CERN Accelerating science

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002011304 0247_ $$2DOI$$a10.1103/PhysRevD.92.032004
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002011304 245__ $$aSearch for high-mass diphoton resonances in $pp$ collisions at $\sqrt{s}=8$ TeV with the ATLAS detector
002011304 246__ $$9arXiv$$aSearch for high-mass diphoton resonances in $pp$ collisions at $\sqrt{s}=8$ TeV with the ATLAS detector
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002011304 500__ $$9arXiv$$a14 pages plus author list + cover page (31 pages total), 5 figures, 4 tables, submitted to Physical Review D, All figures including auxiliary figures are available at http://atlas.web.cern.ch/Atlas/GROUPS/PHYSICS/PAPERS/EXOT-2012-19/
002011304 520__ $$aThis article describes a search for high-mass resonances decaying to a pair of photons using a sample of $20.3$ fb$^{-1}$ of $pp$ collisions at $\sqrt{s}=8$ TeV recorded with the ATLAS detector at the Large Hadron Collider. The data are found to be in agreement with the Standard Model prediction, and limits are reported in the framework of the Randall-Sundrum model. This theory leads to the prediction of graviton states, the lightest of which could be observed at the Large Hadron Collider. A lower limit of $2.66$ ($1.41$) TeV at 95% confidence level is set on the mass of the lightest graviton for couplings of $k/\overline{M}_{\mathrm{Pl}} = 0.1$ ($0.01$).
002011304 520__ $$9APS$$aThis article describes a search for high-mass resonances decaying to a pair of photons using a sample of 20.3  fb-1 of pp collisions at s=8  TeV recorded with the ATLAS detector at the Large Hadron Collider. The data are found to be in agreement with the Standard Model prediction, and limits are reported in the framework of the Randall-Sundrum model. This theory leads to the prediction of graviton states, the lightest of which could be observed at the Large Hadron Collider. A lower limit of 2.66 (1.41) TeV at 95% confidence level is set on the mass of the lightest graviton for couplings of k/M¯Pl=0.1 (0.01).
002011304 520__ $$9arXiv$$aThis article describes a search for high-mass resonances decaying to a pair of photons using a sample of $20.3$ fb$^{-1}$ of $pp$ collisions at $\sqrt{s}=8$ TeV recorded with the ATLAS detector at the Large Hadron Collider. The data are found to be in agreement with the Standard Model prediction, and limits are reported in the framework of the Randall-Sundrum model. This theory leads to the prediction of graviton states, the lightest of which could be observed at the Large Hadron Collider. A lower limit of $2.66$ ($1.41$) TeV at 95% confidence level is set on the mass of the lightest graviton for couplings of $k/\overline{M}_{\mathrm{Pl}} = 0.1$ ($0.01$).
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002011304 700__ $$aEndner, Oliver Chris$$iINSPIRE-00338702$$uMainz U.
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002011304 700__ $$aGiangiobbe, Vincent$$iINSPIRE-00161876$$uBarcelona, IFAE
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002011304 700__ $$aGianotti, Fabiola$$iINSPIRE-00084688$$uCERN
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002011304 700__ $$aGilchriese, Murdock$$iINSPIRE-00084816$$uLBL, Berkeley
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002011304 700__ $$aGillberg, Dag$$iINSPIRE-00006756$$uCERN
002011304 700__ $$aGilles, Geoffrey$$iINSPIRE-00364250$$uClermont-Ferrand U.
002011304 700__ $$aGingrich, Douglas$$iINSPIRE-00084876$$uAlberta U.$$uTRIUMF
002011304 700__ $$aGiokaris, Nikos$$iINSPIRE-00084938$$uAthens U.
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002011304 700__ $$aGiromini, Paolo$$iINSPIRE-00085050$$uFrascati
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002011304 700__ $$aGkougkousis, Evangelos Leonidas$$iINSPIRE-00380163$$uOrsay, LAL
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002011304 700__ $$aGlasman, Claudia$$iINSPIRE-00173488$$uMadrid, Autonoma U.
