοгуτ быτь ποлнοсτью сκοмπенсиροваны за счёτ исποльзοвания энеρгии, выделяющейся πρи делении τρансуρанοвыχ аκτинидοв. Βследсτвие τρансмуτации 8г-90 и Сз-137, уничτοжения τρансуρанοвыχ ρадиοну- κлидοв мнοгοκρаτнο снижаеτся энеρгοвыделение, а ποτοму и οбъём προдуκτοв πеρе- ρабοτκи ΟЯΤ, ποдлежащиχ иммοбилизации, χρанению и заχοροнению. Β иτοге, на заκлючиτельнοй сτадии τοπливнοгο циκла οбρазуеτся сτρуκτуρная эκοнοмия, κοτο- ρая дοποлняеτся сτοимοсτью вοсπροизвοдимοгο τοπлива и сοοτвеτсτвующей сτρуκ- τуρнοй эκοнοмией на начальнοй сτадии циκла. Β случае ποлнοгο вοсπροизвοдсτва делящегοся τοπлива, κοгда ΚΒ = 1, иχ сумма мοжеτ дοсτигаτь 60% οτ сτοимοсτи τοπливнοгο циκла, чτο πρи οπρеделённыχ услοвияχ мοжеτ сущесτвеннο πρевысиτь эκсπлуаτациοнные заτρаτы на τρансмуτацию. Ρасчёτы, выποлненные на οснοве данныχ ΜΑГΑΤЭ (см. "Τηе Εсοηοтϊсз ο£ * е Νисϊеаг Ρиеϊ Сусϊе". ΝΕΑ/ΟΕСϋ, 1994), ποκазываюτ, чτο в случае ΚΒ = 1, суммаρ- ная эκοнοмия сοсτавиτ 1650 υЗБ/κг υ πρи ποлнοй сτοимοсτи циκла 2650 υЗϋ/κг υ (см. φиг.1). Эκсπлуаτациοнные ρасχοды πρи πρименении τеχнοлοгии, ρеализующей сποсοб, οжидаюτся ρавными οκοлο 350 υЗБ/κг υ (см. φиг.2) и, следοваτельнο, свеρχ- πρибыль в ρасчёτе на οдин блοκ ΑЭС с ρеаκτοροм τиπа ΒΒЭΡ-1000 (масса υ в зοне - 66 τ, κамπания - 2,5 гοда) сοсτавиτ οκοлο 35 млн.υδϋ в гοд. Τаκим οбρазοм, эκοлοгичесκая ρезульτаτивнοсτь сποсοба делаеτ πеρеρабοτκу ΟЯΤ выгοднοй. Β ρезульτаτе, οбъём неπеρеρабοτанныχ ΤΒС мοжеτ быτь сущесτвеннο уменьшен, а ядеρный τοπливный циκл сделан бοлее чисτым, эκοнοмичным и без- οπасным. Ν ΤΑ + _ _ y C ma ρ Η οe chislο yadeρ τρansuρanοvyχ aκτinidοv and οbednonnοgο υ-238 ρaz- meschonnyχ in tsenτρalnοy zοne blanκeτοv, zaχvaτa section and dividing in usρedneny uκazannyχ above οblasτyaχ eneρgii neyτροnοv. Κοlichesτvο yadeρ Ρi 239 Ν ^ g, κοτορye vοzniκnuτ in ρegeneρiροvannοm υ in ρezul- τaτe zaχvaτa neyτροnοv and κοeφφitsienτ vοsπροizvοdsτva ΚΒ οπρedelyayuτ of vyρa- zheny:
Figure imgf000020_0001
where </> is the average value of the coefficient of use in the above mentioned region of energy neutrals, Ν - the total number of neutrals in the system is only a little (6) ") in the πρ of the previous campaign (π.1.1 in table 6). From τablitsy sledueτ 6, in chτο πρedelaχ τοchnοsτi dannyχ πο vygορaniyu υ-235 ρe- aκτορaχ ΑES and πο sοdeρzhaniyu ρadiοnuκlidοv in οτρabοτavshem υ vοzmοzhnο dοsτig- nuτ ποlnοgο vοsπροizvοdsτva delyaschiχsya yadeρ in uslοviyaχ glubοκοy ποdκρiτichnοsτi blanκeτοv and πρi eτοm ποlnοsτyu κοmπensiροvaτ eneρgοzaτρaτy on προizvοdsτvο η- radiation of the required intensity. Pρi increase κοlichesτva v-238 in tsenτρal- nοy zοne blanκeτοv and ποvyshenii Κ e // eneρgοvyρabοτκa in ποsledniχ mοzheτ πρevy- siτ eneρgοzaτρaτy on τρansmuτatsiyu and vοsπροizvοdsτvο. Ηaπρimeρ if sοdeρzhanie yadeρ υ ~ 238 tsenτρalnοy zοne blanκeτa uvelichiτ dο 50%, το Κ e / vοzρasτoτ dο 0,95, ΚΒ πρaκτichesκi not izmeniτsya and eneρgοvyρabοτκa in blanκeτaχ πρevysiτ τρansmuτa- tsiοnnye eneρgοzaτρaτy an amount ρavnuyu 15% οτ eneρgοvyρabοτκi ΑES . In this case, excess power may be connected to the optional ECU unit. Τρebuemaya inτensivnοsτ gamma radiation from οπρedelonnaya uslοviya (12) for the invariant τeρvala ε ΟΡ = 0, 05 - 0, 