CERN Accelerating science

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001546922 246__ $$9arXiv$$aA search for ttbar resonances in the lepton plus jets final state with ATLAS using 4.7 fb^-1 of pp collisions at sqrt(s) = 7 TeV
001546922 245__ $$aA search for $t\bar{t}$ resonances in the lepton plus jets final state with ATLAS using 4.7 fb$^{-1}$ of $pp$ collisions at $\sqrt{s}$ = 7 TeV
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001546922 500__ $$aComments: 16 pages plus author list (29 pages total), 11 figures, 5 tables, submitted to Physical Review D, All figures including auxiliary figures are available at <a href="https://atlas.web.cern.ch/Atlas/GROUPS/PHYSICS/PAPERS/TOPQ-2012-14/">https://atlas.web.cern.ch/Atlas/GROUPS/PHYSICS/PAPERS/TOPQ-2012-14/</a>
001546922 500__ $$9arXiv$$a16 pages plus author list (29 pages total), 11 figures, 5 tables, submitted to Physical Review D, All figures including auxiliary figures are available at https://atlas.web.cern.ch/Atlas/GROUPS/PHYSICS/PAPERS/TOPQ-2012-14/
001546922 520__ $$aA search for new particles that decay into top quark pairs ($t\bar{t}$) is performed with the ATLAS experiment at the LHC using an integrated luminosity of 4.7 fb$^{-1}$ of proton-proton (pp) collision data collected at a center-of-mass energy $\sqrt{s}$=7 TeV. In the $t\bar{t} \to WbWb$ decay, the lepton plus jets final state is used, where one W boson decays leptonically and the other hadronically. The ttbar system is reconstructed using both small-radius and large-radius jets, the latter being supplemented by a jet substructure analysis. A search for local excesses in the number of data events compared to the Standard Model expectation in the ttbar invariant mass spectrum is performed. No evidence for a ttbar resonance is found and 95% credibility-level limits on the production rate are determined for massive states predicted in two benchmark models. The upper limits on the cross section times branching ratio of a narrow Z' resonance range from 5.1 pb for a boson mass of 0.5 TeV to 0.03 pb for a mass of 3 TeV. A narrow leptophobic topcolor Z' resonance with a mass below 1.74 TeV is excluded. Limits are also derived for a broad color-octet resonance with $\Gamma$/m = 15.3%. A Kaluza-Klein excitation of the gluon in a Randall-Sundrum model is excluded for masses below 2.07 TeV.
001546922 520__ $$9APS$$aA search for new particles that decay into top quark pairs (tt¯) is performed with the ATLAS experiment at the LHC using an integrated luminosity of 4.7  fb-1 of proton–proton (pp) collision data collected at a center-of-mass energy s=7  TeV. In the tt¯→WbWb decay, the lepton plus jets final state is used, where one W boson decays leptonically and the other hadronically. The tt¯ system is reconstructed using both small-radius and large-radius jets, the latter being supplemented by a jet substructure analysis. A search for local excesses in the number of data events compared to the Standard Model expectation in the tt¯ invariant mass spectrum is performed. No evidence for a tt¯ resonance is found and 95% credibility-level limits on the production rate are determined for massive states predicted in two benchmark models. The upper limits on the cross section times branching ratio of a narrow Z′ resonance range from 5.1 pb for a boson mass of 0.5 TeV to 0.03 pb for a mass of 3 TeV. A narrow leptophobic topcolor Z′ resonance with a mass below 1.74 TeV is excluded. Limits are also derived for a broad color-octet resonance with Γ/m=15.3%. A Kaluza–Klein excitation of the gluon in a Randall–Sundrum model is excluded for masses below 2.07 TeV.
