Quark (particella): differenze tra le versioni

Quark
Un protone, composto di due quark up e un quark down
Composizione	Particella elementare
Famiglia	Fermioni
Generazione	1a, 2a, 3a
Interazioni	Elettromagnetismo, gravitazione, forte, debole
Simbolo	q
Antiparticella	Antiquark (q)
N° tipi	6 (quark up, quark down, quark charm, quark strange, quark top e quark bottom)
Teorizzata	Murray Gell-Mann (1964) George Zweig (1964)
Scoperta	SLAC (~1968)
Proprietà fisiche
Carica di colore	Sì
Spin	½

In fisica delle particelle, un quark (AFI: /ˈkwark/^[1]) è un tipo di particella elementare e un costituente fondamentale della materia. I quark si combinano per formare particelle composte, dette adroni, i più stabili dei quali sono i protoni e i neutroni, i componenti dei nuclei atomici.^[2] A causa di un fenomeno conosciuto come confinamento dei quark, i quark non sono mai osservabili direttamente o trovati liberi; possono essere rinvenuti solo dentro gli adroni, di cui fanno parte i barioni (come i protoni e i neutroni) e i mesoni.^[3][4] Per questa ragione, molto di quello che si conosce dei quark si è dedotto da osservazioni degli adroni.

I quark hanno varie proprietà intrinseche, tra cui la carica elettrica, la massa, la carica di colore, e lo spin. Sono le uniche particelle elementari del modello standard a sentire tutte e quattro le interazioni fondamentali (elettromagnetismo, gravitazione, interazione forte e interazione debole), nonché le uniche particelle la cui carica elettrica non è un multiplo intero della carica elementare.

Ci sono sei tipi, detti sapori, di quark: up, down, strange, charm, bottom, e top.^[5] i quark up e down sono i più leggeri tra i quark. I quark più pesanti cambiano velocemente in quark up e down tramite un processo di decadimento particellare. A causa di questo, i quark up e down sono generalmente più stabili e i più comuni nell'universo, mentre i quark strange, charm, bottom, e top possono essere prodotti esclusivamente in collisioni di alta energia (come quelle negli acceleratori di particelle o quelle che coinvolgono i raggi cosmici). Per ogni sapore di quark, c'è un corrispondente tipo di antiparticella, detta antiquark, che differisce dal quark solo per alcune proprietà (come la carica elettrica) che hanno lo stesso modulo ma segno opposto.

Il modello a quark fu proposto indipendentemente dai fisici Murray Gell-Mann e da George Zweig nel 1964.^[6] I quark furoni introdotti come parte di una schema di classificazione degli adroni, e c'erano poche evidenze per la loro esistenza fino a che non vennero fatti esperimenti di scattering anelastici profondi presso lo Stanford Linear Accelerator Center nel 1968.^[7][8] Gli esperimenti all'acceleratore hanno fornito indizi per tutti e sei i sapori. Il quark top, osservato per la prima volta al Fermilab nel 1995, fu l'ultimo ad essere scoperto.^[6]

I quark hanno carica elettrica +2/3 o −1/3 (gli antiquark −2/3 o +1/3) e spin 1/2.

Per un po', Gell-Mann era indeciso sull'attuale compitazione per il termine che aveva intenzione di coniare, finché non trovò la parola quark nel romanzo di James Joyce Finnegans Wake:^[9]

La parola quark stessa è una parola slava che ha origini tedesche e denota un latticino,^[10] ma è anche un termine colloquiale che significa ″spazzatura″.^[11][12] Gell-Mann approfondì il discorso sulla scelta del nome nel suo libro Il quark e il giaguaro (The Quark and the Jaguar, Adventures in the Simple and the Complex):^[13]

Zweig preferiva il nome ace (asso) per la particella che aveva teorizzato, ma la terminologia di Gell-Mann ebbe maggior eco quando il modello a quark iniziò ad essere accettato.^[14]