002011304 700__ $$aGlatzer, Julian$$iINSPIRE-00013837$$uCERN
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002011304 700__ $$aGlazov, Alexandre$$iINSPIRE-00326794$$uDESY
002011304 700__ $$aGoblirsch-Kolb, Maximilian$$iINSPIRE-00339087$$uMunich, Max Planck Inst.
002011304 700__ $$aGoddard, Jack Robert$$iINSPIRE-00238011$$uQueen Mary, U. of London
002011304 700__ $$aGodlewski, Jan$$iINSPIRE-00214851$$uCracow, INP
002011304 700__ $$aGoldfarb, Steven$$iINSPIRE-00085461$$uMichigan U.
002011304 700__ $$aGolling, Tobias$$iINSPIRE-00085610$$uGeneva U.
002011304 700__ $$aGolubkov, Dmitry$$iINSPIRE-00260751$$uSerpukhov, IHEP
002011304 700__ $$aGomes, Agostinho$$iINSPIRE-00226662$$uLIP, Lisbon$$uLisbon U., CFNUL
002011304 700__ $$aGonçalo, Ricardo$$iINSPIRE-00171282$$uLIP, Lisbon
002011304 700__ $$aGoncalves Pinto Firmino Da Costa, Joao$$iINSPIRE-00238024$$uIRFU, Saclay
002011304 700__ $$aGonella, Laura$$iINSPIRE-00001730$$uBonn U.
002011304 700__ $$aGonzález de la Hoz, Santiago$$iINSPIRE-00214978$$uValencia U., IFIC
002011304 700__ $$aGonzalez Parra, Garoe$$iINSPIRE-00238036$$uBarcelona, IFAE
002011304 700__ $$aGonzalez-Sevilla, Sergio$$iINSPIRE-00214993$$uGeneva U.
002011304 700__ $$aGoossens, Luc$$iINSPIRE-00215005$$uCERN
002011304 700__ $$aGorbounov, Petr Andreevich$$iINSPIRE-00085929$$uMoscow, ITEP
002011304 700__ $$aGordon, Howard$$iINSPIRE-00085936$$uBrookhaven
002011304 700__ $$aGorelov, Igor$$iINSPIRE-00048110$$uNew Mexico U.
002011304 700__ $$aGorini, Benedetto$$iINSPIRE-00215017$$uCERN
002011304 700__ $$aGorini, Edoardo$$iINSPIRE-00085978$$uINFN, Lecce$$uSalento U.
002011304 700__ $$aGorišek, Andrej$$iINSPIRE-00215023$$uStefan Inst., Ljubljana
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002011304 700__ $$aMassa, Ignazio$$iINSPIRE-00220061$$uINFN, Bologna$$uBologna U.
002011304 700__ $$aMassa, Lorenzo$$iINSPIRE-00388313$$uINFN, Bologna$$uBologna U.
002011304 700__ $$aMassol, Nicolas$$iINSPIRE-00220073$$uAnnecy, LAPP
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002011304 700__ $$aMasubuchi, Tatsuya$$iINSPIRE-00030446$$uTokyo U., ICEPP
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002011304 700__ $$aMaximov, Dmitriy$$iINSPIRE-00236989$$uNovosibirsk, IYF$$uNovosibirsk State U.
002011304 700__ $$aMazini, Rachid$$iINSPIRE-00220110$$uTaiwan, Inst. Phys.
002011304 700__ $$aMazza, Simone Michele$$iINSPIRE-00386351$$uINFN, Milan$$uMilan U.
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002011304 700__ $$aMc Goldrick, Garrin$$iINSPIRE-00349874$$uToronto U.
002011304 700__ $$aMc Kee, Shawn Patrick$$iINSPIRE-00260714$$uMichigan U.
002011304 700__ $$aMcCarn, Allison$$iINSPIRE-00220122$$uMichigan U.
002011304 700__ $$aMcCarthy, Robert$$iINSPIRE-00106112$$uSUNY, Stony Brook
002011304 700__ $$aMcCarthy, Tom$$iINSPIRE-00220136$$uCarleton U.
002011304 700__ $$aMcCubbin, Norman$$iINSPIRE-00106154$$uRutherford
002011304 700__ $$aMcFarlane, Kenneth$$iINSPIRE-00106229$$uHampton U.