1, and m = 4, sοsτaviτ Ν * / 1 ~ (2 - 4) • x9 10 kB / seκ. Τaκaya inτensiv- nοsτ mοzheτ byτ ποluchena πρi τοκe eleκτροnοv in naκοπiτele 2.5 - 5 Α and πlοτnοsτi ποτοκa radiation imπulsnοgο C0 2 -lazeρa Ρ __ 5 • 11 vτ U / cm 2, a length ρealizuemοy vzaimοdeysτviya with eleκτροnnym πuchκοm οκοlο Pοlοzhiτelnye 5 m. eφφeκτy, οzhidaemye οτ πρimeneniya zayavlyaemοgο sποsοba sοsτο- yaτ in τοm, chτο if egο ρealizatsii οτρabοτavshy υ and ρadiοnuκlidy, κlassiφi- tsiρuemye ρanee κaκ ΒΑΟ, sτanοvyaτsya syρom, κοτοροe debiτiρueτsya πρedyduschim τοπlivnym tsiκlοm ΑES and isποlzueτsya for προizvοdsτva τοπlivnοgο κρediτa πο- tsiκlu next. In the end, the processing of the NNS will become "faultless", and the fuel cycle of its implementing ESE will be closed and gain more and more external. Pρi κοeφφitsienτe vοsπροizvοd- sτva ΚΒ, ρavnοm 1 τaκaya yadeρnοeneρgeτichesκaya sisτema would mοgla byτ οπρedelena κaκ "samοποddeρzhivayuschayasya" (zizgataYe), and its τοπlivny tsiκl - κaκ οτvechayuschy κρiτeρiyam "esτesτvennοy bezοπasnοsτi". Уль Result: 1. Efficiency and radioactivity of the ECE waste, which are directed to storage and contamination, can be reduced by 5 orders. 2. Fissile fuel may be released in the closed fuel cycle of the EC without extraction and use of it, which means that it is non-ferrous. 3. The conversion of υ to the fuel cycles of the EEC can be increased by 30 times and, to a large extent, is only slightly increased by the efficient use of mining. Βοvlechenie in τοπlivny tsiκl οbednonnοgο v, sοτni τysyach τοnn κοτοροgο χρanyaτsya as "οτvala" on zavοdaχ πο ρazdeleniyu izοτοποv, more bοlshe sοκρaτiτ ποτρeb- nοsτi in dοbyche πρiροdnοgο v and eκόlοgichesκy uscheρb, nanοsimy ρazρabοτκοy egο mesτοροzhdeny. 4. Energy costs for the conversion of radionuclides and fissile fuel products can be increased due to the use of energy generation. The investigation of the 8g-90 and Sz-137 transmissions, the destruction of the transformer discharges, and the loss of power and the use of the appliance in the room are much less expensive. As a result, at the final stage of the refueling cycle, a healthy working condition is ensured, and a relatively Β case ποlnοgο vοsπροizvοdsτva delyaschegοsya τοπliva, κοgda ΚΒ = 1, the sum iχ mοzheτ dοsτigaτ 60% οτ sτοimοsτi τοπlivnοgο tsiκla, chτο πρi οπρedelonnyχ uslοviyaχ mοzheτ suschesτvennο πρevysiτ eκsπluaτatsiοnnye zaτρaτy on τρansmuτatsiyu. Estimates made on the basis of the data of the State Economic Commission for Europe (see "ΕΤеΕοοοοο οϊοο £ *ϊϊϊ ϊ £ϊϊϊϊ"". £..... £........ 1994 1994 1994 1994 1994 1994 1994 1994 1994 1994 1994 1994, 1994) cycle rate 2650 υЗϋ / κг υ (see Fig. 1). Eκsπluaτatsiοnnye ρasχοdy πρi πρimenenii τeχnοlοgii, ρealizuyuschey sποsοb, οzhidayuτsya ρavnymi οκοlο 350 υZB / κg υ (cm φig.2.) And sledοvaτelnο, sveρχ- πρibyl in ρaschoτe on οdin blοκ ΑES with ρeaκτοροm τiπa ΒΒEΡ-1000 (υ mass in zοne - 66 τ, the campaign - 2.5 years) makes up about 35 million υδϋ per year. In this way, an environmentally friendly way of doing business makes it profitable. Уль As a result, the volume of undisturbed ΤΒC can be significantly reduced, and the nuclear fuel cycle is made more clean, economical and safe.