I sapori dei quark invece sono stati chiamati così per diverse ragioni. I quark up (su) e down (giù) hanno ricevuto il nome per le componenti "su" e giù" dell'isospin, che portano^[15] I quark strange (strani) si chiamano così perché sono stati scoperti essere componenti di "particelle strane" nei raggi cosmici prima che il modello a quark fosse proposto, e perché avevano una vita media insolitamente lunga.^[16] Glashow, il quale propose il quark charm ("fascino") con Bjorken, disse, "Chiamammo il nuovo costrutto charmed quark, perché eravamo affascinati e compiaciuti dalla simmetria che portava nel mondo subnucleare."^[17] I nomi "bottom" (inferiore) e "top" (superiore), furono coniati da Harari, che sono stati scelti perché erano i partner logici per i quark su e giù".^[16][18] Nel passato ai quark bottom e top si faceva riferimento anche come "beauty" (bellezza) e truth (verità),^{[nb 1]} ma questi nomi sono andati in disuso^[19] Mentre il termine "truth" non ha mai preso piede, i complessi di acceleratori incentrati su una produzione abbondante di quark di tipo bottom sono talvolta chiamati "beauty factories".^[20]

La teoria dei quark venne avanzata nel 1964 indipendentemente dai fisici statunitensi Murray Gell-Mann^[21] e George Zweig,^[22] che ipotizzarono di poter spiegare le proprietà degli adroni considerandoli composti da quark elementari.^[6] La proposta arrivò poco dopo la formulazione, nel 1961, di Gell-Mann di un sistema di classificazione di particelle conosciuto come la via dell'ottetto – in termini più tecnici, la simmetria di sapore SU(3).^[23] Il fisico Yuval Ne'eman sviluppò indipendentemente uno schema simile alla via dell'ottetto nello stesso anno.^[24][25] Un primo tentativo di organizzare i costituenti era presente nel modello di Sakata.

Al tempo della concezione della teoria dei quark, lo "zoo delle particelle" comprendeva, tra le altre particelle, una moltitudine degli adroni. Gell-Mann e Zweig ipotizzarono che questi non erano particelle elementari, che fossero invece composti da quark e antiquark. Il loro modello comportava tre sapori di quark, up, down, e strange, ai quali attribuirono proprietà come lo spin e la carica elettrica.^[21][22][26] La prima reazione della comunità di fisici fu contrastante. In particolare era oggetto di discussione la natura dei quark: non si era ancora deciso se i quark fossero entità fisiche o astratte e utili solo per spiegare concetti non ancora compresi all'epoca.^[27]

In meno di un anno, furono proposte delle estensioni al modello di Gell-Mann–Zweig. Sheldon Lee Glashow e James Bjorken predissero l'esistenza di un quarto sapore di quark, che chiamarono charm. Fu proposta questa aggiunta poiché portava a una migliore spiegazione dell'interazione debole (il meccanismo che permette ai quark di decadere), uguagliava il numero dei quark al numero dei leptoni conosciuti, e implicava una formula di massa che riproduceva correttamente le masse dei mesoni conosciuti.^[28]

Nel 1968, esperimenti di scattering anelastici profondi allo Stanford Linear Accelerator Center (SLAC) mostrarono che il protone conteneva oggetti puntiformi, molto più piccoli, e quindi che non era una particella elementare.^[7][8][29] Al tempo, i fisici erano riluttanti ad identificare questi oggetti con i quark; venivano invece chiamati "partoni" – un termine coniato da Richard Feynman.^[30][31][32] Gli oggetti osservati allo SLAC sarebbero stati identificati in seguito come quark up e down, quando furono scoperti gli altri sapori.^[33] Ciononostante, "partone" rimane in uso come un termine per indicare collettivamente i costituenti degli adroni (quark, antiquark, e gluoni).