002011304 700__ $$aMcfayden, Josh$$iINSPIRE-00231570$$uUniversity Coll. London
002011304 700__ $$aMchedlidze, Gvantsa$$iINSPIRE-00306035$$uGottingen U., II. Phys. Inst.
002011304 700__ $$aMcMahon, Steve$$iINSPIRE-00220148$$uRutherford
002011304 700__ $$aMcPherson, Robert$$iINSPIRE-00106476$$uVictoria U.$$uIPP, Canada
002011304 700__ $$aMechnich, Joerg$$iINSPIRE-00220166$$uFOM, Amsterdam
002011304 700__ $$aMedinnis, Michael$$iINSPIRE-00220180$$uDESY
002011304 700__ $$aMeehan, Samuel$$iINSPIRE-00298342$$uCape Town U.
002011304 700__ $$aMehlhase, Sascha$$iINSPIRE-00220289$$uMunich U.
002011304 700__ $$aMehta, Andrew$$iINSPIRE-00300183$$uLiverpool U.
002011304 700__ $$aMeier, Karlheinz$$iINSPIRE-00106610$$uKirchhoff Inst. Phys.
002011304 700__ $$aMeineck, Christian$$iINSPIRE-00334493$$uMunich U.
002011304 700__ $$aMeirose, Bernhard$$iINSPIRE-00220290$$uTexas U., Dallas
002011304 700__ $$aMelachrinos, Constantinos$$iINSPIRE-00220302$$uChicago U., EFI
002011304 700__ $$aMellado Garcia, Bruce Rafael$$iINSPIRE-00005240$$uWitwatersrand U.
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002011304 700__ $$aMengarelli, Alberto$$iINSPIRE-00231636$$uINFN, Bologna$$uBologna U.
002011304 700__ $$aMenke, Sven$$iINSPIRE-00106910$$uMunich, Max Planck Inst.
002011304 700__ $$aMeoni, Evelin$$iINSPIRE-00220314$$uTufts U.
002011304 700__ $$aMercurio, Kevin Michael$$iINSPIRE-00236996$$uHarvard U., Phys. Dept.
002011304 700__ $$aMergelmeyer, Sebastian$$iINSPIRE-00239978$$uBonn U.
002011304 700__ $$aMeric, Nicolas$$iINSPIRE-00237006$$uIRFU, Saclay
002011304 700__ $$aMermod, Philippe$$iINSPIRE-00220326$$uGeneva U.
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002011304 700__ $$aSchaile, Dorothee$$iINSPIRE-00300542$$uMunich U.
002011304 700__ $$aSchamberger, R Dean$$iINSPIRE-00123848$$uSUNY, Stony Brook
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002011304 700__ $$aSchlenker, Stefan$$iINSPIRE-00223244$$uCERN
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002011304 700__ $$aSchmitt, Christian$$iINSPIRE-00058231$$uMainz U.
002011304 700__ $$aSchmitt, Sebastian$$iINSPIRE-00237403$$uHeidelberg U.
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002011304 700__ $$aSchneider, Basil$$iINSPIRE-00287133$$uTRIUMF
002011304 700__ $$aSchnellbach, Yan Jie$$iINSPIRE-00334561$$uLiverpool U.
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002011304 700__ $$aSchoeffel, Laurent$$iINSPIRE-00185759$$uIRFU, Saclay
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002011304 700__ $$aSchopf, Elisabeth$$iINSPIRE-00396420$$uBonn U.
002011304 700__ $$aSchorlemmer, Andre Lukas$$iINSPIRE-00207917$$uGottingen U., II. Phys. Inst.
002011304 700__ $$aSchott, Matthias$$iINSPIRE-00223276$$uMainz U.
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002011304 700__ $$aSchramm, Steven$$iINSPIRE-00356617$$uToronto U.
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002011304 700__ $$aSchulz, Holger$$iINSPIRE-00287163$$uHumboldt U., Berlin
002011304 700__ $$aSchumacher, Markus$$iINSPIRE-00223322$$uFreiburg U.