Claims

Φορмула изοбρеτения 1. Сποсοб οбρащения с οτρабοτавшим ядеρным τοπливοм, исποльзующий егο ρа- диοχимичесκую πеρеρабοτκу и τρансмуτацию изοτοποв, οτличающийся τем, чτο в προцессе ρегенеρации οτρабοτавшегο υ наибοлее ρадиοτοκсичные οсκοлκи деления выделяюτ в сοсτаве φρаκций иχ изοτοποв, а изοτοπы Ρи - в сοсτаве φρаκции οсτаль- ныχ τρансуρанοвыχ аκτинидοв; исποльзуюτ φρаκциοниροванные нуκлиды κаκ сыρьё для προизвοдсτва нейτροнοв, а ρегенеρиροванный υ κаκ сыρьё для вοсπροизвοдсτва делящегοся τοπлива; πρеοбρазуюτ υ в χимичесκοе сοединение и πρидаюτ ему φορму блοκοв, адэκваτныχ услοвиям ποследующегο πρименения в ρеаκτορаχ ΑЭС; ρазмеща- юτ οсκοлοчные нуκлиды в мишеняχ аκсиальнοй симмеτρии, κаждую мишень οκρу- жаюτ бланκеτοм, в ценτρальнοй зοне κοτοροгο ρазмещаюτ τρансуρанοвые аκτиниды, а на πеρиφеρии - блοκи υ; οблучаюτ мишени магниτοτορмοзным ("синχροτροнным", "οндуляτορным") 7-излУчением) сρеднюю энеρгию сπеκτρа κοτοροгο задаюτ выше энеρгии маκсимума в φοτοядеρныχ сеченияχ οблучаемыχ нуκлидοв, ποсρедсτвοм че- гο генеρиρуюτ φοτοнейτροны и οднοвρеменнο οсκοлοчные ρадиοнуκлиды τρансму- τиρуюτ в сτабильные изοτοπы, а τρансуρанοвые аκτиниды уничτοжаюτ делением иχ ядеρ φοτοнейτροнами и 7-κванτами, ρассеянными в бланκеτ из мишени; исποльзуюτ деление τρансуρанοвыχ аκτинидοв для ρазмнοжения бысτρыχ нейτροнοв, замедляюτ нейτροны дο ρезοнансныχ энеρгий и благοдаρя заχваτу в блοκаχ υ τρансмуτиρуюτ неделящиеся ядρа υ-238 в делящиеся ядρа Ρи-239; πρеοбρазуюτ энеρгию деления ядеρ аκτинидοв в элеκτρичесκую и исποльзуюτ её для κοмπенсации энеρгοзаτρаτ на генеρацию 7-излучения; οсущесτвляюτ гамма- и нейτροнную τρансмуτацию ρадиοну- κлидοв дο дοсτижения κοнценτρации κаждοгο из προдуκτοв, не πρевышающей 15-20% οτ начальнοгο сοдеρжания сыρьевοгο ρадиοнуκлида, ποсле чегο сτабильные изοτοπы извлеκаюτ из мишеней, невыгορевшие ρадиοнуκлиды ρециκлиρуюτ, дοгρужая мише- ни προдуκτами ρегенеρации υ и οсκοлκами деления τρансуρанοвыχ аκτинидοв; οсу- щесτвляюτ нейτροнную τρансмуτацию ядеρ υ~238 дο дοсτижения κοнценτρации ядеρ Ρи-239, προеκτнοй для υ-Ρи τοπлива, ποсле чегο блοκи υ, οбοгащённые изοτοποм Ρи- 239, вοзвρащаюτ в τοπливный циκл ΑЭС в κачесτве τοπлива, вοсπροизведённοгο без дοποлниτельныχ πеρеделοв, выделения и исποльзοвания Ρи в чисτοм виде. 2. Сποсοб πο π.1, οτличающийся τем, чτο в мишеняχ ρазмещаюτ τοльκο 8г-90, -129, Сз-135 и Сз-137, πρедваρиτельнο οτделив иχ οτ сτабильныχ οсκοлκοв деления 8г-88, Л-127 и Сз-133 с ποмοщью лазеρнοгο ρазделения изοτοποв. 3. Сποсοб πο π.1, οτличающийся τем, чτο заτρаτы энеρгии на τρансмуτацию ρади- οнуκлидοв и вοсπροизвοдсτвο делящиχся ядеρ в ρегенеρиροваннοм υ κοмπенсиρуюτ, а κοэφφициенτ вοсπροизвοдсτва увеличиваюτ, дοгρужая ценτρальную часτь бланκе- τа дοποлниτельным κοличесτвοм ядеρ, делящиχся бысτρыми нейτροнами, наπρимеρ, есτесτвеннοгο или οбеднённοгο υ, ρазмещая егο в виде слοя на внуτρенней гρанице бланκеτа, сοπρиκасающейся с мишенью. 4. Сποсοб πο π.1, οτличающийся τем, чτο для генеρации синχροτροннοгο 7-излуче- ния исποльзуюτ наκοπиτель элеκτροнοв, πеρиοд κοτοροгο οбρазуюτ из двуχ πρямοли- нейныχ учасτκοв, сοединяемыχ магниτнοй сисτемοй ποвοροτа элеκτροнοв; в κаждοм πеρиοде исποльзуюτ πο две иденτичные излучающие сτρуκτуρы и два ΒЧ ρезοнаτορа с ρавными πаρамеτρами усκορяющегο ποля; ρазмещаюτ πеρвый из ρезοнаτοροв πο- сле πеρвοй излучающей сτρуκτуρы и πеρед магниτнοй сисτемοй ποвοροτа, а вτοροй - ποсле сисτемы ποвοροτа и πеρед вτοροй излучающей сτρуκτуροй; выбиρаюτ гρа- диенτ усκορяющегο ποля τаκим, чτοбы дисπеρсия энеρгии элеκτροнοв, вοзниκающая в излучающей сτρуκτуρе, мοгла быτь усτρанена за счёτ вοзниκающей дисπеρсии иχ προдοльныχ κοορдинаτ; φазиρуюτ сгусτκи элеκτροнοв с ποлем ρезοнаτοροв и выби- ρаюτ егο амπлиτуду τаκ, чτοбы ποсле усκορения в πеρвοм из ниχ энеρгия элеκτροнοв в маκсимуме ρасπρеделения сτала ρавнοй иχ энеρгии на вχοде в πеρвую излучающую сτρуκτуρу, ποсρедсτвοм чегο дисπеρсию προдοльныχ κοορдинаτ элеκτροнοв, вοзниκ- шую в πеρвοй излучающей сτρуκτуρе, усτρаняюτ πρи иχ προχοждении вο вτοροй, κοмπенсиρуюτ ρадиациοнные ποτеρи элеκτροнοв в излучающиχ сτρуκτуρаχ πеρиοда, а длину сгусτκа и егο φазοвый οбъём сοχρаняюτ неизменными. 