L'esistenza del quark strange fu validata indirettamente dagli esperimenti di scattering dello SLAC: non solo era una componente necessaria del modello a tre quark di Gell-Mann e Zweig, ma forniva anche una spiegazione per il kaone (K) e il pione (π), adroni scoperti nei raggi cosmici nel 1947.^[34]

In un articolo del 1970, Glashow, Ioannis Iliopoulos e Luciano Maiani presentarono il cosiddetto meccanismo GIM per spiegare la non-osservazione sperimentale delle flavor-changing neutral current. Questo modello teorico necessitava dell'esistenza del quark charm, all'epoca non ancora scoperto.^[35][36] Il numero dei quark ipotetici arrivò a sei nel 1973, quando Makoto Kobayashi e Toshihide Maskawa notarono che l'osservazione sperimentale della violazione CP^{[nb 2][37]} poteva essere spiegata se ci fosse un'altra coppia di quark.

I quark charm furono prodotti quasi simultaneamente da due team a novembre del 1974 – uno allo SLAC sotto la guida di Burton Richter, e uno al Brookhaven National Laboratory sotto la guida di Samuel Ting. I quark charm furono osservati legati a degli antiquark charm per formare un mesone. Le due squadre assegnarono al mesone scoperto due simboli diversi, J e ψ; quindi, divenne noto formalmente con il nome di mesone J/ψ. La scoperta convinse finalmente la comunità di fisici della validità del modello a quark.^[32]

Negli anni seguenti arrivarono diverse proposte per estendere il modello a quark a sei quark. Di queste, l'articolo del 1974 di Haim Harari^[18] fu il primo a coniare i termini top e bottom per i quark aggiuntivi.^[38]

Nel 1977, il quark bottom fu osservato da un team guidato da Leon Lederman al Fermilab.^[39][40] Questo fu un forte indicatore dell'esistenza del quark top: senza il quark top, il quark bottom non avrebbe un partner. Tuttavia, il quark top non fu scoperto fino al 1995, di nuovo dai team CDF^[41] e DØ^[42] al Fermilab.^[6] Aveva una massa molto più grande di quanto ci si aspettava,^[43] quasi quanto quella di un atomo di oro.^[44]

Il modello standard è la struttura teorica che descrive tutte le particelle elementari attualmente note. Questo modello contiene sei sapori di quark (q), chiamati up (u), down (d), strange (s), charm (c), bottom (b), e top (t).^[5] Le antiparticelle dei quark sono detti antiquark, sono indicati con una barra sopra il simbolo del quark corrispondente, ad esempio u indica un antiquark up. Come per l'antimateria in generale, gli antiquark hanno la stessa massa, stessa vita media e stesso spin dei rispettivi quark, ma la carica elettrica e le altre cariche hanno il segno opposto.^[45]

I quark sono particelle a spin-¹⁄₂; ciò implica, per il teorema spin-statistica, che sono fermioni. Sono soggetti al principio di esclusione di Pauli, il quale afferma che due fermioni identici non possono occupare simultaneamente lo stesso stato quantico. Ciò li differenzia dai bosoni (particelle con spin intero), che possono stare nello stesso stato in un numero qualsiasi.^[46] A differenza dei leptoni, i quark possiedono la carica di colore, che li fa rendere influenzati dall'interazione forte. L'attrazione che risulta tra i quark causa la formazione di particelle composte chiamate adroni.

I quark che determinano i numeri quantici degli adroni sono detti quark di valenza; a parte questi, gli adroni possono contenere un numero indefinito di quark, antiquark e gluoni "del mare", che non influenzano i numeri quantici.^[47] Ci sono due famiglie di adroni: i barioni, con tre quark di valenza, e i mesoni, con un quark e un antiquark di valenza.^[48] I barioni più comuni sono i protoni e i neutroni, i mattoni dei nuclei.^[49] Un grande numero di adroni sono noti, che differiscono per i quark contenuti. L'esistenza di adroni esotici con più quark di valenza, come i tetraquark (qqqq) e i pentaquark (qqqqq), fu ipotizzata fin dal principio del modello a quark^[50] ma non fu confermata fino all'inizio del XXI secolo.^{[51][52][53][54]}