001546922 520__ $$9arXiv$$aA search for new particles that decay into top quark pairs (ttbar) is performed with the ATLAS experiment at the LHC using an integrated luminosity of 4.7 fb^-1 of proton-proton (pp) collision data collected at a center-of-mass energy sqrt(s)=7 TeV. In the ttbar --> WbWb decay, the lepton plus jets final state is used, where one W boson decays leptonically and the other hadronically. The ttbar system is reconstructed using both small-radius and large-radius jets, the latter being supplemented by a jet substructure analysis. A search for local excesses in the number of data events compared to the Standard Model expectation in the ttbar invariant mass spectrum is performed. No evidence for a ttbar resonance is found and 95% credibility-level limits on the production rate are determined for massive states predicted in two benchmark models. The upper limits on the cross section times branching ratio of a narrow Z' resonance range from 5.1 pb for a boson mass of 0.5 TeV to 0.03 pb for a mass of 3 TeV. A narrow leptophobic topcolor Z' resonance with a mass below 1.74 TeV is excluded. Limits are also derived for a broad color-octet resonance with Gamma/m = 15.3%. A Kaluza-Klein excitation of the gluon in a Randall-Sundrum model is excluded for masses below 2.07 TeV.
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001546922 700__ $$aBoveia, Antonio$$iINSPIRE-00041392$$uChicago U., EFI
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001546922 700__ $$aDobson, Ellie$$iINSPIRE-00213566$$uUniversity Coll. London
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001546922 700__ $$aDolezal, Zdenek$$iINSPIRE-00077602$$uCharles U.
001546922 700__ $$aDolgoshein, Boris$$iINSPIRE-00173566$$uMoscow Phys. Eng. Inst.
001546922 700__ $$aDonadelli, Marisilvia$$iINSPIRE-00241441$$uSao Paulo U.
001546922 700__ $$aDonini, Julien$$iINSPIRE-00041261$$uClermont-Ferrand U.
001546922 700__ $$aDopke, Jens$$iINSPIRE-00213647$$uCERN
001546922 700__ $$aDoria, Alessandra$$iINSPIRE-00077860$$uINFN, Naples
001546922 700__ $$aDos Anjos, Andre$$iINSPIRE-00213659$$uWisconsin U., Madison
001546922 700__ $$aDotti, Andrea$$iINSPIRE-00305750$$uPisa U.$$uINFN, Pisa
001546922 700__ $$aDova, Maria-Teresa$$iINSPIRE-00077959$$uLa Plata U.
001546922 700__ $$aDoyle, Tony$$iINSPIRE-00078002$$uGlasgow U.
001546922 700__ $$aDressnandt, Nandor$$iINSPIRE-00229970$$uPennsylvania U.
001546922 700__ $$aDris, Manolis$$iINSPIRE-00213672$$uNatl. Tech. U., Athens
001546922 700__ $$aDubbert, Jörg$$iINSPIRE-00213689$$uMunich, Max Planck Inst.
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001546922 700__ $$aDudarev, Alexey$$iINSPIRE-00213702$$uCERN
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001546922 700__ $$aNanava, Gizo$$iINSPIRE-00220981$$uBonn U.
001546922 700__ $$aNapier, Austin$$iINSPIRE-00110388$$uTufts U.
001546922 700__ $$aNarayan, Rohin$$iINSPIRE-00237051$$uHeidelberg U.
001546922 700__ $$aNash, Michael$$iINSPIRE-00149962$$uRutherford$$uUniversity Coll. London
001546922 700__ $$aNattermann, Till$$iINSPIRE-00221005$$uBonn U.
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001546922 700__ $$aNavarro, Gabriela$$iINSPIRE-00221017$$uAntonio Narino U.
001546922 700__ $$aNeal, Homer$$iINSPIRE-00300519$$uMichigan U.
001546922 700__ $$aNechaeva, Polina$$iINSPIRE-00221047$$uLebedev Inst.
001546922 700__ $$aNeep, Thomas James$$iINSPIRE-00286870$$uManchester U.
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001546922 700__ $$aNektarijevic, Snezana$$iINSPIRE-00231852$$uGeneva U.