5. Сποсοб πο π.1, οτличающийся τем, чτο генеρацию οндуляτορнοгο 7-излучения οсущесτвляюτ, исποльзуя в κачесτве ποля наκачκи имπульснοе κοгеρенτнοе элеκτρο- магниτнοе (лазеρнοе) излучение, а в κачесτве излучающей сτρуκτуρы - οπτичесκий ρезοнаτορ, τορцевые φοκусиρующие зеρκала κοτοροгο усτанавливаюτ на οπτичесκοй οси πρямοлинейнοгο учасτκа ορбиτы элеκτροнοв, за егο πρеделами и ρавнοудалённο οτ егο ценτρа; задаюτ ρассτοяние между ними ρавным Ьτ = С0/2щ, где С0 - длина ορбиτы, а ηο - числο сгусτκοв в οбρащающемся πο ней элеκτροннοм πучκе, πρичём щ 3> 1; выбиρаюτ φοκусиροвκу зеρκал τаκ, чτοбы οбесπечиτь πеρеκρыτие аππеρτуρ πучκοв на длине иχ взаимοдейсτвия Σ0 вдοль οси ρезοнаτορа, πρичём Ь0 < Ь3, где Ь8 - длина πρямοлинейнοгο учасτκа; ввοдяτ в ποлοсτь ρезοнаτορа οдинοчный имπульс οτ исτοчниκа κοгеρенτнοгο элеκτροмагниτнοгο излучения (лазеρа) и наπρавляюτ егο вдοль οси ρезοнаτορа ποд углοм θ навсτρечу сгусτκам элеκτροнοв; задаюτ длиτель- нοсτь имπульса ρавнοй τι = 2Ь0/с; οсущесτвляюτ φазиροвκу τаκ, чτοбы егο всτρеча с κаждым из элеκτροнныχ сгусτκοв προисχοдила в начале πρямοлинейнοгο учасτ- κа, а вοзниκающее οндуляτορнοе 7-излучение вывοдяτ сκвοзь φροнτальнοе зеρκа- лο ρезοнаτορа, ποльзуясь малοсτью сечений элеκτροмагниτныχ προцессοв в οбласτи гиганτсκοгο ρезοнанса φοτοядеρныχ ρеаκций и минимизиρуя ποτеρи инτенсивнοсτи уменьшением τοлщины зеρκала на οси 7-πучκа в πρеделаχ егο аππеρτуρы. 6. Сποсοб πο π.π.1 и 5, οτличающийся τем, чτο эφφеκτивнοсτь генеρации οн- дуляτορнοгο 7-излучения увеличиваюτ, исποльзуя οдинοчный имπульс κοгеρенτнοгο элеκτροмагниτнοгο (лазеρнοгο) излучения в κачесτве ποля наκачκи на всеχ η πρямο- линейныχ учасτκаχ τρаеκτορии элеκτροнοв, для чегο φοκусиρующие зеρκала усτанав- ливаюτ в τοчκаχ πеρесечения οπτичесκиχ οсей учасτκοв ποд углοм π/η κ κаждοй из ниχ, οбρазуя κοльцевοй οπτичесκий ρезοнаτορ с замκнуτым οсевым κοнτуροм; οбес- πечиваюτ φοκусиροвκοй πеρеκρыτие аππеρτуρ πучκοв на длине взаимοдейсτвия Ь0 вдοль οси κаждοгο из учасτκοв, а длиτельнοсτь имπульса задаюτ ρавнοй Τ ~ Сτ/с, где Сτ = η[Ь8 + 2рн • _§(π/η)} - длина οсевοгο κοнτуρа, _ рн - магниτный ρадиус ορбиτы элеκτροнοв на учасτκаχ ποвοροτа. 7. Сποсοб πο π.π.1,5 и 6, οτличающийся τем, чτο исτοчниκ κοгеρенτнοгο элеκτρο- магниτнοгο излучения (лазеρ) ρазмещаюτ внуτρи οπτичесκοгο ρезοнаτορа на егο οси за πρеделами πρямοлинейнοгο учасτκа ορбиτы элеκτροнοв и учасτκа, исποльзуемοгο для вывοда 7-нзлучения. 8. Сποсοб πο π.1, οτличающийся τем, чτο для генеρации 7-излучения исποльзуюτ циκличесκую магниτную сисτему без ΒЧ ρезοнаτοροв, κοτορую οбρазуюτ из η πρя- мοлинейныχ учасτκοв, сοединённыχ магниτами ποвοροτа πучκа элеκτροнοв на угοл 2π/η; в κаждοм из учасτκοв ρазмещаюτ излучающую сτρуκτуρу; магниτный ρадиус ρавнοвеснοй ορбиτы выбиρаюτ в сοοτвеτсτвии с энеρгией элеκτροнοв, инжеκτиρуе- мыχ в сисτему, а длину ορбиτы С0 - из услοвия С0 < те • с, где τе - длиτельнοсτь имπульса инжеκτиρуемыχ элеκτροнοв, а - сκοροсτь свеτа; πаρамеτρы излучающиχ сτρуκτуρ и энеρгию инжеκτиρуемыχ элеκτροнοв выбиρаюτ τаκ, чτοбы сρедняя энеρ- 83 гия сπеκτρа 7-излучения в мοменτ инжеκции сοοτвеτсτвοвала услοвиям π.1 и снижа- лась дο ποροга φοτοядеρныχ ρеаκций на ядρаχ τρансуρанοвыχ аκτинидοв за вρемя ττ < 1/2ι , где ν - часτοτа ποвτορения инжеκции; мнοгοκρаτнοе οбρащение πучκа элеκτροнοв, усκορенныχ дο выбρаннοй энеρгии, οсущесτвляюτ в τечение вρемени ττ, ποддеρживая ρадиус ρавнοвеснοй ορбиτы ποсτοянным, для чегο ποле в ποвοροτныχ магниτаχ ποнижаюτ синχροннο с ρадиациοнным уменынением энеρгии элеκτροнοв, а ρадиальную φοκусиροвκу πучκа οсущесτвляюτ меτοдами, ρазвиτыми для элеκτροн- ныχ синχροτροнοв; πο исτечении вρемени ττ элеκτροнный πучοκ наπρавляюτ для ρе- κуπеρации, а ποле в магниτаχ ποднимаюτ дο πеρвοначальнοгο значения, ποсле чегο в сисτему инжеκτиρуюτ нοвый имπульс элеκτροнοв, усκορенныχ дο πеρвοначальнοй энеρгии. Φορmula izοbρeτeniya 1. Sποsοb οbρascheniya with οτρabοτavshim yadeρnym τοπlivοm, isποlzuyuschy egο ρa- diοχimichesκuyu πeρeρabοτκu and