I fermioni elementari sono raggruppati in tre generazioni, ciascuna comprendente due leptoni e due quark. La prima generazione comprende quark up e down, la seconda charm e strange e la terza top e bottom. Le ricerche di una quarta generazione di fermioni sono tutte fallite,^[55] e secondo alcuni autori non ci sono più di tre generazioni.^{[nb 3][56][57][58]} Le particelle delle generazioni superiori hanno in genere massa più elevata, ma minore stabilità, il che le fa decadere in particelle di generazione inferiore attraverso l'interazione debole. Solo i quark di prima generazione (up e down) esistono spontaneamente in natura. I quark più pesanti si possono originare solo in collisioni ad alta energia, che si verificano in natura nei raggi cosmici e decadono rapidamente. Si ritiene che fossero presenti durante i primi istanti dopo il Big Bang, quando l'universo si trovava in una fase estremamente calda e densa. I quark più pesanti vengono creati artificialmente negli acceleratori di particelle.^[59]

Poiché possiedono carica elettrica, massa, carica di colore e sapore, i quark sono le uniche particelle elementari conosciuti ad essere coinvolte in tutte e quattro le interazioni fondamentali della fisica contemporanea: elettromagnetismo, gravitazione, interazione forte e interazione debole.^[49] La gravitazione è troppo debole per essere rilevante nelle interazioni tra particelle singole eccetto per valori estremi di energia (energia di Planck) e di distanza (lunghezza di Planck). Tuttavia, siccome non esiste una teoria quantistica della gravità, l'interazione gravitazionale non è descritta dal modello standard.

Lo stesso argomento in dettaglio: Carica elettrica.

I quark hanno valori frazionari di carica elettrica: o (−¹⁄₃) o (+²⁄₃) volte la carica elementare (e), a seconda del sapore. I quark up, charm, e top quarks (chiamati i quark di tipo up) hanno una carica di +²⁄₃ e, mentre i quark down, strange, e bottom (quark di tipo down) hanno −¹⁄₃ e. Gli antiquark hanno la carica opposta al corrispondente quark; quelli di tipo up hanno cariche di −²⁄₃ e quelli di tipo down hanno cariche di +¹⁄₃ e. Siccome la carica elettrica di un adrone è la somma delle cariche dei quark costituenti, tutti gli adroni hanno cariche intere: la combinazione di tre quark (barioni), tre antiquark (antibarioni), o di un quark e un antiquark (mesoni) risulterà sempre in cariche positive.^[60] Ad esempio, i costituenti adronici dei nuclei atomici, i protoni e i neutroni, hanno rispettivamente la carica +1 e, e 0; il neutrone è composto da due quark down e un quark up, mentre il protone da due quark up e da un quark down.^[49]

Lo stesso argomento in dettaglio: Spin.

Lo spin è una proprietà intrinseca delle particelle elementari, e la sua direzione è un importante grado di libertà. Spesso lo si visualizza come la rotazione di un oggetto intorno al proprio asse (da qui il nome "spin"), sebbene il concetto sia fuorviante a scale subatomiche perché si crede che le particelle elementari siano puntiformi.^[61]

Lo spin può essere rappresentato da un vettore la cui lunghezza è misurata in unità della costante di Planck ridotta ħ (pronunciata "h tagliato"). Per i quark, una misurazione della componente di spin lungo un asse qualsiasi dà solo i valori +ħ/2 o −ħ/2; per questo motivo i quark vengono classificati come particelle con spin-¹⁄₂.^[62] La componente dello spin lungo un dato asse – per convenzione l'asse z – è spesso indicata con freccia in su ↑ per il valore +¹⁄₂ e in giù ↓ per il valore −¹⁄₂, messa dopo il simbolo del sapore. Ad esempio, un quark up con uno spin di +¹⁄₂ lungo l'asse z è denotato da u↑.^[63]