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001546922 700__ $$aSalvucci, Antonio$$iINSPIRE-00222904$$uNIKHEF, Amsterdam
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001546922 700__ $$aSjursen, Therese$$iINSPIRE-00223653$$uBergen U.
001546922 700__ $$aSkinnari, Louise Anastasia$$iINSPIRE-00232535$$uLBL, Berkeley
001546922 700__ $$aSkottowe, Hugh Philip$$iINSPIRE-00261122$$uHarvard U., Phys. Dept.
001546922 700__ $$aSkovpen, Kirill$$iINSPIRE-00223663$$uNovosibirsk, IYF
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001546922 700__ $$aSlater, Mark$$iINSPIRE-00223675$$uBirmingham U.
001546922 700__ $$aSlavicek, Tomas$$iINSPIRE-00223682$$uPrague, Tech. U.
001546922 700__ $$aSliwa, Krzysztof$$iINSPIRE-00127092$$uTufts U.
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001546922 700__ $$aSmart, Ben$$iINSPIRE-00237541$$uEdinburgh U.
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001546922 700__ $$aWarburton, Andreas$$iINSPIRE-00134957$$uMcGill U.
001546922 700__ $$aWard, Patricia$$iINSPIRE-00034528$$uCambridge U.
001546922 700__ $$aWardrope, David Robert$$iINSPIRE-00305495$$uUniversity Coll. London
001546922 700__ $$aWarsinsky, Markus$$iINSPIRE-00028167$$uFreiburg U.
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001546922 8564_ $$8764814$$s21831$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_02.png$$y00003 The selection efficiency as a function of the true $m_{\ttbar}$ for simulated \Zprime\ resonances at various mass points. The $\mu$+jets channel is shown with gray lines and the $e$+jets channel with black lines. Dashed lines show the boosted selection and solid lines the total selection efficiency.
001546922 8564_ $$8764811$$s27195$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_03a.png$$y00004 ~Resolved selection, $e$+jets channel.~Resolved selection, $\mu$+jets channel.
001546922 8564_ $$8764813$$s27419$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_03b.png$$y00005 ~Boosted selection, $e$+jets channel.~Boosted selection, $\mu$+jets channel.
001546922 8564_ $$8764812$$s25791$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_03c.png$$y00006 The reconstructed \ttbar\ invariant mass, \mttbarreco, in the multi-jet control regions for the resolved (a, b) and boosted (c, d) selections. The 60\% uncertainty on the multi-jet contribution is indicated as the shaded area. The multi-jet fraction is significantly larger for the $\mu$+jets channel than for the $e$+jet channel because of the impact parameter requirement on the muons, which suppresses prompt muons.Caption not extracted
001546922 8564_ $$8764810$$s27742$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_03d.png$$y00007 Caption not extracted
001546922 8564_ $$8764789$$s34616$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_04a.png$$y00008 ~$e$+jets channel.~$\mu$+jets channel.
001546922 8564_ $$8764790$$s35842$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_04b.png$$y00009 The transverse momentum of the leading jet in (a) the $e$+jets and (b) the $\mu$+jets channels, after the resolved selection. The shaded area indicates the total systematic uncertainties.Caption not extracted
001546922 8564_ $$8764804$$s34506$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_05a.png$$y00010 ~$e$+jets channel.~$\mu$+jets channel.
001546922 8564_ $$8764803$$s36258$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_05b.png$$y00011 The transverse momentum of the hadronically decaying top quark candidate in (a) the $e$+jets and (b) the $\mu$+jets channels, after the boosted selection. The shaded area indicates the total systematic uncertainties. The last bin contains histogram limit overflows.Caption not extracted
001546922 8564_ $$8764792$$s37474$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_06a.png$$y00012 ~$e$+jets channel.~$\mu$+jets channel.