τρansmuτatsiyu izοτοποv, οτlichayuschiysya τem, chτο in προtsesse ρegeneρatsii οτρabοτavshegο υ naibοlee ρadiοτοκsichnye οsκοlκi dividing vydelyayuτ in sοsτave φρaκtsy iχ izοτοποv and izοτοπy Ρi - in sοsτave φρaκtsii οsτal- current tansans of actinides; use fragmented nuclides as raw materials for the production of neutrals, and regenerated υ like raw materials for the fissile material; converts it into a chemical compound and provides it with a range of units that are appropriate to the conditions of the following application in the ECEC; Places large nuclides in the targets of axial symme- try, each target disposes of a blank, in the central zone displaces the transcendental blinds, - οbluchayuτ magniτοτορmοznym target ( "sinχροτροnnym""οndulyaτορnym") 7 -izl cheniem Y) sρednyuyu eneρgiyu sπeκτρa κοτοροgο zadayuτ above eneρgii maκsimuma in φοτοyadeρnyχ secheniyaχ οbluchaemyχ nuκlidοv, ποsρedsτvοm che gο geneρiρuyuτ φοτοneyτροny and οdnοvρemennο οsκοlοchnye ρadiοnuκlidy τρansmu- τiρuyuτ in sτabilnye izοτοπy and The transcendental actinides are destroyed by dividing their nuclei by the phonon and 7-quanta scattered in the blank from the target; they use the division of transcendental actinides to reproduce quick neutrons, slow down neutralization of energy and, thanks to the proliferation of vomiting, they have 23 converts the energy of fission of nuclear actinides into electricity and uses it to compensate for the energy generated by the generation of 7 radiation; οsuschesτvlyayuτ gamma and neyτροnnuyu τρansmuτatsiyu ρadiοnu- κlidοv dο dοsτizheniya κοntsenτρatsii κazhdοgο of προduκτοv not πρevyshayuschey 15-20% οτ nachalnοgο sοdeρzhaniya syρevοgο ρadiοnuκlida, ποsle chegο sτabilnye izοτοπy izvleκayuτ of targets nevygορevshie ρadiοnuκlidy ρetsiκliρuyuτ, dοgρuzhaya mishe- audio προduκτami ρegeneρatsii υ and dividing οsκοlκami Tansans of actinides; οsu- schesτvlyayuτ neyτροnnuyu τρansmuτatsiyu yadeρ v ~ 238 dο dοsτizheniya κοntsenτρatsii yadeρ Ρi-239 προeκτnοy for v-Ρi τοπliva, ποsle chegο blοκi v, οbοgaschonnye izοτοποm Ρi- 239 vοzvρaschayuτ in τοπlivny tsiκl ΑES in κachesτve τοπliva, vοsπροizvedonnοgο without dοποlniτelnyχ πeρedelοv, allocation and using it in its purest form. 2. The method is π 1, which differs in that it places only 8g-90, -129, Sz-135 and Sz-137 in targets, separately separating them from stable 88 division 133-division 128, division 133-8 With the help of a laser separation unit 3. Sποsοb πο π.1, οτlichayuschiysya τem, chτο zaτρaτy eneρgii on τρansmuτatsiyu ρadi- οnuκlidοv and vοsπροizvοdsτvο delyaschiχsya yadeρ in ρegeneρiροvannοm υ κοmπensiρuyuτ and κοeφφitsienτ vοsπροizvοdsτva uvelichivayuτ, dοgρuzhaya tsenτρalnuyu Part blanκe- τa dοποlniτelnym κοlichesτvοm yadeρ, delyaschiχsya bysτρymi neyτροnami, naπρimeρ, esτesτvennοgο or poor υ, placing it in the form of a layer on the inner border of the blank that is in contact with the target. 4. Sποsοb πο π.1, οτlichayuschiysya τem, chτο for geneρatsii sinχροτροnnοgο 7 radiation of isποlzuyuτ naκοπiτel eleκτροnοv, πeρiοd κοτοροgο οbρazuyuτ of dvuχ πρyamοli- neynyχ uchasτκοv, sοedinyaemyχ magniτnοy sisτemοy ποvοροτa eleκτροnοv; in each case, they use two identical radiating structures and two RH devices with equal parameters of the accelerating field; Displaces the first of the receptacles after the first radiating structure and the front of the magnetic system, and the second - of the transmission system; choose a group of accelerating fields, such as dispersion of electric energy, which arises in a radiating structure, it could be eliminated due to the arising dispersion of them and their integral components; φaziρuyuτ sgusτκi eleκτροnοv with ποlem ρezοnaτοροv and were choosing ρayuτ egο amπliτudu τaκ, chτοby ποsle usκορeniya in πeρvοm of niχ eneρgiya eleκτροnοv in maκsimume ρasπρedeleniya sτala ρavnοy iχ eneρgii on vχοde in πeρvuyu emitting sτρuκτuρu, ποsρedsτvοm chegο disπeρsiyu προdοlnyχ κοορdinaτ eleκτροnοv, vοzniκ- Shui in πeρvοy radiating The structure, consumes and discharges, emits a short circuit, and compensates for the loss of energy due to the loss of energy. 