Un quark di un determinato sapore può trasformarsi in un quark di un altro sapore soltanto attraverso l'interazione debole, una delle quattro interazioni fondamentali nella fisica delle particelle. Assorbendo o emettendo un bosone W, ogni quark di tipo "up" (up, charm e top) può cambiarsi in un quark di tipo "down" (down, strange e bottom) e viceversa. Questo meccanismo di trasformazione del sapore provoca un processo radioattivo di decadimento beta nel quale un neutrone (n) si suddivide in un protone (p), un elettrone (e⁻) e un antineutrino elettronico ${\displaystyle {\bar {\nu }}}$. Questo avviene quando uno dei quark di tipo down del neutrone (udd) decade in un quark di tipo up emettendo un bosone virtuale W che trasforma il neutrone in un protone (uud). Il bosone W decade in un elettrone e un antineutrino elettronico.^[64]

Sia il decadimento beta che il processo di decadimento inverso sono usati normalmente in esperimenti alle alte energie come la rilevazione dei neutrini e in applicazioni mediche come la tomografia ad emissione di positroni (PET).

Anche se il processo di trasformazione del sapore è lo stesso per tutti i quark, ciascuno di essi ha la preferenza a trasformarsi in un quark della stessa generazione. Le relative tendenze alla trasformazione sono date dai valori della matrice di Cabibbo–Kobayashi–Maskawa (matrice CKM):^[65]

${\displaystyle {\begin{bmatrix}|V_{\mathrm {ud} }|&|V_{\mathrm {us} }|&|V_{\mathrm {ub} }|\\|V_{\mathrm {cd} }|&|V_{\mathrm {cs} }|&|V_{\mathrm {cb} }|\\|V_{\mathrm {td} }|&|V_{\mathrm {ts} }|&|V_{\mathrm {tb} }|\end{bmatrix}}\approx {\begin{bmatrix}0{,}974&0{,}225&0{,}003\\0{,}225&0{,}973&0{,}041\\0{,}009&0{,}040&0{,}999\end{bmatrix}},}$

dove V_ij rappresenta la tendenza di un quark di sapore i a cambiarsi in un quark di sapore j (o viceversa).^{[nb 4]}

L'equivalente matrice di decadimento dei leptoni (alla destra del bosone W nel diagramma di Feynman) viene chiamata matrice di Pontecorvo–Maki–Nakagawa–Sakata o matrice PMNS.^[66] Le due matrici CKM e PMNS assieme descrivono tutte le trasformazioni di sapore, ma la relazione tra le due non è ancora ben chiarita.^[67]

Lo stesso argomento in dettaglio: Carica di colore e Interazione forte.

In base alla cromodinamica quantistica (QCD), i quark possiedono una proprietà chiamata carica di colore. Ci sono tre tipi di carica di colore, indicati arbitrariamente con blu, verde, e rosso.^{[nb 5]} Ciascuno di queste ha un anticolore, complementare – antiblu, antiverde, e antirosso. Ogni quark possiede un colore, mentre ogni antiquark possiede un anticolore.^[68]

Il sistema di attrazione e repulsione tra i quark carichi con differenti combinazioni dei tre colori è chiamato interazione forte, che è mediata da particelle mediatrici dette gluoni. La teoria che descrive l'interazione forte è la cromodinamica quantistica (QCD). Un quark, che ha un singolo valore di colore, può legarsi con un antiquark che possiede il corrispondente anticolore. Il risultato dell'attrazione tra due quark è il colore neutro: un quark con carica di colore ξ più un antiquark con carica di colore −ξ risulterà in una carica di colore di 0 (o colore "bianco") e nella formazione di un mesone. Questo è analogo al modello della mescolanza additiva in ottica. Similmente, la combinazione di tre quark, ognuno con carica di colore diversa, o tre antiquark, ognuno con una carica di anticolore, risulterà nella stessa carica di colore "bianca" e nella formazione di un barione o di un antibarione.^[69]