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002011304 700__ $$aSchwoerer, Maud$$iINSPIRE-00237425$$uAnnecy, LAPP
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002011304 700__ $$aScifo, Estelle$$iINSPIRE-00334571$$uOrsay, LAL
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002011304 700__ $$aSkottowe, Hugh Philip$$iINSPIRE-00261122$$uHarvard U., Phys. Dept.
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002011304 700__ $$aSmizanska, Maria$$iINSPIRE-00127348$$uLancaster U.
002011304 700__ $$aSmolek, Karel$$iINSPIRE-00223725$$uPrague, Tech. U.
002011304 700__ $$aSnesarev, Andrei$$iINSPIRE-00223739$$uLebedev Inst.
002011304 700__ $$aSnidero, Giacomo$$iINSPIRE-00332974$$uQueen Mary, U. of London
002011304 700__ $$aSnyder, Scott$$iINSPIRE-00300553$$uBrookhaven
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002011304 700__ $$aSoffer, Abner$$iINSPIRE-00127510$$uTel Aviv U.
002011304 700__ $$aSoh, Dart-yin$$iINSPIRE-00227270$$uTaiwan, Inst. Phys.$$uZhongshan U.
002011304 700__ $$aSolans, Carlos$$iINSPIRE-00306293$$uCERN
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002011304 700__ $$aSolc, Jaroslav$$iINSPIRE-00223761$$uPrague, Tech. U.
002011304 700__ $$aSoldatov, Evgeny$$iINSPIRE-00237550$$uMoscow Phys. Eng. Inst.
002011304 700__ $$aSoldevila, Urmila$$iINSPIRE-00232570$$uValencia U., IFIC
002011304 700__ $$aSolodkov, Alexander$$iINSPIRE-00127668$$uSerpukhov, IHEP
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002011304 700__ $$aSolovyanov, Oleg$$iINSPIRE-00223789$$uSerpukhov, IHEP
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002011304 700__ $$aSommer, Philip$$iINSPIRE-00364294$$uFreiburg U.
002011304 700__ $$aSong, Hong Ye$$iINSPIRE-00363126$$uHefei, CUST
002011304 700__ $$aSoni, Nitesh$$iINSPIRE-00043602$$uAdelaide U., Sch. Chem. Phys.
002011304 700__ $$aSood, Alexander$$iINSPIRE-00012176$$uLBL, Berkeley
002011304 700__ $$aSopczak, Andre$$iINSPIRE-00127812$$uPrague, Tech. U.
002011304 700__ $$aSopko, Bruno$$iINSPIRE-00223807$$uPrague, Tech. U.
002011304 700__ $$aSopko, Vit$$iINSPIRE-00223795$$uPrague, Tech. U.
002011304 700__ $$aSorin, Veronica$$iINSPIRE-00049169$$uBarcelona, IFAE
002011304 700__ $$aSosa, David$$iINSPIRE-00365541$$uHeidelberg U.
002011304 700__ $$aSosebee, Mark$$iINSPIRE-00127913$$uTexas U., Arlington
002011304 700__ $$aSotiropoulou, Calliope Louisa$$iINSPIRE-00380743$$uAristotle U., Thessaloniki
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002011304 700__ $$aSoueid, Paul$$iINSPIRE-00330801$$uMontreal U.
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002011304 700__ $$aSouth, David$$iINSPIRE-00185821$$uDESY
002011304 700__ $$aSpagnolo, Stefania$$iINSPIRE-00146499$$uINFN, Lecce$$uSalento U.
002011304 700__ $$aSpanò, Francesco$$iINSPIRE-00051714$$uRoyal Holloway, U. of London
002011304 700__ $$aSpearman, William Robert$$iINSPIRE-00342740$$uHarvard U., Phys. Dept.
002011304 700__ $$aSpettel, Fabian$$iINSPIRE-00366625$$uMunich, Max Planck Inst.
002011304 700__ $$aSpighi, Roberto$$iINSPIRE-00223820$$uINFN, Bologna
002011304 700__ $$aSpigo, Giancarlo$$iINSPIRE-00223836$$uCERN
002011304 700__ $$aSpiller, Laurence Anthony$$iINSPIRE-00413161$$uMelbourne U.