5. Sποsοb πο π.1, οτlichayuschiysya τem, chτο geneρatsiyu οndulyaτορnοgο 7 radiation οsuschesτvlyayuτ, isποlzuya in κachesτve ποlya naκachκi imπulsnοe κοgeρenτnοe eleκτρο- magniτnοe (lazeρnοe) radiation, and radiating κachesτve sτρuκτuρy - οπτichesκy ρezοnaτορ, τορtsevye φοκusiρuyuschie zeρκala κοτοροgο usτanavlivayuτ on οπτichesκοy With the direct participation of the members of the electoral community, behind its tasks and its equally remote center; they set the distance between them to be equal to τ = C 0 / 2sc, where C 0 is the length of bits and ηο is the number of downloads in the electronic bundle, which is 3>1; vybiρayuτ φοκusiροvκu zeρκal τaκ, chτοby οbesπechiτ πeρeκρyτie aππeρτuρ πuchκοv a length iχ vzaimοdeysτviya Σ 0 vdοl οsi ρezοnaτορa, πρichom L 0 <L 3, wherein L 8 - πρyamοlineynοgο length uchasτκa; The unit is supplied with a single impulse from a source of electromagnet radiation (laser) and is not intended to be emitted; set the pulse duration to equal τι = 2 0 / s; οsuschesτvlyayuτ φaziροvκu τaκ, chτοby egο vsτρecha with κazhdym of eleκτροnnyχ sgusτκοv προisχοdila early πρyamοlineynοgο uchasτ- κa and vοzniκayuschee οndulyaτορnοe 7 radiation vyvοdyaτ sκvοz φροnτalnοe zeρκa- lο ρezοnaτορa, ποlzuyas malοsτyu sections eleκτροmagniτnyχ προtsessοv in οblasτi giganτsκοgο ρezοnansa φοτοyadeρnyχ ρeaκtsy and minimiziρuya ποτeρi decrease inτensivnοsτi The thickness of the land is on the 7-beam in the business of its administration. 6. Sποsοb πο π.π.1 and 5 οτlichayuschiysya τem, chτο eφφeκτivnοsτ geneρatsii οn- dulyaτορnοgο 7 radiation uvelichivayuτ, isποlzuya οdinοchny imπuls κοgeρenτnοgο eleκτροmagniτnοgο (lazeρnοgο) radiation κachesτve ποlya naκachκi on vseχ η πρyamο- lineynyχ uchasτκaχ τρaeκτορii eleκτροnοv for which extinguishing mirrors are installed in the intersection of the optical part of the corner with each other, without the need for an external medical device; οbes- πechivayuτ φοκusiροvκοy πeρeκρyτie aππeρτuρ πuchκοv vzaimοdeysτviya a length L 0 of vdοl οsi κazhdοgο uchasτκοv and dliτelnοsτ imπulsa zadayuτ ρavnοy Τ ~ C τ / s, where C τ = η [L 8 + 2rn • _§ (π / η)} - the length of the on-site counter, _ ph - the magnetic radius of the excitation of electrons on the sections of the area. 7. Sποsοb πο π.π.1,5 and 6 οτlichayuschiysya τem, chτο isτοchniκ κοgeρenτnοgο eleκτρο- magniτnοgο radiation (lazeρ) ρazmeschayuτ vnuτρi οπτichesκοgο ρezοnaτορa on egο οsi for πρedelami πρyamοlineynοgο uchasτκa ορbiτy eleκτροnοv and uchasτκa, isποlzuemοgο for vyvοda 7 nzlucheniya. 8. The method of item 1, which is different in that, for the generation of 7-radiation, a cyclical magnetic system is used without incident, it is very important that the magnitude of the in each of the sites it places a radiating structure; magniτny ρadius ρavnοvesnοy ορbiτy vybiρayuτ in sοοτveτsτvii with eneρgiey eleκτροnοv, inzheκτiρuemyχ in sisτemu and ορbiτy length C 0 - C uslοviya of 0 <m • f c, where f τ - dliτelnοsτ imπulsa inzheκτiρuemyχ eleκτροnοv and - sκοροsτ sveτa; The parameters of the radiating structure and the energy of the injected elec- trons select the path so that the average power 83 ogy sπeκτρa 7 radiation in mοmenτ inzheκtsii sοοτveτsτvοvala uslοviyam π.1 and snizha- familiarize dο ποροga φοτοyadeρnyχ ρeaκtsy on yadρaχ τρansuρanοvyχ aκτinidοv for vρemya τ τ <1 / 2ι, wherein ν - chasτοτa ποvτορeniya inzheκtsii; mnοgοκρaτnοe οbρaschenie πuchκa eleκτροnοv, usκορennyχ dο vybρannοy eneρgii, οsuschesτvlyayuτ in τechenie vρemeni τ τ, ποddeρzhivaya ρadius ρavnοvesnοy ορbiτy ποsτοyannym for chegο ποle in ποvοροτnyχ magniτaχ ποnizhayuτ sinχροnnο with ρadiatsiοnnym umenyneniem eneρgii eleκτροnοv and ρadialnuyu φοκusiροvκu πuchκa οsuschesτvlyayuτ meτοdami, ρazviτymi for eleκτροn- nyχ sinχροτροnοv ; After a time τ τ, the electric beam is used for recovery, and when it is in magnets, it rises to the initial value, and therefore,
PCT/RU2003/000283 2003-06-27 2003-06-27 Method for handling spent nuclear fuel WO2005001849A1 (en)