Nella fisica delle particelle moderna, le simmetrie di gauge – un tipo di gruppo di simmetria – mettono in relazione le interazioni tra le particelle. La SU(3) di colore (comunemente abbreviata in SU(3)_c) è la simmetria di gauge che mette in relazione la carica di colore nei quark p ed è la simmetria che definisce la cromodinamica quantistica.^[70] Proprio come le leggi della fisica sono indipendenti dalla direzione nello spazio x, y, e z, e rimangono invariate se gli assi delle coordinate sono ruotati, la fisica della cromodinamica quantistica non dipende da quali sono le direzioni nello spazio di colore tridimensionale con le quali si identificano i colori blu, rosso, e verde. Le trasformazioni di colore SU(3)_c corrispondono a "rotazioni" nello spazio dei colori (che, dal punto di vista matematico è uno spazio vettoriale complesso). Ogni sapore di quark S, con i sottotipi S_B, S_V, S_R corrispondenti ai colori,^[71] forma un tripletto: un campo a tre componenti che si trasforma secondo la rappresentazione fondamentale della SU(3)_c.^[72] Il requisito secondo il quale la SU(3)_c dovrebbe essere locale – il che significa che le sue trasformazioni possono variare con lo spazio-tempo – determina le proprietà dell'interazione forte. In particolare, implica l'esistenza di otto tipi di gluoni come mediatori.^[70][73]

Per riferirsi alla massa di un quark si usano due termini: massa di un quark di corrente si riferisce alla massa di un quark in sé, mentre la massa di un quark costituente si riferisce alla massa del quark di corrente più la massa del campo di gluoni circostante il quark.^[74] Queste masse tipicamente hanno valori molto diversi. La maggior parte della massa di un adrone viene dai gluoni che tengono insieme i quark costituenti, piuttosto che dai quark stessi. Mentre i gluoni sono intrinsecamente senza massa, possiedono energia – nello specifico, energia di legame quantocromodinamica (QCBE da quantum chromodynamics binding energy) – ed è questa che contribuisce alla massa complessiva dell'adrone. Ad esempio, un protone ha una massa di circa 938 MeV/c², e la massa dei suoi tre quark di valenza contribuisce solo 9 MeV/c²; la maggior parte della quantità rimanente può essere attribuita all'energia di campo dei gluoni.^[75][76] Il modello standard afferma che le particelle elementari prendono le loro masse dal meccanismo di Higgs, che è associato al bosone di Higgs. Si spera che ulteriori ricerche sulle ragioni per la grande massa del quark top, di ~173 GeV/c², quasi la massa di un atomo d'oro,^[75][77] possano rivelare di più riguardo l'origine dellla massa dei quark e delle altre particelle elementari.^[78]

Nella QCD, i quark sono considerati puntiformi, senza dimensione. Al 2014, indizi sperimentali indicano che non sono più grandi di 10⁻⁴ volte la grandezza di un protone, cioè meno di 10⁻¹⁹ metri.^[79]

Ai vari sapori dei quark sono assegnati dei numeri quantici di sapore: isospin (I₃), charm (C), stranezza (S, da non confondere con lo spin), topness (T), e bottomness (B′).

Il numero barionico (B) ha lo stesso valore (+ 1/3) per tutti i quark, dal momento che i barioni sono costituiti da tre quark.

Per gli antiquark, la carica elettrica Q e i numeri quantici di sapore (B, I₃, C, S, T, e B′) hanno segno opposto. La massa e il momento angolare totale invece non sono soggetti al cambiamento di segno.

Le proprietà fondamentali dei sei sapori di quark sono riassunte nella tabella seguente:

Proprietà dei sapori dei quark^[75]