002011304 700__ $$aSpousta, Martin$$iINSPIRE-00223860$$uCharles U.
002011304 700__ $$aSpreitzer, Teresa$$iINSPIRE-00040743$$uToronto U.
002011304 700__ $$aSt Denis, Richard Dante$$iINSPIRE-00128281$$uGlasgow U.
002011304 700__ $$aStaerz, Steffen$$iINSPIRE-00364781$$uDresden, Tech. U.
002011304 700__ $$aStahlman, Jonathan$$iINSPIRE-00223870$$uPennsylvania U.
002011304 700__ $$aStamen, Rainer$$iINSPIRE-00223881$$uKirchhoff Inst. Phys.
002011304 700__ $$aStamm, Soren$$iINSPIRE-00374679$$uHumboldt U., Berlin
002011304 700__ $$aStanecka, Ewa$$iINSPIRE-00223897$$uCracow, INP
002011304 700__ $$aStanescu, Cristian$$iINSPIRE-00128407$$uINFN, Rome
002011304 700__ $$aStanescu-Bellu, Madalina$$iINSPIRE-00287285$$uDESY
002011304 700__ $$aStanitzki, Marcel Michael$$iINSPIRE-00006638$$uDESY
002011304 700__ $$aStapnes, Steinar$$iINSPIRE-00223901$$uOslo U.
002011304 700__ $$aStarchenko, Evgeny$$iINSPIRE-00223911$$uSerpukhov, IHEP
002011304 700__ $$aStark, Jan$$iINSPIRE-00050567$$uLPSC, Grenoble
002011304 700__ $$aStaroba, Pavel$$iINSPIRE-00223923$$uPrague, Inst. Phys.
002011304 700__ $$aStarovoitov, Pavel$$iINSPIRE-00223937$$uDESY
002011304 700__ $$aStaszewski, Rafal$$iINSPIRE-00237571$$uCracow, INP
002011304 700__ $$aStavina, Pavel$$iINSPIRE-00223944$$uComenius U.
002011304 700__ $$aSteinberg, Peter$$iINSPIRE-00256449$$uBrookhaven
002011304 700__ $$aStelzer, Bernd$$iINSPIRE-00040738$$uSimon Fraser U.
002011304 700__ $$aStelzer, Harald Joerg$$iINSPIRE-00027247$$uCERN
002011304 700__ $$aStelzer-Chilton, Oliver$$iINSPIRE-00040726$$uTRIUMF
002011304 700__ $$aStenzel, Hasko$$iINSPIRE-00128831$$uGiessen U.
002011304 700__ $$aStern, Sebastian$$iINSPIRE-00237591$$uMunich, Max Planck Inst.
002011304 700__ $$aStewart, Graeme$$iINSPIRE-00226135$$uGlasgow U.
002011304 700__ $$aStillings, Jan Andre$$iINSPIRE-00237604$$uBonn U.
002011304 700__ $$aStockton, Mark$$iINSPIRE-00223972$$uMcGill U.
002011304 700__ $$aStoebe, Michael$$iINSPIRE-00329732$$uMcGill U.
002011304 700__ $$aStoicea, Gabriel$$iINSPIRE-00185869$$uBucharest, IFIN-HH
002011304 700__ $$aStolte, Philipp$$iINSPIRE-00362178$$uGottingen U., II. Phys. Inst.
002011304 700__ $$aStonjek, Stefan$$iINSPIRE-00027833$$uMunich, Max Planck Inst.
002011304 700__ $$aStradling, Alden$$iINSPIRE-00224005$$uTexas U., Arlington
002011304 700__ $$aStraessner, Arno$$iINSPIRE-00129196$$uDresden, Tech. U.
002011304 700__ $$aStramaglia, Maria Elena$$iINSPIRE-00372086$$uBern U., LHEP
002011304 700__ $$aStrandberg, Jonas$$iINSPIRE-00038640$$uRoyal Inst. Tech., Stockholm
002011304 700__ $$aStrandberg, Sara$$iINSPIRE-00024662$$uStockholm U.$$uStockholm U., OKC
002011304 700__ $$aStrandlie, Are$$iINSPIRE-00224010$$uOslo U.