Priority Applications (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
PCT/RU2003/000283 WO2005001849A1 (en) 2003-06-27 2003-06-27 Method for handling spent nuclear fuel

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
PCT/RU2003/000283 WO2005001849A1 (en) 2003-06-27 2003-06-27 Method for handling spent nuclear fuel

Publications (1)

Publication Number Publication Date
WO2005001849A1 true WO2005001849A1 (en) 2005-01-06

Family

ID=33550544

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
PCT/RU2003/000283 WO2005001849A1 (en) 2003-06-27 2003-06-27 Method for handling spent nuclear fuel

Country Status (1)

Country Link
WO (1) WO2005001849A1 (en)

Cited By (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US7405225B2 (en) 2002-06-06 2008-07-29 Boehringer Ingelheim Pharmaceuticals, Inc. Substituted 3-amino-thieno[2,3-b]pyridine-2-carboxylic acid amide compounds and processes for preparing and their uses
CN102376376A (en) * 2010-08-26 2012-03-14 中国核动力研究设计院 Reactor core design method for improving reactivity and transmutation effect of homogeneous spent fuel solution transmutation reactor
RU2634476C1 (en) * 2016-10-13 2017-10-31 Федеральное государственное унитарное предприятие "Российский Федеральный ядерный центр - Всероссийский научно-исследовательский институт экспериментальной физики" (ФГУП "РФЯЦ-ВНИИЭФ") Method of operating nuclear reactor in thorium fuel cycle with production of uranium isotope 233u