Particella		Massa (MeV/c2)*	J	B	Q	I3	C	S	T	B′	Antiparticella
Nome	Simbolo										Nome	Simbolo
Prima generazione
Up	u	2.3±0.7 ± 0.5[nb 6]	1/2	+ 1/3	+ 2/3	+1/2	0	0	0	0	Antiup	${\displaystyle {\bar {\mathrm {u} }}}$
Down	d	4.8±0.5 ± 0.3[nb 6]	1/2	+1/3	−1/3	−1/2	0	0	0	0	Antidown	${\displaystyle {\bar {\mathrm {d} }}}$
Seconda generazione
Charm	c	1275±25	1/2	+1/3	+2/3	0	+1	0	0	0	Anticharm	${\displaystyle {\bar {\mathrm {c} }}}$
Strange	s	95±5	1/2	+1/3	−1/3	0	0	−1	0	0	Antistrange	${\displaystyle {\bar {\mathrm {s} }}}$
Terza generazione
Top	t	173210±510 ± 710	1/2	+1/3	+2/3	0	0	0	+1	0	Antitop	${\displaystyle {\bar {\mathrm {t} }}}$
Bottom	b	4180±30	1/2	+1/3	−1/3	0	0	0	0	−1	Antibottom	${\displaystyle {\bar {\mathrm {b} }}}$

Lo stesso argomento in dettaglio: Confinamento dei quark e Gluone.

Come descritto dalla cromodinamica quantistica, l'interazione forte tra i quark è mediata dai gluoni, bosoni vettori di gauge privi di massa. Ciascun gluone porta una carica di colore e una carica di anticolore. Nella struttura standard delle interazioni tra le particelle (che fa parte di una formulazione più generale conosciuta come teoria perturbativa), i gluoni vengono costantemente scambiati tra i quark tramite un processo virtuale di emissione e assorbimento. Quando un gluone si sposta tra i quark, avviene un cambio di colore; ad esempio, se un quark rosso emette un gluone rosso–antiverde, diventa verde, e se un quark verde assorbe un gluone rosso–antiverde, diventa rosso. Pertanto, mentre il colore di un quark cambia in continuazione, la loro interazione forte è conservata.^[80][81][82]

Siccome i gluoni possiedono una carica di colore, essi stessi sono in grado di assorbire ed emettere altri gluoni. Questo causa la libertà asintotica: man mano che i quark si avvicinano l'un all'altro, la forza di legame cromodinamica tra di loro si abbassa.^[83] Al contrario, man mano che la distanza tra i quark aumenta, anche la forza di legame aumenta. Il campo di colore diventa sotto sforzo, similmente a un elastico quando viene allungato, e altri gluoni del colore appropriato vengono spontaneamente creati per rinforzare il campo. Sopra una certa soglia di energia diventa più energeticamente favorevole creare coppie di quark, che si legano con i quark che si sono separati, portando alla formazione di nuovi adroni. Questo fenomeno prende il nome di confinamento dei quark (o di colore): i quark non sono mai isolati.^[84][85] Questo processo di adronizzazione avviene prima che i quark formati in una collisione ad alta energia, possano interagire in qualsiasi altro modo. L'unica eccezione è il quark top, che potrebbe decadere prima di adronizzare.^[86]

Gli adroni contengono, oltre ai quark di valenza (q_v) che contribuiscono ai numeri quantici, delle coppie virtuali quark–antiquark (qq) dette quark del mare (q_s). I quark del mare si formano quando un gluone del campo di colore dell'adrone si divide; questo processo funziona anche al contrario nel senso che l'annichilazione di due quark del mare produce un gluone. Il risultato è un flusso costanti di divisioni di gluoni e creazioni conosciuto in gergo come "il mare".^[87] I quark del mare sono molto meno stabili delle loro controparti di valenza, e tipicamente si annichilano a vicenda all'interno dell'adrone. Nonostante questo, in alcune circostanze i quark del mare possono adronizzare in particelle barioniche o mesoniche.^[88]

Lo stesso argomento in dettaglio: Materia di quark.