001546922 8564_ $$8764791$$s36869$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_06b.png$$y00013 The invariant mass of the semileptonically decaying top quark candidate, \mtlep, in (a) the $e$+jets and (b) the $\mu$+jets channels, after the boosted selection. The mass has been reconstructed from the small-radius jet, the charged lepton and the missing transverse momentum, using a $W$ mass constraint to obtain the longitudinal momentum of the neutrino. The shaded area indicates the total systematic uncertainties. The last bin contains histogram limit overflows.Caption not extracted
001546922 8564_ $$8764800$$s30490$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_07a.png$$y00014 ~$e$+jets channel.~$\mu$+jets channel.
001546922 8564_ $$8764802$$s30128$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_07b.png$$y00015 The mass of the large-radius jet from the hadronically decaying top quark, \mthad, in (a) the $e$+jets and (b) the $\mu$+jets channels, after the boosted selection, except the requirement $\mthad >100$~\GeV. The shaded area indicates the total systematic uncertainties.Caption not extracted
001546922 8564_ $$8764805$$s30588$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_08a.png$$y00016 ~$e$+jets channel.~$\mu$+jets channel.
001546922 8564_ $$8764815$$s30302$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_08b.png$$y00017 The first \kt\ splitting scale, \dsplit, of the large-radius jet from the hadronically decaying top quark in (a) the $e$+jets and (b) the $\mu$+jets channels, after the boosted selection, except the requirement $\dsplit>40$~\GeV. The shaded area indicates the total systematic uncertainties.Caption not extracted
001546922 8564_ $$8764795$$s32327$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_09a.png$$y00018 ~$e$+jets channel, resolved selection.~$\mu$+jets channel, resolved selection.
001546922 8564_ $$8764794$$s34128$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_09b.png$$y00019 ~$e$+jets channel, boosted selection.~$\mu$+jets channel, boosted selection.
001546922 8564_ $$8764793$$s33312$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_09c.png$$y00020 The \ttbar\ invariant mass spectra for the two channels and the two selection methods. The shaded area indicates the total systematic uncertainties.Caption not extracted
001546922 8564_ $$8764797$$s32678$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_09d.png$$y00021 Caption not extracted
001546922 8564_ $$8764796$$s34361$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_10.png$$y00022 The \ttbar\ invariant mass spectrum, adding the spectra from the two channels and both selection methods. The shaded area indicates the total systematic uncertainties. Two benchmark signals are indicated on top of the background, a \Zprime\ resonance with $m=1.6$~\TeV\ and a KK gluon with $m=2.0$~\TeV. The assumed cross sections of the signals in this figure are ten times larger than the theoretical predictions in Table~\ref{tab:signalxsec}.
001546922 8564_ $$8764809$$s24821$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_11a.png$$y00023 ~\Zprime{} upper cross-section limits.~\gkk\ upper cross-section limits.
001546922 8564_ $$8764808$$s25115$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig_11b.png$$y00024 Observed and expected upper cross-section limits times the \ttbar{} branching ratio on (a) narrow \Zprime{} resonances and (b) Kaluza--Klein gluons. The resolved and the boosted selections have been combined in the estimation of the limits. Systematic and statistical uncertainties are included.Caption not extracted
001546922 8564_ $$8764801$$s1001901$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/arXiv:1305.2756.pdf
001546922 8564_ $$8942914$$s1177375$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/PhysRevD.88.012004.pdf$$yAPS Open Access article
001546922 8564_ $$8764798$$s9563$$uhttp://cds.cern.ch/record/1546922/files/fig00000.png$$y00000 noimgThe production cross section times branching fraction (BR) for the resonant signal processes $pp \rightarrow \Zprime{} \rightarrow \ttbar$ in the topcolor model and $pp \rightarrow \gkk \rightarrow \ttbar$ for the KK gluon in a Randall--Sundrum model with warped extra dimensions. A $K$-factor of 1.3 has been applied to the \Zprime\ cross section to account for NLO effects.
001546922 916__ $$sn$$w201319$$ya2013
001546922 925__ $$b28 May 2013
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