002011304 700__ $$aStrauss, Emanuel$$iINSPIRE-00046473$$uSLAC
002011304 700__ $$aStrauss, Michael$$iINSPIRE-00129297$$uOklahoma U.
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002011304 700__ $$aStröhmer, Raimund$$iINSPIRE-00129353$$uWurzburg U.
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002011304 700__ $$aTurvey, Andrew John$$iINSPIRE-00290503$$uSouthern Methodist U.
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002011304 700__ $$aUgland, Maren$$iINSPIRE-00224822$$uBergen U.
002011304 700__ $$aUhlenbrock, Mathias$$iINSPIRE-00224833$$uBonn U.
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002011304 700__ $$aUngaro, Francesca$$iINSPIRE-00334608$$uFreiburg U.
002011304 700__ $$aUnno, Yoshinobu$$iINSPIRE-00133014$$uKEK, Tsukuba
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002011304 700__ $$aUrban, Jozef$$iINSPIRE-00244950$$uKosice, IEF
002011304 700__ $$aUrquijo, Phillip$$iINSPIRE-00227284$$uMelbourne U.
002011304 700__ $$aUrrejola, Pedro$$iINSPIRE-00226996$$uMainz U.
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002011304 8564_ $$81085542$$s28718$$uhttps://cds.cern.ch/record/2011304/files/figures_Fig2.png$$y00003 Uncertainty on the total background estimate as a function of~\mgg. The individual contributions due to the uncertainties in the irreducible and reducible components, as well as the contribution from the uncertainties in the normalization of the different background components (labeled ``background composition''), are also shown.
002011304 8564_ $$81085538$$s31351$$uhttps://cds.cern.ch/record/2011304/files/figures_kmasslimit_no7tev.png$$y00006 Expected and observed upper limits on \coupling\ expressed at 95\%~CL, as a function of the assumed value of the graviton mass.
002011304 8564_ $$81085543$$s31761$$uhttps://cds.cern.ch/record/2011304/files/figures_Fig1bottom.png$$y00002 (Top) Distribution of the isolation energy~\ETiso\ for the leading photon candidate in events in the low-mass control region. (Middle) Corresponding distribution for the subleading photon. The black points represent the data. The blue line shows the result of the template fit to the data. The red and green lines show the templates for photon and jet~background respectively, normalized according to the fit result. The red and green bands represent the uncertainties in the photon and jet contributions due to the uncertainties in the template shapes. (Bottom) Distribution of~\ETiso\ for photon candidates with $E_{\mathrm T}^{\gamma} > 400$~GeV at any diphoton mass. The \ETiso\ values always include the $E_{\mathrm T}^{\gamma}$-dependent offset discussed in the text.
002011304 8564_ $$81085539$$s42265$$uhttps://cds.cern.ch/record/2011304/files/figures_InvMass_180_3000_log_iso8.png$$y00004 Observed invariant mass distribution of the selected diphoton events (black dots; the vertical and horizontal axes on logarithmic scales). To compensate for the rapid decrease of the spectrum, the bins are chosen to have constant logarithmic width. Specifically, the ratio of the upper to lower bin boundary is equal to $1.038$ for all bins, and the first bin starts at $179$~GeV. Superimposed are the SM~background prediction including irreducible and reducible components and two examples of signal predictions. The low-mass control region is indicated by an arrow. (Bottom insert) Bin-by-bin significance of the difference between data and background expectation.
002011304 8564_ $$81085536$$s47417$$uhttps://cds.cern.ch/record/2011304/files/figures_Fig1middle.png$$y00001 (Top) Distribution of the isolation energy~\ETiso\ for the leading photon candidate in events in the low-mass control region. (Middle) Corresponding distribution for the subleading photon. The black points represent the data. The blue line shows the result of the template fit to the data. The red and green lines show the templates for photon and jet~background respectively, normalized according to the fit result. The red and green bands represent the uncertainties in the photon and jet contributions due to the uncertainties in the template shapes. (Bottom) Distribution of~\ETiso\ for photon candidates with $E_{\mathrm T}^{\gamma} > 400$~GeV at any diphoton mass. The \ETiso\ values always include the $E_{\mathrm T}^{\gamma}$-dependent offset discussed in the text.