In condizioni sufficientemente estreme, i quark possono uscire dal confinamento ed esistere come particelle libere. Nel corso della libertà asintotica, l'interazione forte diventa più debole ad alte temperature. Alla fine, si perde il confinamento di colore e si forma un plasma estremamente caldo di quark e gluoni liberi. Questa fase teorica della materia è detta appunto plasma di quark e gluoni.^[91] Le condizioni precise necessarie a originare questo stato sono ignote e sono state oggetto di notevoli speculazioni ed esperimenti. Una recente stima pone la temperatura necessaria a (1,90±0,02)×10¹² kelvin.^[92] Mentre uno stato di quark e gluoni completamente liberi non è ancora stato raggiunto (nonostante numerosi tentativi del CERN negli anni 1980 e 1990),^[93] recenti esperimenti al Relativistic Heavy Ion Collider hanno mostrato della materia di quark in stato liquido in un moto fluido "quasi perfetto".^[94]

Il plasma di quark e gluoni sarebbe caratterizzato da un grande aumento del numero di coppie dei quark più pesanti rispetto alle coppie di quark up e down. Si crede che nel periodo precedente a 10⁻⁶ secondi dopo il Big Bang, l'universo è riempito da questo tipo di plasma, dato che la temperatura era troppo alta perché gli adroni fossero stabili.^[95]

Date una densità barionica sufficientemente alta e temperature relativamente basse – probabilmente paragonabili a quelle trovate nelle stelle di neutroni – ci si aspetta che la materia di quark degeneri in un liquido di Fermi di quark debolmente interagenti. Questo liquido sarebbe caratterizzato da una condensazione di coppie di Cooper di quark colorati, rompendo in tal modo la simmetria locale SU(3)_c. Siccome le coppie di Cooper di quark hanno carica di colore, tale fase della materia di quark sarebbe superconduttiva rispetto al colore; vale a dire che la carica di colore sarebbe in grado di attraversarla senza resistenza.^[96]

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• Murray Gell-Mann
• Antiquark
• Carica di colore
• Sapore (fisica)
• Cromodinamica quantistica
• Modello a quark costituenti
• Gluone

• Wikiquote contiene citazioni di o su quark
• Wikimedia Commons contiene immagini o altri file su quark

• quark, su Treccani.it – Enciclopedie on line, Istituto dell'Enciclopedia Italiana.
• (EN) quark, su Enciclopedia Britannica, Encyclopædia Britannica, Inc.

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Elementari	Fermioni Quark Up · Down · Charm · Strange · Top · Bottom Leptoni Elettrone · Positrone · Muone · Antimuone · Tauone · Antitauone · Neutrino elettronico · Antineutrino elettronico · Neutrino muonico · Antineutrino muonico · Neutrino tauonico · Antineutrino tauonico Bosoni Gauge Fotone · Gluone · Bosoni W e Z Scalari Bosone di Higgs Ipotetiche Sparticelle Gaugini Gluino · Gravitino · Fotino Altre Axino · Chargino · Higgsino · Neutralino · Sfermione · Bosino Altre Assione · Dilatone · Gravitone · Monopolo magnetico · Majorone · Tachione · Bosoni X e Y · bosoni W' e Z' · Neutrino sterile · Preone · Fermione di Majorana Altre Ghost di Faddeev-Popov
Composte	Adroni Barioni/ iperoni Nucleone (Protone · Neutrone) · Barione delta · Barione lambda · Barione sigma · Barione Xi · Barione omega Mesoni/ quarkoni Pione · Mesone rho · Mesoni eta e eta primo · Mesone phi · Mesone omega · Mesone J/Psi · Mesone upsilon · Kaone · Mesone B · Mesone D Adroni esotici Tetraquark · Pentaquark Ipotetiche Barioni esotici Esaquark Mesoni esotici Glueball (Odderone) · Mesone theta · Mesone T Altre Molecola mesonica · Pomerone Altre Nuclei atomici · Atomi · Atomi esotici (Positronio · Muonio · Tauonio · Pionio) · Atomolecole · Molecole · Superatomo
Quasiparticelle	Droplettone · Eccitone · Fasone · Frattone · Fonone · Lacuna · Levitone · Magnone · Plasmarone · Plasmone · Polaritone · Polarone · Qualunquone · Rotone · Skyrmione · Skyrmione magnetico · Solitone · Solitone di Davydov · Spinone · Topolaritone
Cronologia della scoperta delle particelle

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