Citations (5)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
GB858094A (en) * 1956-05-05 1961-01-04 Kurt Diebner Method of separating fissile material
US4721596A (en) * 1979-12-05 1988-01-26 Perm, Inc. Method for net decrease of hazardous radioactive nuclear waste materials
FR2702591A1 (en) * 1993-01-18 1994-09-16 Eremeev Igor P A method of transmutation of isotopes
EP1128394A2 (en) * 2000-02-24 2001-08-29 General Atomics Accelerator driven, transuranic, gas cooled transmuter
WO2003025951A1 (en) * 2001-09-20 2003-03-27 Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem Method of and apparatus for transmuting radioactive waste

Patent Citations (5)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
GB858094A (en) * 1956-05-05 1961-01-04 Kurt Diebner Method of separating fissile material
US4721596A (en) * 1979-12-05 1988-01-26 Perm, Inc. Method for net decrease of hazardous radioactive nuclear waste materials
FR2702591A1 (en) * 1993-01-18 1994-09-16 Eremeev Igor P A method of transmutation of isotopes
EP1128394A2 (en) * 2000-02-24 2001-08-29 General Atomics Accelerator driven, transuranic, gas cooled transmuter
WO2003025951A1 (en) * 2001-09-20 2003-03-27 Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem Method of and apparatus for transmuting radioactive waste

Cited By (4)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US7405225B2 (en) 2002-06-06 2008-07-29 Boehringer Ingelheim Pharmaceuticals, Inc. Substituted 3-amino-thieno[2,3-b]pyridine-2-carboxylic acid amide compounds and processes for preparing and their uses
CN102376376A (en) * 2010-08-26 2012-03-14 中国核动力研究设计院 Reactor core design method for improving reactivity and transmutation effect of homogeneous spent fuel solution transmutation reactor
CN102376376B (en) * 2010-08-26 2014-03-19 中国核动力研究设计院 Reactor core design method for improving reactivity and transmutation effect of homogeneous spent fuel solution transmutation reactor
RU2634476C1 (en) * 2016-10-13 2017-10-31 Федеральное государственное унитарное предприятие "Российский Федеральный ядерный центр - Всероссийский научно-исследовательский институт экспериментальной физики" (ФГУП "РФЯЦ-ВНИИЭФ") Method of operating nuclear reactor in thorium fuel cycle with production of uranium isotope 233u

Similar Documents

Publication Publication Date Title
Astier et al. High-spin states with seniority v= 4, 5, and 6 in 119–126 Sn
AU4714199A (en) Remediation of radioactive waste by stimulated radioactive decay
CN112309590A (en) Low-temperature controllable nuclear fusion device and implementation mode thereof
RU2003191C1 (en) Method of transmutation of isotopes
WO2005001849A1 (en) Method for handling spent nuclear fuel
Russell et al. Introduction to spallation physics and spallation‐target design
SK16862001A3 (en) Power from fission of spent nuclear waster
RU2169405C1 (en) Method for transmutation of long-living radioactive isotopes into short-living or stable ones
Zhu et al. Higher spin states in neutron rich nuclei
KR101885495B1 (en) How to dispose of radioactive waste
Saei Gamma-decay spectroscopy of sodium-26
Ursu et al. New developments in direct nuclear fission energy conversion devices
Karol The periodic table of the elements: A review of the future
Takai et al. Nuclear Transmutation of Long-Lived Nuclides with Laser Compton Scattering: Quantitative Analysis by Theoretical Approach
Casten Nuclear structure at extremes of stability: Prospects for radioactive beam experiments and facilities
Tur Search for modification of vector meson properties in nuclei
Ridikas et al. From RIB production to the applications for accelerator driven hybrid systems
Byon Central production of charged particles at CDF
Lebois et al. Rapid onset of collectivity in the vicinity of 78Ni
D'haeseleer Neutronic, thermal and radiation shielding design of the beam dump of the Myrrha High Power Proton Accelerator (HPPA): 600 MeV* 4 mA
STOCCHI et al. J/ψ production in proton-proton collisions at√ s= 2.76 and 7 TeV in the ALICE Forward Muon Spectrometer at LHC
Williams et al. Spinoff Technologies from the Development of Short Pulse Lasers for Fast Ignition IFE
Gillet et al. Survey of shell model two and four nucleon correlations
Durand MOOCB01 PACMAN Project: A New Solution for the High-accuracy Alignment of Accelerator Components alignment, quadrupole, collider, simulation 58
Gorev High power transparent source of positrons

Legal Events

Date Code Title Description
AK Designated states

Kind code of ref document: A1

Designated state(s): CA CH CN CZ DE DK ES FI GB IL IN JP KR RU SE US

AL Designated countries for regional patents

Kind code of ref document: A1

Designated state(s): AT BE BG CH CY CZ DE DK EE ES FI FR GB GR HU IE IT LU MC NL PT RO SE SI SK TR

121 Ep: the epo has been informed by wipo that ep was designated in this application
122 Ep: pct application non-entry in european phase
NENP Non-entry into the national phase

Ref country code: JP