002011304 8564_ $$81085541$$s47439$$uhttps://cds.cern.ch/record/2011304/files/figures_xsmasslimit_no7tev.png$$y00005 Expected and observed upper limits on \sigmaTbr\ expressed at 95\%~CL, as a function of the assumed value of the graviton mass. At large \mG, the $-1\sigma$ and $-2\sigma$ variations of the expected limit tend to be particularly close to the expected limit. This is expected, since signals with high~\mG\ would appear in regions of~\mgg\ where the background expectation is small and the Poissonian fluctuations around the mean expected background are highly asymmetric. The curves show the RS~model prediction for given values of \coupling\ as a function of \mG. They are obtained using the \pythia\ generator plus a $K$-factor to account for NLO corrections (see text). The thickness of the theory curve for $\coupling = 0.1$ illustrates the PDF uncertainties expressed at 90\%~CL.
002011304 8564_ $$81085537$$s47798$$uhttps://cds.cern.ch/record/2011304/files/figures_Fig1top.png$$y00000 (Top) Distribution of the isolation energy~\ETiso\ for the leading photon candidate in events in the low-mass control region. (Middle) Corresponding distribution for the subleading photon. The black points represent the data. The blue line shows the result of the template fit to the data. The red and green lines show the templates for photon and jet~background respectively, normalized according to the fit result. The red and green bands represent the uncertainties in the photon and jet contributions due to the uncertainties in the template shapes. (Bottom) Distribution of~\ETiso\ for photon candidates with $E_{\mathrm T}^{\gamma} > 400$~GeV at any diphoton mass. The \ETiso\ values always include the $E_{\mathrm T}^{\gamma}$-dependent offset discussed in the text.
002011304 8564_ $$81138901$$s11944$$uhttps://cds.cern.ch/record/2011304/files/fig2.png$$y00003 Uncertainty on the total background estimate as a function of~\mgg. The individual contributions due to the uncertainties in the irreducible and reducible components, as well as the contribution from the uncertainties in the normalization of the different background components (labeled ``background composition''), are also shown.
002011304 8564_ $$81138905$$s26034$$uhttps://cds.cern.ch/record/2011304/files/fig1c.png$$y00002 (Top) Distribution of the isolation energy~\ETiso\ for the leading photon candidate in events in the low-mass control region. (Middle) Corresponding distribution for the subleading photon. The black points represent the data. The blue line shows the result of the template fit to the data. The red and green lines show the templates for photon and jet~background respectively, normalized according to the fit result. The red and green bands represent the uncertainties in the photon and jet contributions due to the uncertainties in the template shapes. (Bottom) Distribution of~\ETiso\ for photon candidates with $E_{\mathrm T}^{\gamma} > 400$~GeV at any diphoton mass. The \ETiso\ values always include the $E_{\mathrm T}^{\gamma}$-dependent offset discussed in the text.
002011304 8564_ $$81138900$$s26135$$uhttps://cds.cern.ch/record/2011304/files/fig5.png$$y00006 Expected and observed upper limits on \coupling\ expressed at 95\%~CL, as a function of the graviton mass.
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002011304 8564_ $$81138903$$s39222$$uhttps://cds.cern.ch/record/2011304/files/fig1a.png$$y00000 (Top) Distribution of the isolation energy~\ETiso\ for the leading photon candidate in events in the low-mass control region. (Middle) Corresponding distribution for the subleading photon. The black points represent the data. The blue line shows the result of the template fit to the data. The red and green lines show the templates for photon and jet~background respectively, normalized according to the fit result. The red and green bands represent the uncertainties in the photon and jet contributions due to the uncertainties in the template shapes. (Bottom) Distribution of~\ETiso\ for photon candidates with $E_{\mathrm T}^{\gamma} > 400$~GeV at any diphoton mass. The \ETiso\ values always include the $E_{\mathrm T}^{\gamma}$-dependent offset discussed in the text.
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